Интерферирующие лучи

Cтраница 2

Образование лучей при использовании дифракционных двух решеток. [16]

В первом случае вместо вторичных максимумов между главными интерференционными максимумами наблюдается фоновая интенсивность, так как интерферирующие лучи имеют существенно различные амплитуды. Во втором случае имеет место N - 2 вторичных максимумов. Они возникают в результате интерференции лучей одинаковой амплитуды. [17]

СЕ отраженного света не наблюдается; если Д КЪ, где и - целое число, то интерферирующие лучи дают в направлении отраженного луча максимум энергии. Число и называется порядком максимума или минимума. [18]

СЕ отраженного света не наблюдается; если Д ЬК, где и - целое число, то интерферирующие лучи дают в направлении отраженного луча максимум энергии. Число Ь, называется порядком максимума или минимума. [19]

Рождественского для создания трехлучевого прибора выгодно, потому что появляется возможность исследования больших и протяженных объектов, так как интерферирующие лучи могут быть практически разведены на требуемое расстояние. [20]

Теперь можно заключить, что второй член выражения (5.7) определяет угловой размер источника, если задано допустимое изменение разности хода 6Д в точке поля Р, при условии, что интерферирующие лучи происходят из одного первичного луча. [21]

Действие интерференционных приборов состоит в том, что световые волны от каждой из светящихся точек разделяются в приборе на две или несколько частей, которые проходят пути различной длины и вновь соединяются друг с другом. Благодаря этому интерферирующие лучи приобретают определенную разность хода, которая зависит только от устройства интерферометра, и при повторных актах излучения сохраняет постоянную величину. [22]

Лучи / и /, отразившиеся от верхней и нижней граней пластинки ( рис. 250), параллельны друг Другу, так как пластинка плоскопараллельна. Следовательно, интерферирующие лучи / и / пересекаются только в бесконечности, поэтому говорят, что полосы равного наклона локализованы в бесконечности. Для их наблюдения используют собирающую линзу и экран ( Э), расположенный в фокальной плоскости линзы. Параллельные лучи / и / соберутся в фокусе F линзы ( на рис. 250 ее оптическая ось параллельна лучам / и /), в эту же точку придут и другие лучи ( на рис. 250 - луч 2), параллельные лучу /, в результате чего увеличивается общая интенсивность. Лучи 3, наклоненные под другим углом, соберутся в другой точке Р фокальной плоскости линзы. Легко показать, что если оптическая ось линзы перпендикулярна поверхности пластинки, то полосы равного наклона будут иметь вид концентрических колец с центром в фокусе линзы. [23]

Лучи / и /, отразившиеся от верхней и нижней граней пластинки ( рис. 250), параллельны друг другу, так как пластинка плоскопараллельна. Следовательно, интерферирующие лучи / и 1 пересекаются только в бесконечности, поэтому говорят, что полосы равного наклона локализованы в бесконечности. Дня их наблюдения используют собирающую линзу и экран ( Э), расположенный в фокальной плоскости линзы. Параллельные лучи Г и / соберутся в фокусе F линзы ( на рис. 250 ее оптическая ось параллельна лучам / и /), в эту же точку придут и другие лучи ( на рис. 250 - луч 2), параллельные лучу /, в результате чего увеличивается общая интенсивность. Лучи 3, наклоненные под другим углом, соберутся в другой точке Р фокальной плоскости линзы. Легко показать, что если оптическая ось линзы перпендикулярна поверхности пластинки, то полосы равного наклона будут иметь вид концентрических колец с центром в фокусе линзы. [24]

Лучи / и /, отразившиеся от верхней и нижней граней пластинки ( рис. 250), параллельны друг другу, так как пластинка плоскопараллельна. Следовательно, интерферирующие лучи / и / пересекаются только в бесконечности, поэтому говорят, что полосы равного наклона локализованы в бесконечности. Для их наблюдения используют собирающую линзу и экран ( Э), расположенный в фокальной плоскости линзы. Параллельные лучи / и / соберутся в фокусе F линзы ( на рис. 250 ее оптическая ось параллельна лучам / и /), в эту же точку придут и другие лучи ( на рис. 250 луч 2), параллельные лучу /, в результате чего увеличивается общая интенсивность. Лучи 3, наклоненные под другим углом, соберутся в другой точке Р фокальной плоскости линзы. Легко показать, что если оптическая ось линзы перпендикулярна поверхности пластинки, то полосы равного наклона будут иметь вид концентрических колец с центром в фокусе линзы. [25]

Схема, поясняющая возникновение интерференции в плоскопараллельной пластинке. [26]

Заметим, что в описанном случае условия интерференции для лучей на всей поверхности пластинки одинаковы. Поэтому, если интерферирующие лучи наложатся с противоположными фазами, то вся пластинка будет казаться темной, если же лучи наложатся с одинаковыми фазами, то вся пластинка будет окрашена цветом, соответствующим длине волны монохроматических лучей Я. [27]

К первой группе относятся приборы, в которых интерферирующие лучи образуются в результате деления амплитуды падающей световой волны на амплитуды парциальных волн, каждая из которых составляет часть амплитуды падающей световой волны. [28]

При освещении пластинки Р непараллельным пучком лучей получим систему прямолинейных интерференционных полос равного наклона, ориентированных параллельно плоскости рисунка. Такая система полос возникает вследствие того, что после выхода лучей из второй пластины интерферирующие лучи, оставаясь параллельными между собой, оказываются смещенными в направлении, перпендикулярном плоскости рисунка. [29]

Упрощенная схема опыта Вавилова. [30]

Страницы: 1 2 3