Cтраница 2
Итак, мы должны вернуться к отправной точке исследования - к уравнению (4.18), которое служит основой для построения характеристических масштабов. Однако, в отличие от предыдущего, теперь рассматривается не все течение в целом, а только его турбулентное ядро, в пределах которого все эффекты вязкой природы надо считать пренебрежимо слабыми. В этих условиях роль вязких напряжений ограничивается тем, что они обеспечивают механизм, благодаря которому напряжение трения TO передается без изменения на границу исследуемой зоны. Уравнение, определяющее механизм переноса импульса в самой зоне, вязких членов содержать не может. [16]
Было показано, что при вдуве в пограничный слой легких газов ( водород, гелий) числа Прандтля и Шмидта в ламинарном подслое могут существенно отличаться от единицы. Неучет этого обстоятельства не приводит к существенной ошибке в расчете трения, но может привести к значительной неточности в расчете теплообмена между газом и стенкой. При рассмотрении химического взаимодействия предполагалось, что скорость химической реакции бесконечно велика по сравнению со скоростью диффузии; это позволило считать зону реакции ( фронт пламени) бесконечно тонкой поверхностью по сравнению с толщиной пограничного слоя. Обобщение на случай сублимирующей поверхности, так же как и в работе В. П. Мотулевича ( 1962), было обосновано Ю. В. Лапиным ( 1964) предположением о том, что механизм переноса импульса, тепла и вещества в пограничном слое при подаче вещества сквозь пористую поверхность или при наличии сублимации одинаков. [17]