Cтраница 1
Масса колеблющегося тела остается постоянной, пропорциональность возвращающей силы смещению из положения равновесия легко проверить опытом; обычно остается неясным только вопрос о силах трения. Поэтому, если точки на линии А не лежат на одной прямой, то это значит, что сила трения при колебаниях не пропорциональна скорости, а подчиняется иному, более сложному закону. Если точки лежат на прямой А, то по углу ее наклона к оси абсцисс можно определить декремент. [1]
Как изменяется частота собственных колебаний с увеличением массы колеблющегося тела. [2]
Энергия колебательного движения определяется его параметрами и массой колеблющегося тела. В теории колебаний доказывается, что избыточная энергия колеблющейся материальной точки прямо пропорциональна ее массе, квадрату амплитуды и квадрату частоты колебаний. [3]
Здесь k - коэффициент, зависящий от геометрии проточной части массы колеблющегося тела, а также плотности и вязкости жидкости. Линейная зависимость Qo от f нарушается под влиянием вязкости в начальной части диапазона измерения тем меньшей, чем меньше вязкость. В остальной части коэффициент k сохраняет с высокой точностью постоянное значение. [4]
Заметим, что энергия колебательного движения определяется его параметрами и массой колеблющегося тела. В теории колебаний доказывается, что избыточная энергия колеблющейся материальной точки прямо пропорциональна ее массе, квадрату амплитуды и квадрату частоты колебаний. [5]
Так как последний равен 0г / ( 2т), а масса колеблющегося тела, согласно условию, остается постоянной, то с уменьшением г уменьшается р и растет Шрез. [6]
Из величин, входящих в эту формулу, различными могут быть только масса колеблющегося тела и амплитуда вынуждающей силы. [7]
Период гармонических колебаний определяется по формуле T 2nYm / k, где т - масса колеблющегося тела. [8]
Приведенные формулы справедливы для случая, когда масса упругой системы пренебрежимо мала по сравнению с массой колеблющегося тела. [9]
Период упругих гармонических колебаний определяется соотношением T 2n / rm / k, где т - масса колеблющегося тела. [10]
Период упругих гармонических колебаний определяется соотношением Г 2л1 / т / &, где т - масса колеблющегося тела. [11]
Период упругих гармонических колебаний определяется соотношением T 2n - / rm / k, где т - масса колеблющегося тела. [12]
Массу стержня ( или пружины), поддерживающей тело, будем считать пренебрежимо малой по сравнению с массой колеблющегося тела. [13]
За длину маятника можно принять расстояние от точки подвеса до центра тяжести колеблющегося тела, если пренебречь сопротивлением среды, а масса колеблющегося тела значительно больше массы нити маятника. [14]
Амплитуда колебаний х0 и начальная фаза ф должны быть определены из дополнительно заданного состояния системы в какой-нибудь момент времени, например - при I 0; частота колебаний со0 определяется только свойствами колебательной системы: массой колеблющегося тела т и коэффициентом упругой силы и. Амплитуда колебаний может быть сделана различной в зависимости от той энергии, которая была сообщена системе при выводе ее из состояния покоя. Начальная фаза ф определяется выбором того момента I, с которого начинается отсчет времени. [15]