Вращающаяся черная дыра

Cтраница 2

Таким образом, для вращающихся черных дыр большой массы тепловое излучение принебрежимо мало по сравнению со спонтанным рождением. [16]

По мере приближения к вращающейся черной дыре одновременно усиливаются два эффекта: растет поле тяготения и усиливается эффект увлечения. Точное решение уравнений Эйнштейна, описывающее гравитационное поле вращающейся черной дыры, было получено в 1963 г. Роем Керром. [17]

В случае метрики Керра, вращающейся черной дыры, пространство-время вне ее стационарно и возможен выбор неизменной во времени системы координат, асимптотически переходящей в лоренцеву систему на бесконечности. [18]

Вращающаяся черная дыра. / - горизонт, 2 - эргосфера, 3 - предел статичности. [19]

Введем теперь во внешнем поле вращающейся черной дыры систему отсчета, которая в указанном смысле не вращается относительно местной ло-ренцевой системы. Эта система получила название системы отсчета локально невращающихся наблюдателей. Конечно, такая система не может быть уже жесткой. [20]

Поэтому указанные эффекты негеоде-зичности движения вращающейся черной дыры и прецессии ее углового момента в принципе могут наблюдаться. [21]

Эффект рождения квантов в поле вращающейся черной дыры можно описать и несколько иным образом, при котором роль эргосферы проявляется более отчетливо. Чтобы произошло рождение реальной частицы, вылетающей из черной дыры без нарушения закона сохранения энергии, необходимо, чтобы вторая частица виртуальной пары приобрела отрицательную энергию. Это оказывается возможным, если она находится в эргосфере и обладает определенным значением уголового момента. [22]

Эффект рождения квантов в поле вращающейся черной дыры можно описать и несколько иным образом, при котором роль эргосферы проявляется более отчетливо. Для того чтобы произошло рождение реальной частицы, вылетающей из черной дыры без нарушения закона сохранения энергии, необходимо, чтобы вторая из частиц виртуальной пары приобрела отрицательную энергию. Это оказывается возможным, если она находится в эргосфере и обладает определенным значением углового момента. [23]

Известно также решение, описывающее заряженную вращающуюся черную дыру для частного значения заряда [65], а также для произвольного заряда, но медленного вращения [66], в общем случае вдали от черной дыры при этом оказывается отличным от нуля не только магнитное, но и электрическое поле. [24]

Рассмотрим теперь квазистационарное вакуумное возмущение горизонта вращающейся черной дыры, вызванное, например, объектом, движущимся по орбите вокруг дыры, или описанным выше аккреционным диском. [25]

В качестве последней модельной задачи рассмотрим вращающуюся черную дыру, погруженную в асимптотически однородное магнитное поле, наклонное по отношению к оси вращения дыры. Полные выражения для электромагнитного поля и даже выражения для полей на горизонте слишком сложны, чтобы их здесь выводить, но некоторые результаты, особенно полученные в пределе медленного вращения а С М, достаточно просты и полезны в методическом отношении. [26]

Четвертая глава посвящена знакомству с важнейшими свойствами вращающейся черной дыры, а также черной дыры, обладающей электрическим зарядом. [27]

Важной особенностью описанных процессов рождения частиц в заряженных и вращающихся черных дырах является то, что в результате их площадь поверхности черной дыры не уменьшается, на рождение частиц расходуется запасенная черной дырой электростатическая энергия или энергия вращения. [28]

Решение типа кротовой норы ( двумерное пространственное сечение пространства-времени. [29]

Относительно возможности существования равновесных стационарных аксиально-симметричных конфигураций из вращающихся черных дыр см. Оохара. Сато ( 1981), Кихара, Томиматсу ( 1982), Томиматсу, Кихара ( 1982), Сато ( 1983), То-миматсу ( 1983), Ямазаки ( 1983 а, Ь), Бичак, Хоенселаерс ( 1985) и ссылки в этих работах. [30]

Страницы: 1 2 3 4