Рассеянные лучи

Cтраница 2

Если образец не обладает предпочтительной ориентацией ( например, беспорядочно ориентированная масса мелких кристаллов порошка), рассеянные лучи расходятся по образующим кругового кои ус а, осью которого служит ось первичного пучка рентгеновских лучей. При пересечении этих конусов с фотографической пленкой и образуются линии рентгенограммы порошка. Если, однако, кристаллики обладают предпочтительной ориентацией, плотность линий на рентгенограмме становится неоднородной, что указывает на ориентацию. При помощи метода диффракции электронов Бик показал, что никелевые пленки, полученные при определенных условиях, обладают необычной каталитической активностью, которая связана с частичной ориентацией кристаллов никеля. [16]

Благодаря такой четкой трехмерной периодичности в расположении частиц вещества ( атомов Или молекул) возникают дифракционные эффекты при рассеянии рентгеновских лучей: в некоторых направлениях рассеянные лучи усиливают друг друга, а в других - гасят. На регистрирующей их фотопленке - - рентгенограмме - возникает система пятен - рефлексов, отличающихся друг от друга по степени почернения. [17]

Лио [92] и Дольфюс [53] показали, что пористость влияет как на положительную, так и на отрицательную ветви поляризационных кривых земных материалов, указывая тем самым, что многократно рассеянные лучи существенны для этих материалов, а возможно, и для Луны. [18]

Схема опыта Комптона представлена на рис. 15.5. Монохроматическое рентгеновское излучение с длиной волны К, исходящее из рентгеновской трубки, проходит через диафрагмы D iD и в виде узкого пучка направляется на рассеиватель. Рассеянные лучи анализируются с помощью спектрографа рентгеновских лучей. С помощью этого опыта Комптоном было установлено, что при рассеянии рентгеновских лучей наблюдается увеличение длины волны АЯ. [19]

Rz рассеиваются во всех направлениях. Рассеянные лучи Ri и 2, складываясь, увеличивают или уменьшают интенсивность излучения выходящих из поверхности материала под углом в рентгеновских лучей. В В и ВВ, равна целому числу п длины волн X. [20]

Явление дифракции возникает, когда падающие рентгеновские лучи вызывают возбуждение системы электронов, в результате чего эти электроны становятся вторичными источниками излучения. Если все рассеянные лучи имеют одну и ту же длину волны, то элементарные волны, исходящие от различных рассеивающих центров, интерферируют. Во всякой системе могут существовать несколько различных источников рассеяния. Рассеяние на совокупностях электронов, образующих атомы, вызывает дифракционные эффекты, типичные для одноатомного газа при низких плотностях. При рассеянии на одноатомной жидкости в интерференционной картине появляется дополнительный вклад, связанный с относительным распределением отдельных атомов. В молекулярных жидкостях имеется третий источник рассеяния: кроме структуры атома и относительного распределения молекул, на дифракционную картину влияет также фиксированное взаимное расположение атомов в молекуле. [21]

Пусть пучок рентгеновских лучей рассеивается на атомах вещества. По классическим представлениям рассеянные лучи должны иметь ту же длину волны, что и падающие. Однако опыт показал, что длина волны рассеянных лучей больше начальной длины волны, причем разница в длинах волн зависит от угла рассеяния. Эффект Комптона получил объяснение в предположении, что пучок рентгеновских лучей ведет себя как поток фотонов, которые испытывают упругие столкновения с электронами атомов, с выполнением законов сохранения энергии и импульса для сталкивающихся частиц. [22]

Влияние рассеянных лучей на измеряемое поглощение света. [23]

Как и в случае широкого пучка, часть рассеянных лучей из боковой части пучка может дополнительно попасть в приемник. Как туда попадают некоторые многократно рассеянные лучи, показано на рис. 21.14. Эти обстоятельства особенно важно учитывать количественно для рентгеновских и у-лучей, которые очень слабо поглощаются веществом и для которых доля рассеяния в общем ослаблении падающего пучка значительна. [24]

При этом предполагалось, что если рассеянные лучи принимают участие в образовании изображения дефекта, то вследствие увеличения числа рассеянных квантов на больших толщинах их доля в размытии края изображения дефекта будет расти с увеличением толщины. [25]

Во-первых, если рассеивающие неоднородности расположены на высоте 80 - 100 км, то построение, аналогичное рис. 12.246, дает наибольшую дальность связи приблизительно в 2000 - 2500 км. Наименьшая дальность оказывается около 800 км, так как рассеянные лучи с крутым падением на Землю выражены слабо. [26]

Расположение основных цветов спектра. [27]

Цвет является, таким образом, результатом избирательного поглощения определенных участков в непрерывном спектре падающего белого света. Например, если тело поглощает красные лучи, то рассеянные лучи создают впечатление синевато-зеленого цвета; тело, поглощающее желтые лучи, кажется окрашенным в синий цвет; если же тело поглощает синевато-зеленые лучи, оно кажется нашему глазу красным. [28]

В остальном схема измерения степени деполяризации совпадает со схемой измерения коэффициента рассеяния. Определение степени деполяризации требует, чтобы как падающие, так и рассеянные лучи были параллельными. Отклонение лучей от параллельности вызывает дополнительную деполяризацию. В области сильной опалесценции наряду с параллельным световым пучком на рассеивающий объем падают лучи света, обусловленные многократным рассеянием. Последние имеют все возможные направления и вызывают дополнительную деполяризацию. Дополнительная деполяризация вызывается также увеличением рассеивающего объема в области сильной опалесценции. [29]

При люминесцентном анализе чаще всего используют фотовозбуждение, освещая исследуемый объект коротковолновой частью видимого спектра ( синими и фиолетовыми лучами) или ультрафиолетовой радиацией. Ультрафиолетовое возбуждение удобно тем, что оно не воспринимается глазом, вследствие чего отраженные и рассеянные лучи е мешают наблюдать за возникшим свечением. [30]

Страницы: 1 2 3 4