Cтраница 1
Полуклассический метод [123, 134, 147, 149] состоит в том, что рассматривается модель: классическая механика гамильтоновых систем и канонических преобразований плюс квантовомеханическая суперпозиция. [1]
При расчете лазеров полуклассическим методом обычно считают, что магнитная восприимчивость вещества весьма мала, следовательно, его намагниченностью можно пренебречь. [2]
Описанный в предыдущем параграфе полуклассический метод позволяет найти энергетический спектр спиновых волн для более сложных магнитных структур, прежде всего антиферромагнетика. [3]
Заметим, что в современной физике часто используют полуклассический метод, представляющий собой комбинацию квантового и классического описания явлений. В приложении к проблемам, рассматриваемым в этой книге, этот метод сводится к соединению квантово-механического исследования среды ( свойств атомов и молекул) и использования законов классической электродинамики ( уравнения Максвелла) для электромагнитного поля. Такой метод приводит к успеху при решении большинства задач оптики. Интересно отметить, что фотоэффект, при истолковании которого было впервые введено понятие фотона ( см. § 8.4, 8.5), может быть полностью описан в рамках полуклассического метода. [4]
При неэмпирическом расчете квантовохимическими методами и при использовании полуклассических методов типа RKR ( Ридберга - Клейна - Риса) и его модификаций потенциал взаимодействия ядер в молекулах находится в виде поточечно заданной функции. [5]
Эти уравнения и являются уравнениями самосогласованной задачи в полуклассическом методе. [6]
Проблема возникновения стоксова излучения в генераторе при нестационарных условиях может быть исследована при помощи представленного здесь полуклассического метода, если ввести в рассмотрение флуктуа-ционпые силы, как это уже было описано и обосновано в пп. Квантовое решение нестационарной проблемы содержится в работах [3.22-15-3.22-17] и приводит к результатам, которые служат дальнейшим оправданием полуклассического подхода. [7]
Математическая форма, описывающая утверждаемое сформулированным принципом распределение вероятностей и изменение его во времени, аналогична полуклассическому методу Венцеля - Брюл-люена, примененному к случаю, когда задано распределение вероятностей для двух рядов канонически сопряженных величин и ставится задача о приближенном определении - функции. [8]
Важно отметить, что замена интенсивности числом фотонов с помощью подстановки (7.78) не изменяет того факта, что выражение (7.79) выведено полуклассическим методом, при котором поля не квантуются. Следовательно, (7.78) нужно рассматривать просто как замену переменных. [9]
Хотя методы квантовой электродинамики выходят за рамки данной книги, имеет смысл перечислить те результаты, к которым эти методы приводят, и сравнить их с результатами, полученными полуклассическим методом. Согласно этим утверждениям атом на верхнем уровне не находится в состоянии неустойчивого равновесия. [10]
Как говорилось после вывода соотношения (7.80), полевые переменные ( пг) и ( ras), входящие в (7.81), являются результатом подстановки (7.78) в выражение (7.76), полученное полуклассическим методом. Другими словами, сами поля не являются квантованными, и, следовательно, выражение (7.78) представляет собой просто замену переменных. Добавление единицы соответствует процессу спонтанной эмиссии. Рассмотрение проблемы квантования поля для различных процессов показывает, что такая операция применима в общем случае. [11]
Хотя автор настоящей книги глубоко убежден в том, что хаотическое движение по самой своей природе более тесно связано с такими математическими образами, как отображения типа подковы, фракталами и гомоклиническими траекториями, использование полуклассических методов теории возмущений может давать для некоторых классов нелинейных систем более удобные с практической точки зрения аналитические критерии хаоса. [12]
Это выражение выведено полуклассическим методом для поглощения в переходе из состояния 1) в состояние 2), как показано на фиг. [13]
В эксперименте обнаружена также асимметрия релаксационных процессов, схематически представленная на фиг. В настоящем разделе был применен полуклассический метод, который при вычислении параметров затухания может дать принципиально правильные результаты только в случае Э - - - оо. [14]
Сравнение их позволяет проверить точность полуклассического метода. Показано, что нулевые моменты ( интегральные спектры) совпадают полностью. Все более высокие моменты, вообще-говоря, не совпадают. [15]