Облучаемый материал

Cтраница 2

Зарождению и росту пор в облучаемых материалах предшествует и сопровождает их зарождение и рост промежуточных, а при каскадном повреждении и вакансионных дислокационных петель. Зарождение дислокационных петель - инкубационный этап порообразования, в значительной мере предопределяющий его развитие. [16]

Тяжелые частицы всегда наводят в облучаемом материале радиоактивность. Учитывая также вредное действие нейтронов и у-лучей, образующихся при работе ускорителя, необходимо обеспечение особых мер техники безопасности. В системах, содержащих в своем составе атомы водорода, образование частиц с высокой плотностью ионизации, более или менее равномерно распределенных по объему, может быть вызвано облучением быстрыми нейтронами. [17]

Поместив свинцовый фильтр между радием и облучаемым материалом, можно ослабить интенсивность более длинноволновых, легче поглощающихся у-лучей и таким образом уменьшить среднюю длину волны и увеличить относительное количество ионизации в облучаемой ткани, которые вызываются электронами больших энергий. [18]

Зависимость разрушающего напряжения от интегральной дозы излучения для полиметилметакрилата при 318 - 422 К ( интенсивность излучения. [19]

Таким образом была получена зависимость разрушающего напряжения облучаемого материала от интегральной дозы излучения. [20]

Для конкретного ионизирующего излучения ЛПЭ пропорциональна электронной плотности облучаемого материала. Следовательно, считается, что трековые эффекты должны быть сильнее при облучении жидкостей и твердых тел, в которых возможны высокие концентрации активных частиц, по сравнению с газообразными системами, в которых электронные плотности низки. [21]

Следовательно, в зависимости от энергии нейтронов и облучаемого материала величина В может быть порядка 10 - 28 - 10 - 24 м2 / нейтрон. [22]

Продолжительность этого периода определяется упругими и диффузионными константами облучаемого материала и температурой при облучении. [23]

Основное влияние на характер протекания фотоэффекта оказывают электрические свойства облучаемого материала ( проводник, изолятор, полупроводник), а также энергия фотонов, так как для каждого материала существует минимальное значение энергии фотонов, при которой фотоэффект прекращается. [24]

Температурная зависимость распухания ниобия ( О и сплава Nb - 1 % Zr ( в при облучении ионами Ni с энергией 3 2 МэВ дозой 50 с / а.| Температурная зависимость распухания молибдена при реакторном облучении дозой 2 5 1019 н / см2 (. 0 1 МэВ. [25]

Зарождению как дислокационных петель, так и пор в облучаемых материалах предшествует инкубационный период. При электронно-микроскопическом исследовании радиационного распухания поры фиксируются не в момент их зарождения, а по достижении некоторого размера. [26]

Можно использовать нейтроны и у-излучение непосредственно в реакторе, если прокачивать облучаемый материал через зону реактора. Однако и в этом случае нейтроны создают радиоактивные загрязнения, активируя атомы облучаемой смеси. В другом варианте нейтроны ядерного реактора активируют теплоноситель, транспортируемый к реагирующим компонентам. Если в качестве теплоносителя применять жидкий натрий, то натрий активируется, проходя через реактор: под действием потока нейтронов возникает радиоактивный натрий-24 ( с периодом полураспада 15 ч), который излучает у-кванты с энергией 1 37 и 2 75 Мэв. [27]

В первой части этой работы показано, какое влияние может оказать на облучаемый материал как распределение температур внутри материала, так и энергия излучения при коротковолновом хорошо проникающем инфракрасном излучении. [28]

Число отраженных р-частиц возрастает с увеличением порядкового номера элемента, входящего в состав облучаемого материала. [29]

При сушке инфракрасными лучами особое внимание следует обращать на спектральные характеристики излучателя и облучаемого материала. В общем случае максимум энергии излучателя должен совпадать с максимумом поглощения ее материалом. Интенсивность удаления влаги по сравнению с конвективной сушкой увеличивается в несколько раз. Это объясняется тем, что количество теплоты, которое можно передать материалу при радиационной сушке, значительно выше, чем при конвективной. При небольшой разности температур нагревателя и обогреваемого тела теплоотдача излучением и конвекцией различается мало. При увеличении этой разности теплоотдача излучением быстро повышается, в то время как теплоотдача конвекцией растет медленно. Однако, как показывает практика, скорость сушки не всегда можно повысить пропорционально увеличению теплового потока, так как сушка определяется не только скоростью передачи теплоты, но и скоростью перемещения влаги внутри материала, а также требованиями к качеству готовой продукции. [30]

Страницы: 1 2 3 4