Cтраница 2
Если обратиться к результатам сопоставления интегральных масштабов пульсаций скорости ( рис. 3), то можно увидеть в соответствии с данными рис. 4, что большим значениям коэффициентов / 3 и ж соответствуют большие значения параметра Ке. Это позволяет ожидать лучшего согласования результатов определения коэффициента переноса ( коэффициента турбулентной диффузии) с микромасштабом А. [16]
На оси сверхзвукового сопла при М 2.5 определены интегральные масштабы турбулентности. [17]
Главное условие применимости (5.32) имеет прежний вид, т.е. интегральный масштаб турбулентности L должен быть много больше толщины зоны химических реакций Ьс. В общем случае способ вычисления дс не может быть указан заранее, и, следовательно, систему (5.32) сначала следует проинтегрировать, а затем проанализировать условие ее применимости. [18]
Одной из важных характеристик турбулентности в приземном пограничном слое является интегральный масштаб длины, определяемый как интеграл от нормированной корреляционной функции для пульсаций компонентов скорости. В продольном - Ьш, поперечном - Luy и вертикальном - Lu - направлениях эти длины определяют характерные размеры энергосодержащих вихрей. [19]
Таким образом, турбулентное число Рейнольдса является мерой отношения между интегральным масштабом длины и масштабом длины Колмогорова; поэтому турбулентное число Рейнольдса характеризует турбулентные потоки лучше, чем традиционное число Рейнольдса. [20]
Данный факт создает трудности при нахождении характеристик турбулентного переноса по величинам эйлеровых интегральных масштабов пульсаций, легко определяемых при термоанемометрических измерениях. В связи с этим необходимо обратиться к измерениям других эйлеровых характеристик турбулентности, которые в большей мере могут отражать ее структуру, например макромасштабов пульсаций скорости. [21]
Так как поперечный размер D отдельного элемента невелик по сравнению с интегральным масштабом атмосферной турбулентности, то с точки зрения аэродинамики можно считать, что элемент работает так, как если бы поток характеризовался плавным течением. [22]
Будем считать, что при достаточно больших временах вихри, размеры которых равны интегральному масштабу движения жидкости L, являются статистически независимыми. С другой стороны, процесс диффузии пузырьков при больших временах определяется крупномасштабными вихрями. [23]
В качестве примера измерения эйлеровых масштабов турбулентности на рис. 2 представлены данные об изменении пространственных интегральных масштабов L TeU вдоль зоны смешения струи на уровне кромки, определенных по продольным ( точки 1, 2, 3) и поперечным ( точки 4) пульсациям скорости. Резкое увеличение масштабов вблизи х 0 связано с наличием на внутренней поверхности сопла пограничного слоя. [24]
Иначе обстоит дело в случае пристеночных потоков, где, как известно [11], вблизи стенки интегральный масштаб пропорционален расстоянию S до стенки ( L - S) и, следовательно, может обращаться в нуль. При этом диссипативный член в уравнении (2.9) будет играть заметную роль, даже если постоянная / 3 мала. [25]
Масштаб L ( г) характеризует геометрическую структуру турбулентного поля или характерный размер ( и тогда это интегральный масштаб турбулентности L), участвующих в турбулентном переносе крупных вихрей, несущих большую часть кинетической энергии потока. [26]
Рассмотрены течения, в которых сравнительно тонкий ламинарный пограничный слой взаимодействует с турбулентным потоком с большими значениями интегрального масштаба турбулентности. Проанализированы недостатки известных моделей турбулентности и предложен способ их модернизации для описания такого взаимодействия. [27]
Очевидно, что характеристики крупномасштабных движений слабо меняются на расстояниях порядка г, если г достаточно мало по сравнению с интегральным масштабом турбулентности. Поэтому разность скоростей в двух близко расположенных точках наиболее подходит для описания мелкомасштабных флуктуации. Следовательно, изучение структурных функций и их спектров представляет наибольший интерес. [28]
Проведенное исследование показывает, что свежая смесь и продукты сгорания, по-видимому, всегда разделены узкой зоной ( фронтом пламени), толщина которой много меньше интегрального масштаба турбулентности. Это означает, что качественная структура полей реагирующей и инертной примеси принципиально различна. Такие различия, в частности, проявляются в том, что при горении существенную роль могут играть процессы молекулярного переноса и тепловая неустойчивость пламени. Отсюда можно предположить, что описание турбулентного горения однородной смеси не может основываться только на традиционных методах, развиваемых в полу эмпирической теории турбулентности. [29]
Результаты вычислений интегрального масштаба по сечению однофазного потока в гладкой трубе, на которой изучалась структура двухфазного потока, приведены на рис. 2.29. Они оценивают продольный и поперечный интегральные масштабы на основании непосредственных измерений корреляций между продольными пульсациями скорости в точках, сдвинутых вдоль ц поперек потока. С удалением от стенки трубы интегральные масштабы возрастают, а в основной толще потока остаются почти неизменными. Следует отметить, что по всему сечению трубы поперечный интегральный масштаб пульсаций и почти вдвое меньше продольного. На рис. 2.29 приведены также результаты расчета интегрального масштаба пульсаций и по автокорреляционным функциям на основе гипотезы Тейлора о замороженной турбулентности. Как видим, получаются несколько отличные результаты. Особенно ощутима разница вблизи стенки, где течение характеризуется высоким уровнем турбулентности. [30]