Масштаб - движение
Cтраница 3
Динамические свойства макромолекул обычно рассматриваются в рамках нескольких определенных гипотетических идеальных модельных цепей, приспособленных как к определенному механизму, так и к определенным типам, масштабам движений, к определенной форме или анизотропии молекулярной подвижности. [31]
В качестве показателей при прогнозировании нефтегазоносности бассейнов этим методом используются: 1) объем осадочных толщ, выполняющих бассейн; 2) максимальные мощности осадков; 3) масштаб мезо-кайнозойских движений; 4) объем отложений, погруженных на глубину более 2 км; 5) объем отложений, погруженных на глубину более 4 км; 6) доля карбонатных отложений в разрезе; 7) доля отложений морского происхождения; 8) доля песчаных образований в терригенной части разреза; 9) возраст мегакомплексов, слагающих разрез; 10) число мегакомплексов. Для всех этих показателей существуют эмпирически установленные связи с удельной плотностью запасов. [32]
Существование фронтов в океане, а также их относительно малая вертикальная протяженность в атмосфере позволяют считать, что теория, в которой вертикальный масштаб плотности предполагается намного превышающим масштаб движения D, будет адекватно опи - сывать основной физический механизм формирования фронтов. [33]
В качестве показателей при прогнозировании нефтегазоносное бассейнов этим методом используются: 1) объем осадочных толщ, выполняющих бассейн; 2) максимальные мощности осадков; 3) масштаб мезо-кайнозойских движений; 4) объем отложений, погруженных на глубину более 2 км; 5) объем отложений, погруженных на глубину более 4 км; 6) доля карбонатных отложений в разрезе; 7) доля отложений морского происхождения; 8) доля песчаных образований в терригепной части разреза; 9) возраст мегакомплексов, слагающих разрез; 10) число мегакомплексов. Для всех этих показателей существуют эмпирически установленные связи с удельной плотностью запасов. [34]
Однако введение понятия КС возможно и целесообразно и для динамически кооперативной полимерной цепи в растворе и может быть основано на наблюдаемом на опыте или предсказываемом теорией поведении времен релаксации r ( k) как функции от масштаба движения для разных нормальных мод при переходе от более мелких к более крупным модам. Это определение может быть связано с другими характерными статистическими и кинетическими масштабами цепи и с величиной барьеров внутреннего вращения. [35]
В эпоху z 10 комптоновское охлаждение уже не существенно для гидродинамических процессов, развивающихся быстрее общего космологического расширения; главную роль в охлаждении метагалактического газа играет излучение прозрачной плазмы, и скорость теплоотвода существенно зависит от температуры и плотности среды, а значит, и от масштаба Движения. Мы покажем сейчас, что в масштабах, отвечающих скоплениям галактик, охлаждение газа за фронтом ударной волны происходит медленнее космологического расширения ( и, следовательно, медленнее общего изменения гидродинамических характеристик движения), так что в эпоху z 10 такие ударные волны являются адиабатическими. [36]
 |
Инерционный магнитный выключатель типа ИМВ-1М. [37] |
В комплект гидравлического динамографа входят: трансформатор давления, преобразующий усилие в точке подвески глубин-нонасосных штанг к балансиру станка-качалки в пропорциональное этому усилию давление жидкости в замкнутой системе прибора; регистратор, состоящий из измерительного элемента ( геликсной пружины) с пером и столика с диаграммным бланком; ходоумень-шитель, передающий в определенном масштабе движения полированного штока глубиннонасосной установки столику с диаграммным бланком. [38]
При низких числах Рейнольдса наблюдаются пульсации крупных масштабов, турбулентные скорости существенно меняются только на больших расстояниях. Под масштабом движения как раз и понимается порядок длины, на котором происходит существенное изменение скорости. Частоты крупномасштабных пульсаций низкие. С повышением чисел Рейнольдса наряду с крупномасштабными пульсациями появляются и высокочастотные мелкомасштабные пульсации. [39]
Ландау, структуру турбулентного движения можно рассматривать как результат наложения на основной поток жидкости, движущейся с некоторой средней скоростью w, турбулентных пульсаций различных масштабов, в которых участвуют комки жидкости. При этом под масштабом движения / понимается расстояние, на котором комок сохраняет свою индивидуальность и существенно меняется скорость движения. При постепенном возрастании Re выше ReKp сначала появляются крупномасштабные пульсации с масштабом порядка определяющего размера L капала, в котором движется жидкость. Частота этих пульсаций по порядку величины равна w / L. Они обладают наибольшими амплитудами. Затем возникают мелкомасштабные пульсации, имеющие меньшие амплитуды, но большие частоты. [40]
Известно 8 ], что в турбулентном потоке на среднее движение накладываются турбулентные пульсации, имеющие разные амплитуды и характеризующиеся как скоростью i % так и расстоянием, на котором скорость пульсации претерпевает заметное изменение. Эти расстояния называются масштабом движения К. [41]
Здесь Lf-безразмерная величина порядка единицы, зависящая от структуры турбулентности, от частоты возникновения в ней ударных волн, от их профиля и от других возможных параметров. Например, в тех масштабах движения, где v сзв, величина С / - близка к нулю, а в тех масштабах, где, наоборот, v сзв, величина С / - порядка единицы и может даже превышать ее. Так как величина С / меняется значительно медленнее, чем Г, то во многих случаях ее можно считать постоянной. [42]
Через V здесь обозначена потенциальная функция кажущегося гравитационного поля. Для задачи о маятнике Фуко, где масштаб движения вообще мал, а для вертикального движения в особенности, приближение V gz является достаточно точным. [43]
При вычислении числа Рейнольдса в основном потоке за масштаб движения принимается размер зазора между колоннами труб и штанг, а в вязком подслое принимаем Rel - наихудший случай для дробления капель. [44]
Хотя при доказательстве не учитывалась гравитация среды, парадокс Эрншоу, несомненно, остается в силе для движений, масштаб которых значительно меньше джинсовой длины: в этом случае самогравитация заведомо несущественна. Ситуация, как оказывается, может измениться, когда масштаб движений сравним с джинсовой длиной. В этом случае самогравитация газа способна при определенных условиях не допустить опрокидывания звуковой волны. [45]
Страницы: 1 2 3 4