Cтраница 2
Поэтому неоднородные типы прецессии не могут быть возбуждены непосредственно однородным высокочастотным полем, которое имеет место в обычных устройствах для исследования ферромагнитного резонанса. Для возбуждения таких типов прецессии приложенное высокочастотное поле должно быть неоднородным в месте расположения образца. При этом будут возбуждаться типы прецессии, симметрия которых соответствует симметрии высокочастотного поля. [16]
Уравнение ( 203) является важным результатом приведенных рассуждений. Оно говорит о том, что для среды без потерь средний квадрат напряженности магнитного поля в месте расположения образца пропорционален диэлектрической проницаемости. Резонатор, содержащий диэлектрик, особенно удобен, когда исследуется монокристалл неизменных размеров, так как он заполняет тогда относительно большую часть резонатора. [17]
В таких радиоспектрометрах исследуемый образец помещается в пучность СВЧ магнитного поля объемного резонатора. Резонатор располагается в зазоре электромагнита таким образом, чтобы СВЧ поле в месте расположения образца было направлено перпендикулярно к полю электромагнита. При медленном изменении напряженности поля электромагнита около значения, удовлетворяющего условию электронного парамагнитного резонанса (1.1), затухание резонатора изменяется вследствие поглощения образцом СВЧ энергии. Одновременно с этим происходит изменение частоты настройки резонатора. Последнее вызывается резонансным изменением величины действительной части магнитной восприимчивости ОС и приводит к возникновению сигнала дисперсии. [18]
Найдено [36], что амплитуда сигнала при соответствующем направлении постоянного поля в 20 раз выше амплитуды при обратном направлении. Это означает, что поляризация в резонаторе была на 95 % круговой. Размеры, форма и место расположения образца очень критичны. Обычно экспериментаторы помещают образцы в центре нижней поверхности резонатора ( фиг. [19]
В серийных спектрометрах сечение светового пучка в том месте, где обычно располагается образец, значительно больше по размерам, чем таблетки диаметром 1 5 и 0 5 мм. Наиболее распространено сечение пучка 13X4 мм. Можно было бы, конечно, задиафрагмировать пучок до размеров диска, но тем самым пришлось бы сильно уменьшить энергию пучка. Для того чтобы уменьшить сечение пучка в месте расположения образца, применяют конденсоры. В продаже существуют как линзовые, так и зеркальные конденсоры. [20]
Отметим, что стеклянная оболочка ве-сов в месте расположения образца и противовеса была защищена экраном от электростатических помех, а для защиты исследуемого образца от теп-лового излучения, которое могло бы проникать сверху, над исследуемым образцом устанавливались два экрана; первый на высоте около 50мм над об-разцом и противовесом, а второй еще выше, на расстоянии около 50 мм над первым, но ниже уровня жидкого азота в сосуде Дьюара, в кото-ром производилось охлаждение трубки весов. Замена гелия азотом не устранила самого эффекта, но уменьшила его величину приблизительно в 10 раз. [21]
При работе с микрообразцами исследователь должен так оптимизировать энергию пропускания, чтобы получить наилучший спектр. Ответ на этот вопрос в некоторой степени зависит от типа используемого спектрометра и возможности представлять данные по поглощению в цифровом виде. Однако, вообще говоря, площадь сечения пучка в месте расположения образца должна быть как можно меньше, но в то же время соответствовать требованию заполнения щелей светом при их максимальной ширине. Некоторая потеря энергии допускается из-за виньетирования верхней и нижней частей щелей. [22]
При работе с микрообразцами исследователь должен так оптимизировать энергию пропускания, чтобы получить наилучший спектр. Ответ на этот вопрос в некоторой степени зависит от типа используемого спектрометра и возможности представлять данные по поглощению в цифровом виде. Однако, вообще говоря, площадь сечения пучка в месте расположения образца должна быть каж можно меньше, но в то же время соответствовать требованию заполнения щелей светом при их максимальной ширине. Некоторая потеря энергии допускается из-за виньетирования верхней и нижней частей щелей. [23]
Магнитная восприимчивость тел может быть измерена по силам, которые действуют на них в магнитном поле. Существуют два классических метода таких измерений: метод Фарадея и метод Гюи. В методе Фарадея исследуемые образцы, имеющие форму маленьких шариков, помещаются в область сильно неоднородного магнитного поля, и измеряется сила, действующая на образец. При этом для расчета магнитной восприимчивости необходимо знать величину градиента магнитного поля в месте расположения образца. В методе Гюи используется тонкий и длинный образец, один из концов которого помещают в зазор электромагнита ( обычно в область однородного поля), а другой конец - вне зазора, где величиной магнитного поля можно пренебречь. Закон изменения поля - от максимального до нулевого - в этом случае несуществен. [24]
В тех случаях, когда требуется иметь широкий интервал температур, через резонатор пропускается тонкостенная кварцевая трубка внешним диаметром 8 - 9 мм. Через эту трубку пропускается сухой газ с нужной температурой. Ампула с образцом укрепляется в этой трубке таким образом, чтобы образец располагался внутри кварцевой трубки в средней части резонатора. Температура образца может непрерывно контролироваться термопарой, которая, как показывает опыт, не нарушает работы спектрометра, если ее ввести в резонатор в месте расположения образца. [25]
Из обыкновенных труб массового производства, изготовленных из стали одной плавки и одной партии проката, изготовлялись образцы в виде патрубков длиной 160 мм, имевших на концах трубную резьбу. При помощи трубных муфт эти образцы, предварительно взвешенные, устанавливались между двумя соседними трубами в нужной точке колонны. В некоторых случаях в одном и том же месте устанавливалось по нескольку образцов, соединенных между собой в виде узла. Место расположения образцов и узлов совпадало с участком перемещения одной из подопытных штанговых муфт, также взвешенных перед спуском в скважину. [26]