Характерный временной масштаб

Cтраница 4

К определению понятия электрического потенциала. [46]

Понятие квазистационарного электромагнитного поля приобретает содержательный смысл только в том случае, если геометрические размеры системы / существенно меньше длины волны колебаний К. При этом время т / / с, необходимое для распространения волн вдоль системы, пренебрежимо мало по сравнению с характерным временным масштабом процессов в системе, например, по сравнению с периодом возбуждающих колебаний. [47]

Режим колебаний неавтономной системы, соответствующий захвату частоты и высокочастотной генерации, как и выше в случае гиро - ЛВВ, назовем режимом квазисинхронизации. В нем генерация высокочастотного излучения имеет место на частоте ш - fi, а амплитуда выходного поля F может медленно меняться с характерным временным масштабом Та. [48]

В режиме ( 72, при расположении ионного слоя вдали от плоскости инжекции, динамика электроного пучка сильно усложняется. Как не сложно видеть, сопоставляя пространственно-временную диаграмму для этого случая с рис. 5.29, на котором представлены результаты расчета величины полной бико-герентности для различных характерных временных масштабов колебаний в системе, бикогерентный анализ позволил выделить обе электронные структуры, формирующиеся в системе со сверхкритическим током. [49]

Зависимость максимальной эффективности генерации от длины плазменного резонатора для различных плазменных частот. [50]

Рассмотренные выше результаты линейной теории следуют естественно из полученной системы уравнений и условия обратной связи. Уравнения (4.35) (4.38) описывают плазменный генератор на импульсном электронном пучке при условии ( см. условие (4.32)), что ujT 1, где Т - характерный временной масштаб изменения тока пучка. [51]

Динамика виртуального катода в этом режиме качественно подобна динамике виртуального катода в диоде Пирса при том же значении тока пучка а. Однако колебания виртуального катода демонстрируют более сложную динамику, что связано со взаимодействием через поле пространственного заряда электронной структуры ( виртуального катода), имеющей характерный временной масштаб динамики порядка плазменного периода - 2тг / и р, и вихревой структуры в потоке ионов, временной масштаб динамики которой существенно больше. [52]

В основу диагностики пространственно-временных структур была положена сильная зависимость величины полной вейвлетной бикогерентности колебаний в системе и гармонического сигнала с частотой, соответствующей тому или иному характерному временному масштабу динамики системы, от координаты пространства взаимодействия. [53]

После формирования в системе виртуального катода воздействие со стороны высокочастотного поля на ионы становится иным. Колеблющийся с частотой / в к - - Шр / тг виртуальный катод приводит к быстрым колебаниям распределения потенциала, а, следовательно, на ионы действует быстро осциллирующая сила, период которой существенно меньше величины характерного временного масштаба Ti движения ионов. [54]

Из рис. 5.25 б видно, что на поверхности суммированной бикоге-рентности В ( х /) четко выделяется область, где вейвлетная бико-герентность резко возрастает. Эта область, локализованная на плоскости ( х, /) вблизи х / Ь - 0 05 Ч - 0 2; / - 1 7 - г - 2 1 ГГц, определяет единственную пространственно-временную структуру в пучке, которая расположена вблизи плоскости инжекции ( она пространственно ограничена областью х / L 0 2) и имеет характерный временной масштаб Т 1 / / - 1 не. [55]

О проведенном выше рассмотрении шумов фо - гоэлектрических приемников излучения предполагалось, что источник света имеет постоянную интенсивность, т.е. число фотонов, падающих на фотокатод за время наблюдения т, не испытывает флуктуации. Такая модель применима к излучению стабилизированного одномодового лазера непрерывного действия. Характерный временной масштаб изменения амплитуды и фазы - это время когерентности излучения тк г. Можно показать, что интенсивность такого излучения также хаотически изменяется со временем, испытывая случайные отклонения от среднего значения, причем флуктуации интенсивности равны средней интенсивности. Несмотря на столь большие флуктуации интенсивности, обнаружить их проявление в эксперименте трудно. Объясняется это тем, что временной масштаб флуктуации интенсивности равен времени когерентности тког, которое обратно пропорционально ширине спектрального распределения излучения Av: xKor - l / Av. Для фотоумножителей постоянная времени т достигает 10 8 - 10 9 с. Закон распределения числа фотоэлектронов P ( N) по-прежнему определяется только случайным характером фотоэмиссии и будет пуассоновским независимо от статистического распределения интенсивности излучения. Это условие может выполняться для многомодового лазерного излучения или для лазерного света, рассеянного в турбулентной среде. В подобных случаях статистические свойства излучения могут быть найдены из экспериментальных измерений распределения фотоотсчетов. [56]

Очевидно, это время должно быть приблизительно равно времени AT, за которое происходит излучение из каждого элементарного объема. Временной интервал AT соответствует характерному временному масштабу кооперативного излучения, в течение которого электроны отдают большую часть запасенной энергии, и суммарный дипольный момент системы становится равным нулю. [57]

Рассматриваемые в книге турбулентные течения являются стационарными в среднем. Тем не менее полезно ввести некоторый характерный временной масштаб несущей фазы, необходимый для анализа процесса релаксации осредненных скоростей газа и частиц. [58]

Страницы: 1 2 3 4