Дрейф - электрон
Cтраница 2
Это время дрейфа электронов ( время пролета) определяет на высоких частотах фазовый сдвиг между приложенным к диоду напряжением и проходящим тэком. [16]
При рассматриваемых условиях дрейф электронов в направлении градиента плотности плазмы приводит к возникновению электрического поля в направлении, перпендикулярном магнитному полю и направлению градиента плотности. Это электрическое поле вызывает обратное движение электронов. [17]
Это поле вызывает встречный дрейф электронов от коллекторного перехода к эмиттерному. Когда оба потока уравниваются, наступает состояние динамического равновесия, но электрическое поле в базе остается. Внутреннее электрическое поле способствует движению в направлении коллектора инжектированных в базу дырок при подаче на эмиттерный переход прямого напряжения. [18]
Что называют скоростью дрейфа электронов. [19]
Задача определения скорости дрейфа электронов может быть решена по крайней мере двумя различными путями. Это, по-видимому, наиболее строгое рассмотрение, но оно может быть применено только в том случае, если энергия, приобретенная на длине свободного пробега, достаточно мала, чтобы исключить неупругие столкновения, или когда делаются многочисленные упрощающие предположения о зависимости сечений неупругих столкновений от скорости электронов. [20]
При этом диффузия и дрейф электронов и дырок взаимосвязаны: возникает добавочное электрическое поле, тормозящее более быстро диффундирующие носители и подтягивающее более медленные. [21]
Не следует смешивать скорость дрейфа электронов со скоростью электрического тока. Под скоростью тока понимают скорость передачи электрической энергии вдоль проводов. Энергию от источника к потребителю передает электромагнитное поле, проводник же с дрейфующими электронами служит лишь направляющей для потока энергии. [22]
Многие магнитоакустические эффекты обусловлены дрейфом электронов вдоль волнового вектора звука. Резонансным образом со звуком взаимодействуют те электроны, среднее смешение которых вдоль волнового вектора звука за циклотронный период кратно длине волны звука. На открытых периодических траекториях резонанс наблюдается и при k J H, если волновой вектор звука не параллелен направлению открытой траектории. Обнаружение резонанса именно на открытых траекториях в олове [17] положило начало широкому изучению различных резонансных магнитоакусти-ческих эффектов на доплер-сдвинутых частотах. Многообразие магни-тоакустических эффектов при наличии дрейфа электронов вдоль k связано с характером зависимости величины смещения электрона за циклотронный период от проекции импульса РН электрона на направление магнитного поля. Если абсолютная величина смещения электрона вдоль k не зависит от Рн, то условие резонанса выполняется одновременно для всех электронов. Эти магнитоакустические резонансные явления при дрейфовом движении носителей тока вдоль волнового вектора звука могут давать обширную информацию об особенностях энергетического спектра электронов из нецентральных участков ПФ. Но в большинстве металлов ПФ имеет весьма сложную форму что значительно затрудняет интерпретацию экспериментальных результатов и однозначную идентификацию механизма отбора резонансных электронов. Поэтому для обнаружения и изучения магнитоакусти-ческих резонансов при дрейфе электронов вдоль k были взяты сурьма и висмут-полуметаллы со сравнительно простой ПФ. [23]
При наклоне на угол ф дрейф электронов вдоль Н, а следовательно, в глубину металла, выделяет электроны центрального сечения рн 0 ферми-поверхности. Действительно, именно эти электроны обладают малой дрейфовой скоростью и многократно возвращаются в скин-слой, в то время как остальные уходят внутрь образца или рассеиваются на его поверхности. Поэтому электроны с рн 0 играют доминирующую роль в скин-эффекте и работает механизм АП по медленно затухающей це-п чке траекторий. [24]
Достаточно сильное электрическое поле поддерживает дрейф электронов в течение долгого времени, а сильное магнитное поле продолжает высыпать частицы из конуса потерь, несмотря на его заполнение при квазилинейной релаксации. Конкретные обсуждения причин неустойчивости и роли квазилинейной релаксации в космических условиях мы проведем в последующих главах, а здесь изложим некоторые общие соображения. [25]
Установившемуся состоянию соответствуют одинаковые скорости дрейфа электронов и ионов и, значит, одинаковые токи. [26]
В слабом электрическом поле скорость дрейфа электронов проводимости пропорциональна напряженности поля. [28]
Возмущения в плазме, вызываемые дрейфом электронов в направлении, перпендикулярном как вектору электрического поля Е, так и вектору магнитной индукции В, можно устранить при использовании цилиндрического катода, когда дрейфовые токи оказываются замкнутыми. Этот принцип положен в основу цилиндрических магнетронных систем. В них применяют магнитные зеркала, отражающие электроны, или создают неоднородное магнитное поле. [29]
Страницы: 1 2 3 4