Cтраница 1
Одночастичные матрицы плотности этих радикалов обозначим через ОА и ав. [1]
Рассмотрим сначала одночастичную матрицу плотности. [2]
Поэтому наблюдаемая одночастичная матрица плотности всегда является величиной, усредненной по областям с различными конфигурациями примесей. [3]
Итак, одночастичная матрица плотности выражается через корреляционную функцию операторов поля с совпадающими временными аргументами. Удобно, однако, ввести более общие двухвременные величины. [4]
Рассмотрим более подробно одночастичную матрицу плотности в импульсном представлении для однородной системы. [5]
В кинетической теории квантовых газов одночастичная матрица плотности играет ту же роль, что и одночастичная функция распределения f x i) - в классической кинетической теории. [6]
Поскольку это поле зависит от одночастичной матрицы плотности, описываемая уравнением Власова динамика может оказаться довольно сложной. [7]
В этой главе будут получены уравнения для одночастичной матрицы плотности в пределе слабого поля ( Алг 1), поскольку только в этом случае возможен корректный вывод неперенорми-рованных уравнений. [8]
Используя более модельные представления, можно сказать, что диагональный элемент одночастичной матрицы плотности описывает плотность электронного облака. [9]
Одночастичная функция Грина определяет не только среднее от аддитивных операторов, как одночастичная матрица плотности, но и среднее от энергии взаимодействия и, следовательно, уравнение состояния. [10]
По существу, соотношение (4.4.9) соответствует физически разумному предположению, что изменение одночастичной матрицы плотности за время взаимодействия т0 может быть связано только с влиянием сильного внешнего поля. [11]
Значительный физический интерес представляют орто-нормированные собственные функции сот и собственные значения ит одночастичной матрицы плотности ( ее естественные спин-орбитали и их числа заполнения; см. работу [17], процитированную в гл. [12]
Прежде чем решать уравнения (4.1.41), необходимо сформулировать начальное или граничное условие для одночастичной матрицы плотности. Таким образом, требуется найти решение уравнения Власова, которое стремится к стационарной матрице плотности д ( 1 в отдаленном прошлом. [13]
Поэтому мы можем пренебречь в (4.2.24) запаздыванием, так как квазиравновесная матрица плотности д зависит от времени только через одночастичную матрицу плотности. [14]
Наконец, отметим, что для термодинамически равновесных систем одночастичная функция Грина содержит больше информации о рассматриваемой системе многих частиц, чем одночастичная матрица плотности. [15]