Рэлеевская линия

Cтраница 2

Распределение интенсивности в фоне ( который некоторые авторы отождествляют с крыльями рэлеевской линии) определяется формулой ( 59а), где q - k обозначает расстояние от центра рэлеевской линии ( или, точнее, от соответствующей компоненты идеального дублета), измеренное в волновых числах. [16]

КР являются не сами частоты, а их сдвиг относительно частоты рэлеевской линии. Стоксовы и антистоксовы линии располагаются симметрично относительно рэлеевской линии и образуют спектр КР; при этом сдвиги частот V, имеют значения 10 - 4000 см - и совпадают с частотами молекул, наблюдаемыми в ИК спектрах поглощения. [17]

Полученные данные показывают, что с повышением температуры боковые компоненты МБ приближаются к центральной рэлеевской линии, а скорость гиперзвука падает. [18]

Существуют, однако, другие теоретические приближения, успешно предсказавшие данные Свинни и Кам-минса для ширины рэлеевской линии. [19]

Этот деполяризованный фон, который особенно велик в случае жидкостей с анизотропными молекулами, обычно именуется крыльями рэлеевской линии, хотя сам Гросс предпочитает обозначать последним термином ту часть рассеянного излучения, которая смещена ( по частоте) значительно дальше от центра линии ( на величину порядка 1012 сек. [20]

Если бы в жидком состоянии молекулы вращались так же свободно, как и в газообразном, крылья рэлеевской линии имели бы вид, показанный на рис. 39 пунктирной линией. [21]

Если бы в жидком состоянии молекулы вращались так же свободно, как и в газообразном, крылья рэлеевской линии имели бы вид, показанный на рис. 39 пунктирной линией. [23]

Неупругое рассеяние фотонов на тепловых фононах в жидкости дает сдвиг по частоте оптических линий ( стоксовские и антистоксовские линии), отстоящих от рэлеевской линии ( упругое рассеяние) на частоту фононов. Классическая интерпретация бриллюэ-новского рассеяния основывается на дифракции света на тепловых акустических волнах. Так как дифракционная решетка перемещается, частота света получает доплеровский сдвиг, который численно соответствует частоте фононов, ответственных за рассеяние при определенном оптическом угле. [24]

Другие по форме колебания нарушают симметрию молекулы, что приводит к деполяризации рассеянного света в большей или меньшей степени, а вообще к комбинационным спектрам применимы, собственно говоря, те же рассуждения, которые имели место для несмещенной рэлеевской линии, с той только разницей, что вместо поляризуемости а необходимо рассматривать ее производную по координатам. Но, очевидно, степени деполяризации комбинационных линий не обязательно должны совпадать с соответствующим значением для несмещенной линии. [26]

Эта поправка к бриллуэновской теории рассеяния света твердыми телами была введена Ландау и Плачеком 34 которые показали, что она имеет особо существенное значение в случае жидких тел, у которых флуктуации энтропии гораздо больше, чем у твердых тел, и соответственно интенсивность несмещенной компоненты рэлеевской линии оказывается гораздо больше, чем в случае твердых тел. [27]

Схема тонкой структуры линии рассеяния. [28]

Экспериментальная проверка теоретических выводов Мандельштама и Бриллюэна была выполнена Гроссом. Схема расщепления рэлеевской линии рассеяния в различных агрегатных состояниях вещества представлена на рис. 23.13, из которого видно, что в изотропном кристалле происходит расщепление не на две, а на шесть компонент. Этот результат объясняется тем, что наряду с продольной волной в кристалле распространяются еще две поперечные звуковые волны. Скорость трех волн различна. Их значения, вычисленные из наблюдаемого расщепления, хорошо совпадают со значениями, установленными другими методами. [29]

Такая картина наблюдается и вблизи рэлеевской линии при понижении тсмп-ры. [30]

Страницы: 1 2 3