Рассеянные лучи
Cтраница 3
Ввиду того, что неоднородности ионизации образуются преимущественно на высотах 80 - 100 км, мы можем с помощью построения, подобного рис. 7 - 20, б, определить, что связь с использованием ионосферного рассеяния метровых волн возможна до расстояний приблизительно в 2 000 - 2 500 км. Наименьшая же дальность такой связи, оказывается 800 - 1 000 км, так как рассеянные лучи с крутым падением на земную поверхность выражены слабо. Ионосферные линии связи на метровых волнах способны пропускать более узкий спектр сигнала, нежели тропосферные; обычно ионосферные линии уплотняются только одним-двумя телефонными и несколькими телеграфными каналами. [31]
Если на некий рассеи-ватель попадает излучение из единицы телесного угла ( стерра-диан), то в точке, лежащей на перпендикуляре, восстановленном от рассеивателя к направлению первичных лучей, доза, создаваемая рассеянными лучами, составляет примерно 0 5 % от дозы, создаваемой первичными лучами из этого источника. Таким образом, определив телесный угол, под которым первичные лучи попадают на рассеиватель, мы можем заменить рассеянные лучи некоторым фиктивным препаратом с меньшей интенсивностью. [32]
Строгая упорядоченность расположения молекул в кристалле делает его удобным объектом для изучения строения молекул. Только в кристалле имеются миллиарды молекул, одинаково расположенных по отношению к падающему лучу и дающих одинаковые, усиливающие друг друга рассеянные лучи. [33]
Строгая упорядоченность расположения молекул в кристалле делает его удобным объектом для изучения строения молекул. Только в кристалле имеются миллиарды молекул, одинаково расположенных по отношению к падающему лучу и дающих одинаковые, усиливающие друг друга рассеянные лучи. [34]
При прохождении через тела первичные рентгеновы лучи претерпевают рассеяние, что неблагоприятно сказывается на четкости картины просвечивания. Чтобы избежать влияния рассеянного излучения, между просвечиваемым телом и рентгеновской пленкой помещают специальные движущиеся фильтры ( бленды Букки), поглощающие рассеянные лучи. [35]
Строгая упорядоченность расположения молекул в кристалле делает его удобным объектом для изучения строения молекул. Только в кристалле имеются миллиарды молекул, одинаково расположенных по отношению к падающему лучу и, следовательно, дающих одинаковые, усиливающие друг друга, рассеянные лучи. [36]
Во-первых, пропорциональность (21.1) между - Ф и Ф для рассеянных лучей справедлива лишь при однократном рассеянии и для узких пучков. На рис. 1.119 показано, как в случае широкого пучка часть рассеянных лучей из боковой части пучка может дополнительно попасть на центральный приемник и как туда же попадают некоторые многократно рассеянные лучи. Эти обстоятельства особенно важно учитывать количественно для рентгеновских и у-лучей, которые очень слабо поглощаются веществом и для которых доля рассеяния в общем значительна. [37]
Этот анализ является дифракционным методом. При падении рентгеновских лучей на какое-либо тело электроны атомов этого тела рассеивают их во всех направлениях. Рассеянные лучи интерферируют друг с другом, и в некоторых направлениях, зависящих от характера и расположения атомов облучаемого вещества, получается усиление рассеянной волны, в других, наоборот, полное ее поглощение. Методы рентгеновского структурного анализа сводятся к изучению расположения и интенсивности интерференционных пучков лучей и выяснению на этом основании картины строения вещества. [38]
 |
К выводу уравпгпия Вульфа-Брегга. [39] |
Электроны, на которые падает пучок рентгеновых лучей, приходят в колебательное движение и сами становятся источником рентгеновых лучей той же длины волны. Это явление называют классическим рассеянием рентгеновых лучей. Рассеянные лучи распространяются в пространстве во всех направлениях. [40]
 |
Рассеянные конусы от ряда атомов. [41] |
Рассмотрим далее рассеяние от плоскости регулярно расположенных атомов. Когда же отдельные ряды объединены в плоскость, рассеянные лучи в разных конических поверхностях интерферируют таким образом, что рассеяние происходит только в немногих направлениях. [42]
Основная цель рентгеноструктурного анализа кристаллов заключается в том, чтобы путем соответствующего рассмотрения картины рассеяния рентгеновских лучей получить изображение структуры, рассеивающей рентгеновские лучи. Эта задача решается в два этапа: сначала измеряют интенсивности излучения, рассеянного объектом, после чего путем преобразования картины рассеяния получают изображение. В аналогичном оптическом случае, когда объект, рассеивающий свет, наблюдают с помощью микроскопа, проблемы фурье-преобразования не существует, так как это обеспечивается самой оптической системой; при этом рассеянные лучи автоматически связаны правильными фазовыми соотношениями. В случае рентгеновских лучей эта задача может быть выполнена только с помощью фурье-преобразования. [43]
Электроны атомов вещества, на которое падает пучок рентгеновых лучей, приходят в колебательное движение и сами становятся источником рентгеновых лучей той же длины волны. Это явление называют классическим рассеянием рентгеновых лучей. Рассеянные лучи распространяются в пространстве во всех направлениях. [44]
Пусть параллельный пучок монохроматических рентгеновских лучей, длина волны которых X, падает на слой одноатомной жидкости. Рентгеновские лучи рассеиваются электронами атомов по всем возможным направлениям. Рассеянное излучение подразделяется на когерентное и некогерентное. Когерентно рассеянное рентгеновское излучение имеет ту же длину волны, что и лучи, падающие на слой жидкости. Когерентно рассеянные лучи, по определению, имеют постоянные фазовые соотношения, зависящие от положений рассеивающих частиц жидкости, поэтому они интерферируют. [45]
Страницы: 1 2 3 4