Полный базис

Cтраница 2

Здесь мы воспользовались соотношением ( d) для ег, хотя мы еще не имеем полного базиса, что допустимо, ибо е0, е всегда можно дополнить до некоторого ортопормироваппого базиса. [16]

Причина такого расхождения, по-видимому, в том, что волновые пакеты pjn и д - п образуют полный базис решений волнового уравнения только в области, внешней относительна горизонта событий, но не на самом горизонте. Поэтому, чтобы рассчитать поток частиц через горизонт, следует найти поток через какую-нибудь поверхность сразу над горизонтом и перейти к пределу, устремив эту поверхность к горизонту. [17]

Наблюдение телепортации в случае трехкратного совпадения. [18]

Результаты эксперимента с - 45 -поляризованным фотоном ( правая колонка рис. 4) показывают, что телепортация осуществляется для полного базиса поляризационных состояний. Чтобы исключить любое классическое объяснение результатов эксперимента, были проведены дополнительные опыты. [19]

Докажите, что все операторы на одном q - бите в сочетании с оператором А ( ах) образуют полный базис. [20]

Если рассматривать произвольные булевы функции в качестве связок, возникает вопрос: в каком случае набор булевых функций образует полный базис. Подобные вопросы вызывали в свое время большой интерес и были хорошо изучены. [21]

Так что в асимптотических оценках выбор конкретного полного базиса неважен и поэтому будем использовать обозначение с ( /) для схемной сложности / в конечном полном базисе. [22]

Если спектр системы включает только однократные собственные частоты, то все соответствующие им нормированные собственные формы qn ( X) попарно взаимно ортогональны и образуют полный базис. Общее число собственных форм в данном случае и общее число различных собственных частот совпадают с числом степеней свободы масс системы. Этим реализуется одна из степеней свободы системы. [23]

Эти г функций могут быть всегда взаимно попарно ортогонализо-ваны и тем самым органично включены в общее замкнутое множество всех взаимно ортогональных собственных форм системы, образующих полный базис. В соотношении (2.2) собственные функ-чп; предполагаются взаимно ортогональными и нормированными. Такое представление свободных колебаний, совершающихся с кратной собственной частотой, далее именуется каноническим. [24]

Докажите, что отрицание ах и элемент Дойча A ( R), где R - ie-xp ( iria ( Tx), a - иррациональное, образуют полный базис для квантового вычисления. [25]

Зависимость секулярных полиномов при п 4ип 5от.. [26]

Другими словами, при каждом расширении базиса каждый приближенный энергетический уровень несколько понижается и монотонно стремится к своему точному предельному значению, которое можно получить, используя весь полный базис. Все эти результаты составляют прочный фундамент для большинства приближенных методов, используемых в квантовой механике молекул. [27]

Уравнения (10.2) - (10.4) представляют собой формулировку метода Хартри - Фока для n - электронной системы с замкнутой оболочкой в приближении МО ЛКАО. В принципе можно выбрать настолько полный базис атомных орбиталей, что вычисленная полная энергия достигнет абсолютного минимума в рамках хартри-фоковской модели; такое значение энергии называют хартри-фоковским пределом. В начале каждого расчета, разумеется, необходимо выбрать базис атомных орбиталей. [28]

Для того чтобы дать это определение, прежде всего необходимо ввести понятия базиса и полного базиса пространства с мерой. К сожалению, в словосочетании полный базис цол-нота имеет другое значение. [29]

Реализуемые операторы должны быть достаточно нетривиальны. Точнее говоря, они должны образовывать полный базис, чтобы любой другой оператор в определенном смысле выражался через них. В настоящее время существует несколько подходов к проблеме реализации квантового компьютера. [30]

Страницы: 1 2 3 4