Характерный временной масштаб

Cтраница 3

Для того чтобы в какой-то мере избежать этих трудностей, заметим, что измерение физической величины осуществляется не мгновенно, а требует некоторого промежутка времени, который, сколь бы малым он нам ни казался, как правило, очень велик по сравнению с характерными временными масштабами, связанными с эволюцией системы. Последняя претерпевает существенные изменения за промежуток времени, необходимый для измерения, что приводит к большим изменениям измеряемой величины. Таким образом, экспериментальные данные необходимо сравнивать не с отдельными значениями функций координат и скоростей, а со средними значениями этих функций по относительно большим интервалам времени. Это означает, что вместо плотности вероятности Я, рассмотренной в разд. [31]

Из распределения амплитуд коэффициентов суммированного вейвлетного биспектра вдоль пространства взаимодействия ( рис. 5.26 б) следует, что в системе, как и раньше, формируется только одна когерентная структура, определяющая поведение электронного потока. Характерный временной масштаб динамики этой структуры примерно в два раза превышает характерный временной масштаб динамики системы в случае малой степени неоднородности ( предыдущий случай) и численно равен Т и 0 5 не. Как и в предыдущем случае ярко выражена динамика временного масштаба второй гармоники базовой частоты, что свидетельствует о сильной нелинейности колебаний. [32]

Зависимость углового размера компактного источника в центре Галактики ( Sgr А от длины волны. Рассеяние слегка анизотропно [ например, ( Lo et al., 1998 ], и каждая точка на графике - среднее геометрическое угловых диаметров по прямому восхождению и склонению. Прямая, проходящая через данные, имеет вид 93 1 04Л2, где в8 выражено в мсек дуги, а Л - в Зависимость Л2 0 говорит о том, что все базы интерферометра ( 10 м и меньше меньше внутреннего месштаба турбулентности. [33]

Размеры dref и do сильно отличаются. Значит, характерный временной масштаб iref dref / vs, связанный с мерцаниями при скорости экрана vs, намного больше масштаба времени i if d f / vs, связанного с дифракционными мерцаниями. Предположим, что мы наблюдаем на длине волны 0 5 м источник, расположенный на расстоянии 1 кпк на Ъ с 20, через рассеивающий экран. При таких скоростях дифракционные и рефракционные временные масштабы составляют 3 минуты и 3 месяца соответственно. [34]

Целью настоящего раздела является исследование природы нелинейных взаимодействий в случае р 1, т.е. когда в первом приближении возможна суперпозиция волн Россби. При р 1 характерный временной масштаб волны Россби в размерных единицах ( Р0 L) - значи-те. [35]

Нормированные автокорреляционные функции случайных процессов изменения компонент скоростей движения частиц твердой фазы в псевдоожиженном слое силикагеля ( р1100 кг / м3, d 3 6 мм в колонке диаметром 220 мм при отношении высоты слоя к диаметру Г 0 6. [36]

Фурье-преобразованием автокорреляционной функции, характеризует спектральный состав рассматриваемого случайного процесса и дает представление о распределении интегральной энергии случайного процесса по гармоническим компонентам с различными частотами. Автокорреляционные функции позволяют определить характерный временной масштаб процессов развития флуктуации в форме тэйлоровского времени корреляции. Информация о величинах времени корреляции и распределениях пульсационных составляющих дает возможность провести оценку турбулентных коэффициентов переноса. Функции спектральной плотности позволяют оценить спектры колебаний скоростей потоков твердой и газовой фаз в псевдоожиженном слое. [37]

Для полей течения, которые имеют свой характерный временной масштаб ( таких, например, как нестационарные или периодические течения), уравнение ( 7 - 2.25) можно применять непосредственно. [38]

Из рисунка видно, что в этом случае колебания потенциала близки к регулярным с частотой, равной частоте колебаний в системе с неподвижным ионным фоном. Из него следует, что колебания происходят с единственным характерным временным масштабом Т - 1 0, интенсивность которого с течением времени изменяется слабо. [39]

Чтобы вышеописанный механизм работал, скорость пересоединения должна претерпевать внезапное изменение. Перед выбросом скорость пересоединения должна быть намного меньше, чем характерный временной масштаб фотосферных движений, и энергия может запасаться в корональных токах. После выброса скорость пересоединения должна быть большой, чтобы происходило быстрое выделение энергии. Таким образом, полная модель процесса выброса должна объяснять, почему скорость пересоединения претерпевает внезапные изменения во время выброса. Существуют несколько возможных механизмов для объяснения этого явления. [40]

Сравнивая рис. 5.32 а с рис. 5.8 в, построенным для тех же значений параметра Пирса и плотности неподвижного ионного фона, видно, что сложность колебаний в системе сильно возрастает. Временная динамика потенциала сильно нерегулярна, и в различные моменты времени происходит с различными характерными временными масштабами. [42]

Схематическое изображение типичного нейрона. 1 - тело клетки, 2 - дендриты, 3 - ак.| Типичный вид потенциала действия в точке нейрона, расположенной на аксоне. [43]

Число синапсов у разных клеток различно. Типичный закон изменения потенциала действия, измеренного в одной из точек аксона, представлен на рис. 8.3. Характерный временной масштаб здесь имеет порядок миллисекунд. Амплитуда и форма импульсов обычно считаются постоянными. Изменение состояния клетки проявляется в изменении частоты генерации потенциалов действия. Это наводит на мысль, что, вероятно, для систем мозга характерно частотное кодирование информации, а сам нейрон напоминает электронную схему, которую в импульсной технике называют блокинг-генератором. [44]

В вакууме таким параметром является отношение а Д / / сДГ, где &. L - характерный масштаб изменения полей ( либо размер области, в к-рой ищется решение), Д71 - характерный временной масштаб изменения полей. [45]

Страницы: 1 2 3 4