Интерферирующие лучи

Cтраница 3

Рассмотрим интерференционные картины, создаваемые каждым из первых двух диполей. Предполагается, конечно, что имеется еще линза, в фокальной плоскости которой и сходятся интерферирующие лучи. Вертикальный диполь, очевидно, даст интерференционную картину со светлой полосой в центре, так как там разность хода равна нулю и электрические векторы параллельны друг другу. [31]

Источник света L, дающий непрерывное излучение, изображается с помощью объектива 0 на диафрагме S малого диаметра D. Отверстие D является таким образом точечным источником, от которого после объектива Oz на пластинку Р падает плоский фронт волны. В пластине Р образуются интерферирующие лучи, вследствие деления амплитуды падающей волны при отражении на поверхности пластины. Пластина может быть плоскопараллельной, клинообразной, а также иметь некоторый поверхностный рельеф. В частном случае это может быть, например, приз-менный или дифракционный спектрограф. Вместо спектрографа может быть использован монохроматор, в котором выходная щель заменена окуляром 0 для визуального наблюдения картины. [32]

Следует отметить, что не любая схема двухлучевого интерферометра с двойным прохождением позволяет получить картину, соответствующую схеме трехлучевой интерференции. Только уголковый отражатель дает возможность ввести дополнительную фазу в интерферирующие лучи. [33]

Едва ли нужно отмечать, что я предлагаю эту теорию со всей осторожностью. Хотя она, по моему мнению, отвечает всем твердо установленным фактам, тем не менее эта теория приводит к некоторым следствиям, которые еще нельзя подкрепить опытом. Например, из теории следует, что результат опыта Майкельсона должен оставаться отрицательным, если пропустить интерферирующие лучи света через весомое прозрачное тело. [34]

Схема использования полос наложения для сравнения длин. [35]

Эталоны С и С2 устанавливают строго параллельно друг другу и освещают параллельным пучком белого света, падающим почти нормально к поверхности зеркала. За эталонами установлен клиновой компенсатор К. На поверхности одной из пластин, составляющих компенсатор, нанесена миллиметровая шкала М, проградуированная в толщинах клина. Луч / испытывает четыре отражения в первом эталоне, а луч 2 - два отражения во втором эталоне. После прохождения клинового компенсатора К интерферирующие лучи 1 и 2 составят угол со. Они образуют интерференционную картину полос наложения, локализованную на одной из поверхностей клина. [36]

А - малая положительная величина, определяемая основной разностью хода. Эталоны Сх и С2 устанавливаются строго параллельно друг другу и освещаются параллельным пучком света, падающим нормально к зеркалам. За эталонами установлен клиновой компенсатор К - На поверхности одной из пластин, составляющих компенсатор, нанесена миллиметровая шкала М, проградуирован-ная в толщинах клина. После прохождения лучом 2 компенсатора К интерферирующие лучи / и 2 составят угол со и образуют интерференционную картину полос наложения, локализованную на клине. [37]

Благодаря индуцированному колебательному движению зарядов атом рассеивает падающее на него электромагнитное излучение. Колеблющиеся друг относительно друга заряды излучают электромагнитные волны с такой же частотой, с какой они сами колеблются. Процесс поглощения и испускания волн называют рассеянием или дифракцией падающих рентгеновских лучей. Каждый атом решетки становится источником излучения. Волны, излучаемые атомами, в результате интерференции могут ослабляться и усиливаться. Ослабление и усиление волн зависит только от расстояния между атомами и от частоты падающего излучения. Интерферирующие лучи усиливают друг друга в том случае, если разность их хода равна целому числу длин волн. [38]

Страницы: 1 2 3