Механизм - перенос - импульс
Cтраница 1
 |
Зависимость эффективной вязкости елся от диаметра падающего шара d. [1] |
Механизм переноса импульса от поверхности тела, движущегося в кипящем слое, очевидно аналогичен переносу теплоты от поверхности нагретого тела, погруженного в последний. К поверхности движущегося тела время от времени прижимается пакет плотной фазы и приобретает от тела некоторый импульс, который затем уно сится в ядро потока, когда пакет сменяется пузырем, не оказывающим практически заметного сопротивления движению тела. [2]
Подтверждена общность механизма переноса импульса, тепла и вещества в свободных турбулентных струях и горящем газовом факеле. [3]
Турбулентный механизм переноса импульса до некоторой степени аналогичен механизму переноса импульса в газах, с той лишь разницей, что в газах перенос осуществляется за счет случайного движения молекул, а в жидкостях - за счет случайного движения больших молекулярных агрегатов. [4]
Такая разница вполне понятна, поскольку в асимметричной гидродинамике описывается детально механизм переноса импульса поступательной и вращательной диффузий. Общим является то обстоятельство, что текучая среда ( жидкоеть) имеет дискретную структуру, а следовательно, при корректном описании такой среды, как гомогенной текучей среды, мы должны использовать математический аппарат теории разрывных функций. Представляет интерес вопрос о взаимодействии такой среды с поверхностью твердого тела. [5]
Так, линейными ур-ииями можно описать вязкое трение a JX - lidvxjdy ( закон внутр. Для газов механизм переноса импульса, массы и энергии, связанный с тепловым движением молекул, одинаков и численные значения соответствующих коэф. В случае идеального газа, согласно кинетич. D - / и ( с точностью до числ. [6]
Так, линейными ур-ниями можно описать вязкое трение Сух - idvifdy ( закон внутр. Для газов механизм переноса импульса, массы и энергии, связанный с тепловым движением молекул, одинаков и численные значения соответствующих коэф. В случае идеального газа, согласно кинетич. D 1и ( с точностью до числ. [7]
 |
Распределение касательных напряжений при полностью развитом течении в круглой трубе. [8] |
Уравнения ( 6 - 10) и ( 6 - 11) справедливы и для полностью развитого турбулентного течения. Пока мы не описали механизм переноса импульса в турбулентном пото ке, отметим, что в этом случае под т следует понимать не вязкое, а турбулентное ( кажущееся) касательное напряжение. [9]
Рейнольдса и возникает турбулентное движение. Микроскопический ( молекулярный) механизм переноса импульса сменяется макроскопическим. Система переходит от индивидуального ( молекулярного) сопротивления к организованному ( коллективному) сопротивлению, вследствие чего закон сопротивления изменяется. [10]
Согласно трехслойной схеме функция еи не является непрерывной, и профиль скорости и имеет изломы. Однако в этой модели отчетливо выступает механизм переноса импульса в каждой зоне. Если известно или постулировано распределение касательного напряжения, то с помощью уравнения ( 6 - 28) легко определить еи в любой зоне. Важность этой операции станет ясна в дальнейшем при рассмотрении теплообмена при турбулентном течении. [11]
Теплообмен между кипящим слоем и ограничивающими его поверхностями другой температуры - наружными стенками реактора или поверхностями погружаемых в слой теплообменников. Из-за высоких объемной теплоемкости и плотности зерен механизм теплоотдачи в этом случае должен быть аналогичен механизму переноса импульса от поверхности движущихся в кипящем слое тел ( см. раздел III.4), определяющему сопротивление этому движению. [12]
Для расчета струи в зернистом слое неприемлем математический аппарат теории турбулентных струй, поскольку физические свойства зернистого слоя как среды, окружающей истекающую струю, значительно отличаются от физических свойств ее вещества. Более того, в ряде случаев ( особенно в ситуациях, когда концентрация частиц в факеле струи не мала) механизм переноса импульса в струе отличается от механизма, свойственного затопленным турбулентным струям. Это обусловлено тем, что полный импульс, переносимый турбулентными пульсациями газа, может быть даже меньше импульса, переносимого попадающими в струю тяжелыми частицами. [13]
Под названием внешняя гидродинамика кипящего слоя мы объединяем все явления взаимодействия потока газа ( жидкости) со слоем в целом - критические скорости начала псевдоожижения и уноса, закон расширения слоя. К внутренней гидродинамике кипящего слоя относятся явления, обусловленные нестационарными движениями твердой фазы и ее перемешиванием внутри слоя, дисперсия скоростей и перемешивание в газовом потоке, механизм переноса импульса, теплоты и массы. [14]
Рейнольдса к критическому значению, интенсивность гидродинамических флуктуацний, а также время и длина корреляции возрастают. Это - предвестник перестройки движения и изменения макроскопической структуры течения, в результате которой при дальнейшем увеличении числа Рейнольдса и возникает турбулентное движение. Микроскопический ( молекулярный) механизм переноса импульса сменяется макроскопическим. Система переходит от индивидуального ( молекулярного) сопротивления к организованному ( коллективному) сопротивлению, вследствие чего закон сопротивления изменяется. [15]
Страницы: 1 2