Общий метод - решение - задача
Cтраница 1
Общий метод решения задачи заключается в том, чтобы вычислить распределение S, а по нему найти распределения собственных векторов и собственных значений. [1]
Общий метод решения задачи о том, может ли электронное состояние исходных молекул быть адиабатически переведено в электронное состояние конечных молекул ( адиабатическая корреляция электронных состояний), основан на сохранении симметрии электронной волновой функции при изменении конфигурации ядер. Эта функция находится из решения волнового уравнения с гамильтонианом Не. Собственные функции Не могут быть классифицированы по типам симметрии тех операций, которые не меняют этого гамильтониана. Поскольку практически Не строится с различной степенью приближения, то существуют различные наборы операций симметрии, оставляющие его без изменения. Поэтому адиабатическая координация электронных состояний осуществляется, как правило, с известной степенью приближения, и это обстоятельство следует иметь в виду при классификации процесса как адиабатического или неадиабатического. [2]
Общий метод решения задачи в случае, когда ограничения имеют форму равенств, сводится к следующему. [3]
Общий метод решения задачи с тремя и более переменными неизвестен. Рассмотренный выше метод, называемый методом поиска, не пригоден при большом числе переменных и ограничений. [4]
Общий метод решения задач заключается в следующем. [5]
Общий метод решения задач о равновесии тела заключается в том, что рассматриваемое тело нужно мысленно освободить от связей и заменить их действие на тело силами реакций этих связей. Таким образом, вместо взаимодействующих тел, соединенных между собой, при расчетах рассматривают равновесие одного тела, на которое действуют внешние силы, в том числе силы реакций связей. [6]
Общий метод решения задачи о том, может ли электрошюе состояние исходных молекул быть адиабатически переведено в электронное состояние конечных молекул ( адиабатическая корреляция электронных состояний), основан на сохранении симметрии электронной волновой функции при изменении конфигурации ядер. Эта функция находится из решения волнового уравнения с гамильтопианом Нал. Собственные функции / Уэл могут быть классифицированы по типам симметрии тех операций, которые не меняют этого гамильтониана. Поскольку практически Пап строится с различной степенью приближения, то существуют различные наборы операций симметрии, оставляющие его без изменения. Поэтому адиабатическая корреляция электронных состояний осуществляется, как правило, с известной степенью приближения, и это обстоятельство следует иметь в виду при классификации процесса как адиабатического или неадиабатического. [7]
 |
Условное изображение. [8] |
Выбранный общий метод решения задач Дирихле и Неймана, приводящий к интегральным уравнениям второго рода, основан на разрывах поверхности распределений источников и диполей. [9]
Рассмотрим общий метод решения задачи о выборе насосов для заданных условий работы. [10]
Рассмотрим общий метод решения задачи о выборе насоса для заданных рабочих условий. [11]
 |
Схема компенсации тепловых деформаций насоса для горячей жидкости.| Компенсирующее крепление опорной лапы насоса для горячей жидкости. [12] |
Рассмотрим общий метод решения задачи о выборе насосов для заданных условий работы. [13]
Рассмотрение общих методов решения задач теории оболочек [3, 4, 15] позволяет сделать вывод о том, что для данных видов тонких или пологих оболочек ( класса TS) разрешающее уравнение можно свести к уравнению (3.30) или его эквиваленту. Эти уравнения инвариантны относительно конформного отображения координат. Последнее обстоятельство во многом усиливает теоретическую обоснованность использования преобразования координат при решении задач ТТО. [14]
Не описывая общего метода решения задачи о взаимодействии волн, укажем лишь, что для совершенного газа с постоянными теплоемкостями, когда уравнения (3.20) приводятся к виду (3.21), решение удается получить в аналитической форме, а для указанной в § 3 совокупности значений у - и выразить его через элементарные функции. [15]
Страницы: 1 2 3 4