Рэлеевская линия

Cтраница 1

Рэлеевская линия рассеянного в газе света уширена из-за связанного с движением частиц доплеровского эффекта. Уширение зависит от угла рассеяния 0 и, согласно ( 4), его величина порядка Дш - ш ( и / с) зтв / 2, где с - средняя тепловая скорость молекул. Следует отметить, что спектр рассеянного вперед света не уширен, а ширина спектра, рассеянного назад - порядка доплеровской ширины атомной линии поглощения. [1]

Вместо одной рэлеевской линии наблюдается рэлеевский пик. Форму пика можно оценить с помощью спектроскопии биения света, называемой также спектроскопией рэлеевских широких полос ( разд. [2]

МБ приближаются к центральной рэлеевской линии, а скорость гиперзвука падает. [3]

Что же касается рэлеевской линии рассеяния, то она возникает благодаря деформации электронных оболочек полем падающей световой волны, а поэтому может быть зафиксирована независимо от вида связи. [4]

Обсудим сначала измерения ширины рэлеевской линии вдали от критической точки, в которых используется экспериментальная техника, описанная в предыдущем параграфе. [5]

Второй способ рассмотрения ширины рэлеевской линии на основе динамического закона подобия, предложенный Гальпериным и Хохенбергом [129], мы обсудим детально в гл. Приближение динамического подобия представляется исключительно общим и привлекательным. Однако, что касается ширины рэлеевской линии, мы увидим, что с его помощью можно предсказать вид формулы (14.5), но нельзя определить величину постоянной В. [6]

Третий способ исследования ширины рэлеевской линии принадлежит Кавасаки [178]; в нем используется приближение взаимодействующих мод. [7]

Интенсивность рэлеевского света ( интенсивность рэлеевской линии) оценивается обычно широкоугловой ( разд. [8]

Форма поправки Ботча - Фиксмана к ширине рэлеевской линии Гв в критической области правильна. [9]

Спектры рассеяния Мандельштама - Бриллюэна ( тоя-кая структура рэлеевской линии) в CClt для разных углов рассеяния. [10]

С точки зрения физических соображений, рассматривающих происхождение несмещенной рэлеевской линии как обусловленное ангармоничностью механических колебаний, эта линия должна была бл полностью отсутствовать в области очень коротких длин волн; термодинамические соотношения, которые были использованы выше, теряют силу, когда скорость изменения входящих в них величин как во времени, так и в пространстве становится слишком большой. [11]

Зависимость обратной интенсивности крыла рэле.| Зависимость lg 3 от квадрата частоты в крыле рэлеев-ской линии фаз нескольких органических веществ. [12]

Измерение температурной зависимости показало, что контур полученного крыла рэлеевской линии можно условно разбить на 2 участка: близкую область крыла для частот и j от О до 10 см - -, где наблюдается существенная зависимость от температуры, и далекую область для Дч) 10 - 1ОО см-1, где распределение интенсивности зависит от температуры очень слабо. [13]

Следующим этапом экспериментальных исследований бьшо изучение температурной зависимости далекого крыла рэлеевской линии в широком интервале температур. [14]

Это возрастание связано с увеличением интенсивности не всех компонент тонкой структуры рэлеевской линии, а лишь ее центральной компоненты. [15]

Страницы: 1 2 3