Cтраница 2
Полученное таким образом решение содержит в знаменателе множитель Jp ( ka ], который на некоторых частотах kn обращается в нуль. Физический смысл этого результата очевиден: мы пытались решить задачу о возбуждении колебательной системы без потерь на собственной ее частоте. Частоты, для которых неоднородная задача оказалась неразрешимой, являются характеристиками колебательной системы, в нашем примере - внутренней области цилиндра. Одновременно именно на этих частотах имеет решение однородная задача. Использование решений однородной задачи и лежит в основе так называемого метода собственных колебаний. [16]