Cтраница 1
Метод решения состоит R подстановке ряда в левую часть диференциальноги уравнения, расположении полученного вира жения по возрастающим степеням х - - хп и в последующем при равнивании нулю коэфицкснтовпоследопательных степеней х - лг. Таким образом коэфициенты определяются алгебраически. [1]
Метод решения с помощью нагрузочной прямой более удобен. Он будет широко использоваться и в дальнейшем. [2]
Метод решения этой задачи изложен в § 1 этой главы. [3]
Метод решения этих задач по существу остается таким же, как и в случае плоской системы сил, но в общем случае мы имеем шесть условий равновесия. [4]
Метод решения, применяемый в этой главе, называется сначала вглубь, так как каждый исследуемый путь будет прослежен до конца, прежде чем мы начнем поиск иного пути. Из заданной клетки лабиринта мы сначала попытаемся идти направо, потом прямо, затем налево. Так с помощью рекурсии мы легко доберемся до конца пути. [5]
Метод решения этой задачи аналогичен методу, использованному выше. [6]
Метод решения совершенно аналогичен случаю цилиндрических электродов. [7]
Метод решения, при котором все возможные решения последовательно перебираются каким-либо примитивным способом, пока не будет найдено приемлемое решение. [8]
Метод решения, использующий генератор, который создает возможные решения, и оцениватель, который проверяет приемлемость этих решений. [9]
Метод решения определяется видом математической модели. В данном случае задача оптимального календарного планирования сформулирована как многомерная задача о ранце с дополнительными блочными ограничениями - равенствами. [10]
Метод решения [7] плоской задачи со сцеплением для прямоугольника основывается на представлении функции напряжения Эри рядом Фурье и получении из граничных условий сингулярного интегрального уравнения с ядром Гильберта. В результате задача сводится к бесконечной системе алгебраических уравнений. В задаче [20] о взаимодействии сцепленных по торцу цилиндра и слоя получено уравнение с положительным оператором относительно контактного напряжения, что позволяет затем с помощью метода Ритца свести задачу также к бесконечной системе алгебраических уравнений. [11]
Метод решения этих задач по существу остается таким же, как и в случае плоской системы сил, но в общем случае мы имеем шесть условий равновесия. [12]
Метод решения будет заключаться в искусственном введении некоторых фиктивных зарядов: при нахождении потенциала срь кроме плотности зарядов plf распределенных в первой среде, мы вводим фиктивную плотность зарядов р, распределенных во второй среде. [13]
Метод решения при этом очевиден и заключается в двукратном применении преобразования Лоренца. Если в системе отсчета, относительно которой тело покоится, решение дифракционной задачи известно, то не возникает принципиальных трудностей и при исследовании процесса взаимодействия волн с равномерно движущимся объектом. [14]
Метод решения этой задачи был дан Коши. Предварительно упростим несколько задачу. [15]