Cтраница 2
В механике деформируемого твердого тела непругую деформацию обычно дифференцируют на два вида. Деформацию, которая при Тconst протекает только при постоянно возрастающей нагрузке ( при одноосном растяжении о 0), обычно называют мгновенной пластической ( или атермической), так как ее приращение независимо от длительности воздействия ( даже при весьма малом времени воздействия) однозначно связано с приращением напряжений. Деформацию, протекающую при а const, называют деформацией ползучести. [16]
Этот раздел механики деформируемого твердого тела, актуальность которого нет нужды здесь обосновывать, представлен в отечественной и ьировой литературе значительным - количеством публикаций. В данной работе нелинейная теория оболочек рассматривается на основе понятий и представлений современной механики сплошной среды и нелинейной теории упругости, что и отражено е незвании книги. [17]
Некоторые задачи механики деформируемого твердого тела, связанные с проблемой разрушения / / В сб. [18]
Основная задача механики деформируемого твердого тела - описание процессов деформирования с учетом экспериментальных данных, определяющие соотношения которых могли бы быть использованы при решении конкретных технических задач. Поэтому развитие теории механики деформируемого твердого тела идет по пути постепенного усложнения и уточнения определяющих соотношений по мере накопления экспериментальных данных, В качестве основной исходной характеристики обычно принимают деформацию. [19]
Основная проблема механики деформируемого твердого тела состоит в установлении связи между внешним воздействием, изменением исходной структуры среды и возникающими вследствие этого механическими полями. [20]
К задачам механики деформируемого твердого тела в бурении относятся прежде всего задачи устойчивости стенок скважины, разрушения забоя, прочности труб и тампонажного камня, устойчивости и центрирования бурильных и обсадных колонн. [21]
Вывод уравнений механики деформируемого твердого тела существенным образом опирается на принцип отвердевания и метод сечений. Последний состоит в следующем. Выделим из системы взаимодействующих тел то, напряженно-деформированное состояние которого исследуем. Действие на него исключенных из рассмотрения: тел заменяется соответствующими силами реакции, приложенными к рассматриваемому телу. Мысленно проведем в теле сечение, разделив его тем самым на две части: левую и правую. Рассмотрим равновесие левой части этого тела ( см. рис. 2.1) под действием приложенных к ней внешних сил и поля элементарных сил pvdA, заменяющих собой действие отброшенной правой части. [22]
Вывод уравнений механики деформируемого твердого тела существенным образом опирается на принцип отвердевания и метод сечений. Последний состоит в следующем. Выделим из системы взаимодействующих тел то, напряженно-деформированное состояние которого исследуем. Действие на него исключенных из рассмотрения тел заменяется соответствующими силами реакции, приложенными к рассматриваемому телу. Мысленно проведем в теле сечение, разделив его тем самым на две части: левую и правую. Рассмотрим равновесие левой части этого тела ( см. рис. 2.1) под действием приложенных к ней внешних сил и поля элементарных сил pvdA, заменяющих собой действие отброшенной правой части. [23]
Моделирование в механике деформируемого твердого тела, имеющего сложную структуру, сопряжено с большими трудностями Вызвано это тем, что в этом случае определяющее значение имеют знания физически обоснованных параметров структуры. Особенно важно это при компьютерном конструировании структуры материалов многокомпонентного состава. [24]
На основании уравнений механики деформируемого твердого тела и предложенного кинетического уравнения механохимической повреждаемости выполнен анализ кинетики изменения напряженно-деформированного состояния, и скорости коррозии материала оборудования оболочкового типа. Предложены и экспериментально подтверждены математические зависимости для предсказания долговечности конструктивных элементов различной формы в условиях одновременного действия коррозионных сред и внешних силовых нагрузок стационарного и нестационарного характера. [25]
Среди разнообразных задач механики деформируемого твердого тела, связанных с определением напряженно-деформированного состояния элементов конструкций из упругопластических материалов, встречаются такие задачи, общим условием в которых является изменение в процессе нагружения всех компонентов девиатора напряжений в окрестности каждой точки среды в одном и том же отношении. Для однородной изотропной среды уравнения этой теории, в принципе, можно получить как частный случай теории пластического течения для изотропно упрочняющихся материалов с условием текучести Мизеса. [26]
ТЕРМОУПРУГОСТЬ - раздел механики деформируемого твердого тела, где изучаются зависимости между напряжениями, деформациями и темп-рой и разрабатываются матем. [27]
При составлении уравнений механики деформируемого твердого тела выбирается соответствующая система координат. В зависимости от формы тела используются декартовы, полярные, цилиндрические координаты и др. Эти уравнения можно записать также и для общего случая произвольных криволинейных координат. В данной главе используем наиболее часто применяемую в задачах декартову систему. [28]
Из всех разделов механики деформируемого твердого тела наибольший исторический путь развития имеет сопротивление материалов. Формирование сопротивления материалов как науки можно отнести к середине прошлого века, что связано с интенсивным развитием промышленности и строительством железных дорог. [29]
Отечественная литература по механике деформируемого твердого тела и сопротивлению материалов достаточно обширна. Перечень основных учебников, учебных и справочных пособий приведен в конце книги. [30]