Проходящий луч
Cтраница 1
Проходящий луч отражается от подвижного зеркала, снова отражается от делителя луча и попадает в приемный рупор и детектор. Отраженный луч отражается от неподвижного плоского зеркала и через делитель передается в приемный рупор. При передвижении подвижного зеркала ток детектора за счет интерференции лучей принимает нулевые значения через каждые полволны. Возможно измерить более сотни таких пиков и определить непосредственно длину волны в свободном пространстве. [2]
В проходящих лучах максимум интерференции в отраженном свете соответствует минимуму в проходящем, и наоборот. Из выражений (25.12) и (25.13) следует, что интерференционная картина в тонких пленках определяется значениями A, L, п, г. Для данных A, L, п каждому углу падения г лучей соответствует своя интерференционная картина. [3]
На рис. 9.2 проходящий луч / изображен сплошной линией, а луч 2, отраженный в точке А - пунктирной. Далее эти лучи с помощью зеркала В и призмы полного внутреннего отражения С направлялись в две одинаковые трубки Dr и Ь2, заполненные водой, движущейся со скоростью V. [4]
На рис. 9.2 проходящий луч 1 изображен сплошной линией, а луч 2, отраженный в точке А - пунктирной. Далее эти лучи с помощью зеркала В и призмы полного внутреннего отражения С направлялись в две одинаковые трубки Dt и Ь2, заполненные водой, движущейся со скоростью V. [5]
 |
Схематическое изображение процесса, показанного на 6. [6] |
Серия электронных микрографий в проходящих лучах на рис. 6 показывает взаимодействие движущейся дислокации с группой диспергированных частиц окиси алюминия. Дислокация показана движущейся через фольгу. Краевой компонент дислокационной петли блокирован от дальнейшего движения частицами вторичной фазы. Дислокация пытается обойти частицы. [7]
Используя метод электронной микроскопии в проходящих лучах, Гудрич наблюдал, что при деформации сплавов типа САП протекает аналогичный по природе, но ускоренный процесс деформационного упрочнения. Приведенные ниже положения разработаны автором совместно с Гудричем. Кроме механизмов образования ступенек, которые действуют в однофазных материалах, дислокационные ступеньки в двухфазных материалах обязаны своим возникновением еще и тому, что дислокации проходят через частицы вторичной фазы. [8]
Учебный прибор, работающий в проходящих лучах рассеянного света по схеме рис. 2.4 ( рис. 2.25, 2.27, 2.28), изготавливают следующим образом. Обработанные и просушенные пластинки с идентичной структурой складывают эмульсионными слоями внутрь и для создания между диффузорами плоскопараллельной воздушной прослойки разделяют пластинки фигурной прокладкой, например, такой формы и размеров, как на рис. 2.13. Подходящая толщина воздушной прослойки ( около 0 4мм) может быть достигнута посредством прокладки из двух слоев ватмана. Прокладка имеет круглый центральный вырез диаметром 6 5 см по размерам рабочей ( диффузорной) части пластинок. Перед юстировкой пластинок на точное совмещение структур производят грубое их совмещение - выравнивание по одному из краев, лучше по тому, на который пластинки опирались в подставке-стенке при фотографировании спекл-картины. При этом несовмещение ( расхождение) структур по положению может достигать нескольких десятых долей миллиметра. Если учесть, что рассеивающе центры имеют размеры порядка 0 005 - 0 010 мм, то нетрудно заключить, что такое смещение оказывается значительным и может повлечь за собой полную разъюстировку прибора, вследствие чего система станет некогерентной и интерференционную картину формировать не будет. [9]
Всякое отклонение показателей преломления вызовет отклонение проходящего луча, причем в определенных пределах это отклонение пропорционально разности показателей преломления исследуемого раствора и эталонного. Применение такой конструкции кюветы обеспечивает линейную зависимость показаний прибора от показателя преломления контролируемого раствора, причем не требуется изменения геометрии системы при работе с различными жидкостями. Необходимо лишь в результаты измерений вводить масштабный множитель. Кроме того, такая конструкция кюветы автоматически обеспечивает температурную компенсацию результатов измерений, если эталонная жидкость имеет тот же температурный коэффициент показателя преломления, что и контролируемая. [10]
 |
Кривые ползучести для рекристаллизованного и азотированного сплавов молибдена с 0 98 % титана. [11] |
На рис. 18 изображена электронная микрография в проходящих лучах тонкой фольги из дисперсионно твердеющего сплава молибдена с 1 5 % циркония после испытания на ползучесть. На микрографии ясно видно защемление дислокаций нитридными частицами, а также частые треугольные петли, оставляемые вокруг нитридных частиц. Согласно теории Орована [36], при обходе частиц дислокациями последние оставляют вокруг каждой частицы петлю, лежащую в плоскости ее вектора Бюргерса. Эта петля ложится на частицу. В описываемых экспериментах не было обнаружено никакого признака таких петель. Вместо этого вокруг частиц наблюдались треугольные петли ( указанные стрелками), а у многих дислокаций были большие ступеньки. [12]
 |
Распределение средней плотности в подъемнике ( а и наклонном. [13] |
Большим преимуществом метода поглощения является то, что проходящий луч не воздействует на режим псевдоожижения. Основной недостаток метода заключается в том, что пространственное усреднение плотности происходит по большому участку, практически вдоль диаметра реактора. Энергия кванта используемых лучей зависит от массового коэффициента поглощения и размеров реактора, поскольку для достаточной точности измерений ослабленный пучок должен иметь интенсивность в интервале от 10 до 90 % от падающего. [14]
Для прочих видов триплекса устанавливают допустимый угол отклонения проходящего луча. [15]
Страницы: 1 2 3 4 5