Cтраница 1
Электромагнитная масса электрона может быть предвычислена теоретически. Один из простейших расчетов, однако недостаточно точный по причинам, которые будут указаны ниже, состоит в следующем. [1]
Здесь АО - электромагнитная масса электрона, покоящегося относительно эфира. С другой стороны, согласно ньютоновским представлениям, механическая масса должна быть константой, не зависящей от скорости. [2]
В поясненный выше приближенный расчет электромагнитной массы электрона мы ввели три предположения, которые в строгом расчете не могут быть допущены. [3]
При различных предположениях р распределении заряда электромагнитная масса электрона так или иначе выражается через его заряд и радиус. [4]
Какими параметрами должен обладать соленоид, чтобы электромагнитная масса электрона в нем была равна массе свободного электрона. [5]
Приближенная формула ( 36) показывает, что электромагнитная масса электрона, так же как и всякого вообще шарообразного заряженного тела, тем больше, чем меньше его радиус. Если бы мы захотели экспериментально обнаружить инертность электромагнитного происхождения, изучая движение заряженных шариков, нам это, несмотря на исключительную точность современного лабораторного опыта, безусловно не удалось бы. [6]
Какими параметрами должен обладать соленоид, чтобы в нем электромагнитная масса электрона была равна массе свободного электрона. [7]
Иногда величину то называют механической, а бт - электромагнитной массой электрона. [8]
Вопрос о регуляризации был поставлен по существу уже в классической электродинамике, например, в теории электромагнитной массы электрона. [9]
Определим сейчас полную энергию движения электрона, а также соответствующее действие и электромагнитное количество движения, чтобы затем перейти к вычислению электромагнитных масс электрона. Для удаленной точки достаточно рассматривать электрон в виде одной точки; таким образом, можно свести все вычисление к формулам ( 4) предыдущего параграфа, которые, вообще говоря, окажутся пригодными. Однако здесь они будут недостаточны, так как энергия локализуется главным образом в наиболее близких к электрону частях эфира. [10]
Если выбрать К, 72с / 4пбоа2, то мы придем прямо к запаздывающему решению уравнений Максвелла для потенциалов, причем автоматически возникает зависимость 1 / г. И все это получилось из простого предположения, что потенциал в одной точке пространства-времени зависит от плотности токов во всех других точках пространства-времени с весовым множителем, в качестве которого взята некая функция четырех мерного расстояния между двумя точками. Эта теория дает конечную электромагнитную массу электрона, а соотношение между энергией и массой как раз такое, какое требуется в теории относительности. Ничего другого не могло и быть, ибо теория релятивистски инвариантна с самого начала. [11]
В качестве типичного примера его научного стиля процитирую следующее высказывание по поводу результатов, полученных в 1901 - 1906 гг. Кауфманом при исследовании природы электромагнитной массы электрона ( § 7.3): Для простоты следовало бы предположить справедливость вывода или, если хотите, гипотезы Кауфмана, сводящейся к тому, что отрицательно заряженные электроны вообще не имеют материальной массы. [12]
Это предложение было очень естественным, так как Петр Иванович имел большой опыт работы с радиационными поправками, Кроме того, он освоил существующую к тому времени теорию когерентного излучения релятивистских электронов в кристаллах и даже Читал лекции по этой проблеме экспериментаторам, Петр Иванович, однако, в это время был очень увлечен проблемой электромагнитной массы электрона и не мог уделять много времени данной задаче. [13]
Классический радиус электрона, конечно, никоим образом нельзя рассматривать как некоторую величину, характеризующую размеры электрона. Его смысл заключается в том, что он дает некоторую характерную длину, определяющую порядок величины нижнего предела области применимости классической электродинамики. Так как т есть максимальное возможное значение электромагнитной массы электрона ( вся масса электрона равна его электромагнитной массе), то а есть минимальная длина. На расстояниях, меньших этой длины, классическая электродинамика принципиально не может быть справедлива. [14]
Электроны сохраняли еще массу, хотя и чрезвычайно малую по сравнению с атомом, однако и эта масса вскоре признана была лишь кажущейся, обязанной своим существованием заряду электрона. Еще в 1881 г. Д. Д. Томсон [24] указал на инерцию, которая вызывается зарядом тела. Абрагамом [25] была дана вполне разработанная теория электромагнитной массы шаровидного электрона. Сравнивая измеренную Кауфманом [26] на р-лучах зависимость e / fx от скорости с теоретической Кауфман и Абрагам пришли к заключению, что вся масса электрона электромагнитного происхождения. Позднейшие опыты подтвердили в основных чертах эти выводы, сосредоточив внимание на членах второго порядка по отношению vie для решения вопроса о преимуществах различных электронных теорий. [15]