Масса - пион
Cтраница 1
Масса пиона возникает от ненулевых, но малых масс токовых кварков ти и тц, порядка 10 МэВ, которые явно нарушают киральную инвариантность лагранжиана КХД. [1]
Обозначим массу пиона д, а массу заряженного лептона тг. [2]
Пионная переменная k2 равна квадрату массы пиона fx2, но для наших целей позволим ей отклоняться от этой точки. [3]
Современные теории сильного взаимодействия рассматривают малость массы пиона как главную черту адронной физики низких энергий. Если бы эта симметрия была точной, то из нее следовало бы, что пион имеет нулевую массу. [4]
В виде иллюстрации оценим ошибку в массе пиона, которая возникает из-за того, что входные концы пионов в П взяты не на массовой поверхности, а при k2 - тл П - пгп. [5]
Однако, для вычисления длин рассеяния парциальных воли учет массы пиона имеет принципиальное значение. [6]
Он дает не усредненный по ядерному времени тядя 1 / тя ( где тол - масса пиона), а моментальный снимок кварковой структуры ядра. На рис. 4 показано поведение отношения структурных ф-ций ядер железа и дейтерия ( деленных на соответствующие массовые числа) и сравнение их с предсказаниями стандартной теории ядра, построенного из нуклонов, без учета и с учетом малонуклонных корреляций. [8]
В соответствии с теорией перенормировок, изложенной в § 34, чтобы получить окончательные результаты, необходимо сделать перенормировки массы пиона, волновой функции и константы. [9]
Юкавский потенциал, пропорциональный e - mjIYr, в уравнении (3.13) не имеет аналога в случае электромагнитного взаимодействия и является следствием конечности массы пиона. [10]
 |
Поведение Я-волновой фазы 6 i амплитуды ял-рассеяния. [11] |
В р-волпе хорошо заметен р-мезопный резонанс при энергии примерно 800 Мэв, Из рисунков видно, что при энергиях около 800 Мэв учет масс пионов совершенно несуществен. Отметим также, что поведение 6 о в околопороговой области зависит от выбора массового члена, нарушающего киральпую симметрию. [12]
Здесь знак плюс ( сила отталкивания) отвечает векторному полю, а минус ( притяжение) - скалярному полю. Эта величина как раз совпадает с массой пиона. Пионы обладают нулевым спином, и потому пионный обмен обусловливает основную часть силы ядерного притяжения. [13]
Рисунки 4 и 5 относятся к третьей спектроскопии. При квантовых переходах между этими состояниями высвобождается или, напротив, затрачивается энергия, соответствующая энергии тпс2, где тп - масса пиона. [14]
Поэтому оба этих релятивистских эффекта косвенным образом проверяются примерно с точностью до 1 % по взаимному соответствию многих различных переходов, а также по совместимости с менее точными, но независимыми определениями массы пиона. [15]
Страницы: 1 2