Идеально упругий материал

Cтраница 2

Значения коэффициентов а и а, для деталей из идеально упругих материалов приведены в справочниках. [16]

Из диаграммы напряжение - относительная деформация ( см. 1.11.1.1.) следует, что идеально упругие материалы характеризуются петлей гистерезиса, площадь которой пропорциональна потерям. Потеря энергии зависит от величины нагрузки, скорости нагружения, амплитуды и частоты. [18]

Схема зонда Ферстера. [19]

Из диаграммы напряжение - относительная деформация ( см. 1.11.1.1.) следует, что идеально упругие материалы характеризуются петлей гистерезиса площадь которой пропорциональна потерям. Потеря энергии зависит от величины нагрузки, скорости нагружения, амплитуды и частоты. [20]

Схема зонда Фе-р-стера. [21]

Экспликацией корпуса в точностных расчетах по упомянутым погрешностям становится сосуд как тело вращения из однородного идеально упругого материала. Предполагается, что сосуд нагружен механическими нагрузками общего вида и находится под действием внутреннего давления, нагрет некоторым распределенным полем температур, которое в общем случае является неосесимметричным и переменным вдоль меридианов. Перемещения, вызываемые температурными воздействиями и механическими нагрузками, предполагаются малыми, а константы материала - не зависящими от температуры. Задача решается в определении напряженно-деформированного сосгояния нагретого сосуда. [23]

Такое расхождение объясняется тем, что теоретический коэффициент концентрации 0 отражает характер распределения напряжений лишь для идеально упругого материала. В реальных же материалах за счет пластических деформаций в микрообласти места концентрации напряжения несколько перераспределяются и сглаживаются. Учитывая это, наряду с теоретическим коэффициентом концентрации при рассмотрении вопросов усталости используют понятие эффективного, или действительного, коэффициента концентрации, представляющего собой отношение предела выносливости гладкого образца без концентрации напряжений к пределу выносливости образца с концентрацией напряжений, имеющего такие же абсолютные размеры сечений. [24]

Такое расхождение объясняется тем, что теоретический коэффициент концентрации а0 отражает характер распределения напряжений лишь для идеально упругого материала. В реальных же материалах за счет пластических деформаций в микрообласти места концентрации напряжения несколько перераспределяются и сглаживаются. Учитывая это, наряду с теоретическим коэффициентом концентрации при рассмотрении вопросов усталости используют понятие аффективного, или действительного, коэффициента концентрации, представляющего собой отношение предела выносливости гладкого образца без концентрации напряжений к пределу выносливости образца с концентрацией напряжений, имеющего такие же абсолютные размеры сечений. [25]

Такое расхождение объясняется тем, что теоретический коэффициент концентрации а0 отражает характер распределения напряжений лишь для идеально упругого материала. В реальных же материалах за счет пластических деформаций в микрообласти места концентрации напряжения несколько перераспределяются и сглаживаются. Учитывая это, наряду с теоретическим коэффициентом концентрации при рассмотрении вопросов усталости используют понятие эффективного, или действительного, коэффициента концентрации, представляющего собой отношение предела выносливости гладкого образца без концентрации напряжений к пределу выносливости образца с концентрацией напряжений, имеющего такие же абсолютные размеры сечений. [26]

Такое расхождение объясняется тем, что теоретический коэффициент концентрации а отражает характер распределения напряжений лишь для идеально упругого материала. В реальных же материалах за счет пластических деформаций в микрообласти места концентрации напряжения несколько перераспределяются и сглаживаются. Учитывая это, наряду с теоретическим коэффициентом концентрации при рассмотрении вопросов усталости используют понятие эффективного, или действительного, коэффициента концентрации, представляющего собой отношение предела выносливости гладкого образца без концентрации напряжений к пределу выносливости образца с концентрацией напряжений, имеющего такие же абсолютные размеры сечений. [27]

Схема разрушения путем отрыва. а - исходное состояние. б - упругая деформация. в - хрупкое разрушение ( отрыв. [28]

Чисто сдвиговое, вязкое разрушение характерно для таких аморфных материалов, как глина; чисто хрупкое разрушение свойственно идеально упругим материалам, например алмазу. Однако большинству реальных материалов одновременно присуще и вязкое, и хрупкое разрушение, а разделение на отдельные виды разрушения условно, так как производится по преобладанию того или иного типа. [29]

Главным затруднением при расчете контактных напряжений и деформаций пластмассовых деталей является то, что пластмассы вообще нельзя считать идеально упругими материалами, и, следовательно, применение формул теории упругости может быть весьма условным, а в ряде случаев неоправданным. Отклонения от законов теории упругости в одних случаях могут выражаться в том, что деформации оказываются не в прямой пропорции с напряжениями, а в других случаях напряжения и деформации могут зависеть от времени. [30]

Страницы: 1 2 3 4