Атомный базис

Cтраница 1

Щелочно-галоидные кристаллы в модели КРЭЯ ( энергия в эВ. [1]

Атомный базис включал s - функции катиона и s -, р-функции аниона. Для кристалла LiF рассматривали также базис, содержащий слетеровскпе 2 р-функции лития. [2]

В заданном атомном базисе вариация 8р сводится к вариации коэффициентов cpi в выражении ( ff S ср. [3]

При задании атомного базиса могут быть учтены эффективные заселенности различных атомных орбиталей и тем самым и зарядовое состояние атома. В расширенных базисах этот эффект учитывается автоматически, в более же скромных базисах следует принять во внимание зарядовое состояние атома. [4]

В валентном приближении атомный базис сокращается, особенно существенно для молекул, содержащих тяжелые атомы, так как электроны остова в явном виде не рассматриваются. [5]

При использовании локальной симметрии исходный атомный базис разбивается на независимые совокупности функций атомов разных орбит, каждая из которых характеризуется своей локальной группой. [6]

Предположим, что расчет ведется на атомном базисе, в простейшем случае содержащем по одной функции s - типа от каждого атома. Пусть Л - 3 - - матричные элементы гамильтониана, вычисленные с помощью 1 - й и / - и функций. [7]

Практически без изменений рассмотренная выше для молекул методика симметризации атомного базиса переносится на кристаллы, если используется модель молекулярного кластера. Как отмечалось во второй главе, симметрия молекулярного кластера может оказаться ниже точечной группы кристалла, так что симметризация атомного базиса будет осуществляться лишь по подгруппе кристаллического класса. [8]

Развитие вычислительной техники, а также использование в качестве атомного базиса гауссовских орбиталей вместо применявшихся ранее орбиталей слетеровского типа позволяет проводить расчеты - из первых принципов. На основе результатов этих расчетов удается связать свойства кристалла со свойствами образующих его атомов и характером взаимодействия между ними, в то время как применяющийся обычно в зонных расчетах базис плоских волн такой возможности не дает. [9]

Проблема соотнесения одноэлектронных состояний квазимолекулы ( модель КРЭЯ) и кристалла существенно упрощается, если расчет ведется с симметризацией атомного базиса по неприводимым представлениям точечной группы кристалла. [10]

Задача эта, вообще говоря, не простая - она осложняется наличием перекрывания АО в молекуле и только в ортогональном атомном базисе имеет однозначное решение. [11]

Если решена задача о временной эволюции электронной функции в молекулярном базисе, то для вычисления матрицы рассеяния необходимо перейти к атомному базису. [12]

Для кристаллов можно использовать и анализ заселенностей (3.24), что, по-видимому, как и для молекул, целесообразно в тех случаях, когда в атомном базисе содержатся орбитали возбужденных состояний атомов. [13]

Хартри - Фока и интегралов перекрывания, вычисленные на собственных функциях; С - матрица коэффициентов при атомных орбиталях ( в общем случае - неквадратная, так как атомный базис может включать большее число функций, чем занято электронами в соответствующих атомах); Е - диагональная матрица одноэлектрон-ных энергий. [14]

Заканчивая обсуждение полуэмпирических расчетов МпО4 - в различных вариантах приближения НДП, отметим, что ни в одной из рассмотренных работ не была учтена необходимость обратного преобразования коэффициентов в найденных МО, относящихся, по существу, к симметрично-ортогональному базису, в атомный базис ( см. гл. [15]

Страницы: 1 2