Соответствующая линия - ток
Cтраница 2
Время пребывания элемента, начавшего движение по какой-либо линии тока, в пределах области циркуляционного течения, определяется длиной соответствующей линии тока и локальным значением скорости. [16]
Таким образом, разность между ф, и ф2 равна потоку вектора Е через эквипотенциальную поверхность единичной высоты, ограниченную соответствующими линиями тока. Это означает, что две линии тока никогда не пересекаются. Теперь понятно также происхождение названия линия тока: в гидродинамике эти кривые соответствуют линиям тока жидкости. В нашем случае они описывают силовые линии электрического поля, а кривые ср consl - эквипотенциальные поверхности. Наоборот, если функция ф описывает потенциал, то функция ср описывает линии тока. Возможность менять местами 9 И ф часто используется при решении двумерных задач. [17]
Таким образом, разность между ф: и ф2 равна потоку вектора Е через эквипотенциальную поверхность единичной высоты, ограниченную соответствующими линиями тока. Это означает, что две линии тока никогда не пересекаются. В нашем случае они описывают силовые Линии электрического поля, а кривые ср - const - эквипотенциальные поверхности. Наоборот, если функция ф описывает потенциал, то функция ср описывает линии тока. Возможность менять местами 9 и ф часто используется при решении двумерных задач. [18]
При резко изменяющемся движении грунтовых вод ( рис. 27.3) линии тока имеют значительную кривизну и их даже условно нельзя считать прямыми; живое сечение, нормальное во всех точках к соответствующим линиям тока, отличается от плоского; расстояния между живыми сечениями существенно различны в зависимости от того, вдоль какой линии эти расстояния определяются. Поэтому гидравлический уклон в пределах живого сечения не является постоянным. [19]
При резко изменяющемся движении грунтовых вод ( рис. 27.3) линии тока имеют значительную кривизну и их даже условно нельзя считать прямыми: живое сечение, нормальное во всех точках к соответствующим линиям тока, отличается от плоского; расстояния между живыми сечениями существенно различны в зависимости от того, вдоль какой линии эти расстояния определяются. Поэтому гидравлический уклон в пределах живого сечения не является постоянным. [20]
На рис. 10 для q - 0.8 представлена картина течения около сфер различных радиусов, а на рис. 11 - зависимость нормальной компоненты числа М за фронтом пламени от угла наклона ударной волны в точке, откуда исходит соответствующая линия тока. [21]
Как ясно из физического смысла, поверхностями тока являются конусы Э const, имеющие вершину в источнике. Соответствующие линии тока суть лучи, выходящие из этой точки. Эти результаты и заключения справедливы независимо от того, стационарно ли течение или нет, при условии что q можно интерпретировать как мгновенный расход. [22]
Выполнение аналогичного построения для других линий тока дает в плоскости w кривые, расположенные внутри только что полученной полуокружности. Все эти кривые начинаются и кончаются О Плоскость w B точке А, так как соответствующие линии тока в плоскости z начинаются и кончаются в бесконечности, а последней в плоскости w соответствует одна единственная точка А. [23]
 |
Кривые лобового сопротивления тел вращения. [24] |
При обтекании тела вращения, перед которым возникает криволинейный скачок уплотнения, характер течения иной. В связи с тем, что вдоль скачка угол его наклона неодинаковый, различны значения р0 и энтропии Зз для соответствующих линий тока. [25]
 |
Траектории частиц при диспергировании агрегатов, состоящих из двух частиц. [26] |
Только при k 4 верхняя частица движется по искривленной траектории до тех пор, пока не выходит за предел сферической области, ограниченной критическим радиусом, после чего продолжает двигаться вдоль соответствующей линии тока. [27]
Выполнение аналогичного построения для других линий тока дает в плоскости w криаые, расположенные внутри только что полученной полуокружности. Все эти кривые начинаются и кончаются в точке А, так как соответствующие линии тока в плоскости z начинаются и кончаются в бесконечности, а последней в плоскости w соответствует одна есинственн я точка А. Линиям тока, более далеким от пластинки, в годографе соответствуют замкнутые кривые, бо / iee близкие к точке А. [28]
Форма ограничивающих стенок и разрезов, вообще говоря, должна находиться путем последовательных приближений, однако в случае решетки их можно сразу задать с достаточной точностью. Решетка представляется несколькими ( практически четырьмя) лопатками из изолятора. Ограничивающие линии тока и разрезы проводятся по прямым, проходящим под заданным углом входа, и предварительно оцененному углу выхода а2 в предполагаемые критические точки профилей, а крайние эквипотенциальные линии также проводятся по прямым, перпендикулярным к соответствующим линиям тока. Эти эквипотенциальные линии на выходе из решетки в целях упрощения электрической схемы выбираются с равными значениями потенциалов. [29]
Последнее обстоятельство приводит к тому, что в сверхзвуковой зоне линии тока будут, расширяясь, расходиться по отношению к обтекаемой границе; в дозвуковой зоне, напротив, линии тока будут сужаться и как бы сходиться с приближением к сверхзвуковой зоне. Можно ожидать, что при заданном контуре будут существовать скорости на бесконечности, при которых невозможно будет удовлетворить этим обоим законам. Конечность скорости, с другой стороны, приводит к тому, что там, где решение для несжимаемой жидкости дает бесконечные скорости, например, при обтекании острия, там решение для жидкости сжимаемой либо не существует, либо соответствующие линии тока не образуют острого угла. [30]
Страницы: 1 2 3