Cтраница 1
Макроскопическая механика учитывает только кинетическую энергию макроскопического движения тел и их макроскопических частей, а также их потенциальную энергию. Но она полностью отвлекается от внутреннего атомистического строения вещества. При ударе, трении и аналогичных процессах кинетическая энергия видимого движения тел не пропадает. Она только переходит в кинетическую энергию невидимого беспорядочного движения атомов и молекул вещества, а также в потенциальную энергию их взаимодействия. [1]
Все силы, встречающиеся в макроскопической механике, принято разделять на консервативные и неконсервативные. Прежде чем вводить эти понятия, рассмотрим некоторые примеры. [2]
Все силы, встречающиеся в макроскопической механике, принято разделять на консервативные и неконсервативные. Прежде чем вводить эти понятия, рассмотрим некото - - л1 рые примеры. [3]
Общефизический принцип сохранения энергии охватывает, таким образом, не только явления, рассматриваемые в макроскопической механике, но и такие физические явления, к которым законы такой механики не применимы. Поэтому он не может быть выведен из уравнений макроскопической механики, а должен рассматриваться как одно из наиболее широких обобщений опытных фактов. [4]
На всем протяжении данного исследования, являлись ли предметом обсуждения деформационные свойства тканей человека, металлов или сложная термоупругость резины, основное внимание уделялось тем аспектам поведения, которые важны для рациональной ( прикладной) механики. Макроскопическая механика сплошной среды имеет свои собственные фундаментальные законы. [5]
В макроскопической механике применимы оба способа. Первый способ обладает несколько большей общностью, так как он применим и к таким силам ( например, силам трения), для которых нельзя ввести потенциальную энергию. Второй же способ применим только в случае консервативных сил. Но в квантовой механике, имеющей дело с явлениями микромира, диссипативных сил нет, и в ней для описания взаимодействия частиц применяется исключительно второй способ. В уравнения движения квантовой механики силы не входят, а входит лишь потенциальная энергия взаимодействующих частиц. Разумеется, в этом параграфе вопрос рассматривается только в рамках макроскопической механики. [6]
В макроскопической механике применимы оба способа. Первый способ обладает несколько большей общностью, так как он применим и к таким силам ( например, силам трения), для которых нельзя ввести потенциальную энергию. Второй же способ применим только в случае консервативных сил. Но в квантовой механике, имеющей дело с явлениями микромира, диссипативных сил нет, и в ней для описания взаимодействия частиц применяется исключительно второй способ. В уравнения движения квантовой механики силы не входят, а входит лишь потенциальная энергия взаимодействующих частиц. Разумеется, в этом параграфе вопрос рассматривается только в рамках макроскопической механики. [7]
Общефизический принцип сохранения энергии охватывает, таким образом, не только явления, рассматриваемые в макроскопической механике, но и такие физические явления, к которым законы такой механики не применимы. Поэтому он не может быть выведен из уравнений макроскопической механики, а должен рассматриваться как одно из наиболее широких обобщений опытных фактов. [8]
Общефизический принцип сохранения энергии охватывает, таким бразом, не только явления, рассматриваемые в макроскопической 1еханике, но и такие физические явления, к которым законы такой геханики не применимы. Поэтому он не может быть выведен из равнений макроскопической механики, а должен рассматриваться ак одно из наиболее широких обобщений опытных фактов. [9]
Первое означает, что скорость v должна быть достаточно мала по сравнению со скоростью света. Оба эти условия хорошо соблюдаются в большинстве задач макроскопической механики. Поэтому классическая механика ( в которой применяются преобразования Галилея) в большинстве случаев дает практически достаточно точные решения задач макроскопической механики. [10]
Атомы всех элементов весомы, но каждый химический элемент имеет как бы свою весовую единицу измерения. Только в отношении сил всемирного тяготения и законов макроскопической механики массы всех элементов могут быть измерены одной и той же единицей - граммом. В химических взаимодействиях элементы ведут себя настолько специфично, что требуют каждый своей особой, несоизмеримой с другими, единицы массы. [11]
Следует, однако, отметить, что, хотя термин спин электрона широко применяется и в настоящее время, с ним уже не связывают представление о механическом вращении электрона. Развитие современной квантовой физики атома показало, что перенесение образов макроскопической механики в область атомного мира невозможно. В настоящее время мы рассматриваем электрон как одну из элементарных частиц, которая характеризуется своим зарядом, массой, магнитным и механическим моментами. [12]
При соблюдении условий (22.24) эти формулы могут быть заменены галилеевыми преобразованиями (3.1), отражающими тот же переход от системы К к системе К в классической физике. Как раньше указывалось, условия (22.24) хорошо соблюдаются в большинстве задач макроскопической механики. Именно поэтому классическая механика дает достаточную точность при рассмотрении почти всех макроскопических движений. [13]
Другое ограничение, и притом не только ньютоновской, но и релятивистской макроскопической механики, было получено в результате изучения микромира - мира атомов, молекул, электронов и пр. [14]
Следует, однако, отметить, что, хотя термин спин электрона широко применяется и в настоящее время, с ним уже не связывают представление о механическом вращении электрона. Развитие современной квантовой физики атома ( см. Атомную физику) показало, что перенесение образов макроскопической механики в область атомного мира невозможно. В настоящее время мы рассматриваем электрон как одну из элементарных частиц, которая характеризуется своим зарядом, массой, магнитным и механическим моментами. [15]