Cтраница 2
Для макроструктур материального мира законы классической механики Ньютона в рамках всемирного закона ( корреляции) информации вместо старой механической приобретают новую глубинную информационную сущность. В этом случае количество информации может по-прежнему измеряться в тех же единицах, в которых измерялись величины ньютоновских уравнений для макромира. Для сред и полей со скоростями порядка скорости света, определяемых теорией относительности Эйнштейна, количество информации естественно будет иметь другие как величины, так и единицы измерений. [16]
Настоящий курс посвящается изложению основных разделов классической механики Ньютона. Что же касается более общей, релятивистской механики Эйнштейна, содержащей в себе как частный случай классическую механику движений с малыми скоростями, по сравнению со скоростью света, и в малых, по сравнению с космическими масштабами, областях, то некоторые сведения об этой замечательной области естествознания будут даны во втором томе курса - динамике. [17]
Такие абсолютные представления о пространстве и времени характерны для классической механики Ньютона, но противоречат современным взглядам на эти основные атрибуты материи в релятивистской механике Эйнштейна. Этому вопросу будет посвящена отдельная глава во втором томе курса; заметим лишь, что все выводы классической механики с достаточной для практики точностью справедливы, если скорости движения малы по сравнению со скоростью распространения света, а размеры областей пространства, в которых происходит движение, далеки от космических расстояний. [18]
И релятивистская и квантовая механики являются как бы некоторым обобщением классической механики Ньютона в разных направлениях таким образом, что сама классическая механика является частным случаем каждой из них. Другими словами, формулы, уравнения и закономерности механики Ньютона, с одной стороны, могут быть получены из соответствующих соотношений теории относительности, если мы в этих формулах будем пренебрегать величиной отношения скорости тела к скорости света, по сравнению с единицей, с другой - из формул квантовой теории, если считать в них массу движущегося тела подавляюще большой по сравнению с массой электрона. [19]
При переходе от одной инерциальной системы отсчета к другой в классической механике Ньютона справедлив принцип относительности Галилея, утверждающий равноправие всех инерциальных систем отсчета: никакими механическими опытами, проведенными в инерциальной системе отсчета, невозможно определить, покоится ли данная система или движется равномерно и прямолинейно. [20]
Внимательный студент, естественно, задает вопросы о том, как может отсталая классическая механика Ньютона быть отличным руководством к безошибочным действиям в современной технической жизни или как это метафизические представления об абсолютном пространстве, времени и движении не входят в явные противоречия с диалектикой реальных процессов механического движения, наблюдаемых и используемых человеком и в природе, и в технике. [21]
Внимательный студент, естественно, задает вопросы о том, как может отсталая классическая механика Ньютона быть отличным руководством к безошибочным действиям в современной технической жизни, или как это метафизические представления об абсолютном пространстве времени и движении не входят в явные противоречия с диалектикой реальных процессов механического движения, наблюдаемых и используемых человеком и в природе, и в технике. [22]
В классической электронной теории металлов предполагается, что движение электронов подчиняется законам классической механики Ньютона. Далее, в этой теории пренебрегают взаимодействием электронов между собой, а взаимодействие электронов с положительными ионами сводят только к соударениям. Иными словами, электроны проводимости рассматривают как электронный газ, подобный идеальному атомарному газу молекулярной физики. [23]
Отметим еще раз, что квантовая механика не находится в противоречии с классической механикой Ньютона. Все выводы ньютоновой механики заключены в квантовой механике и могут быть получены из этой последней как приближенные решения, вполнепригодные для тех случаев, когда волновые свойства частиц не играют существенной роли. Аналогичным образом обстоит дело и с теорией относительности ( см. § 199, 200) - она переходит в механику Ньютона, когда скорости частиц малы по сравнению со скоростью света, В атомной физике часто приходится сталкиваться с явлениями, в которых и волновые свойства существенны, и скорости частиц велики. В этих случаях необходимо принимать во внимание как квантовую теорию, так и теорию относительности - пользоваться так называемой релятивистской квантовой механикой. [24]
Отметим еще раз, что квантовая механика не находится в противоречии с классической механикой Ньютона. Все выводы ньютоновой механики заключены в квантовой механике и могут быть получены из этой последней как приближенные решения, вполне пригодные для тех случаев, когда волновые свойства частиц не играют существенной роли. Аналогичным образом обстоит дело и с теорией относительности ( см. § 196, 197) - она переходит в механику Ньютона, когда скорости частиц малы по сравнению со скоростью света. В атомной физике часто приходится сталкиваться с явлениями, в которых и волновые свойства существенны, и скорости частиц велики. [25]
Отметим еще раз, что квантовая механика не находится в противоречии с классической механикой Ньютона. Все выводы ньютоновой механики заключены в квантовой механике и могут быть получены из этой последней как п р и-б л и ж е н н ы е решения, вполнепр и годные для тех случаев, когда волновые свойства частиц не играют существенной роли. Аналогичным образом обстоит дело и с теорией относительности ( см. § 199, 200) - она переходит в механику Ньютона, когда скорости частиц малы по сравнению со скоростью света. В атомной физике часто приходится сталкиваться с явлениями, в которых и волновые свойства существенны, и скорости частиц велики. В этих случаях необходимо принимать во внимание как квантовую теорию, так и теорию относительности - пользоваться так называемой релятивистской квантовой механикой. [26]
Отметим еще раз, что квантовая механика не находится в противоречии с классической механикой Ньютона. Все выводы ньютоновой механики заключены в квантовой механике и могут быть получены из этой последней как приближенные решения, вполне пригодные для тех случаев, когда волновые свойства частиц не играют существенной роли. Аналогичным образом обстоит дело и с теорией относительности ( см. § 196, 197) - она переходит в механику Ньютона, когда скорости частиц малы по сравнению со скоростью света. В атомной физике часто приходится сталкиваться с явлениями, в которых и волновые свойства существенны, и скорости частиц велики. [27]
Они крайне скептически относились к возможности истолковать социальный мир в духе натурализма, классической механики Ньютона. Вебера самоочевидна специфика социального, недооцененная социологией XIX в. Разумеется, своеобразие общественной формы жизни подчеркивал и О. [28]
Наиболее детальное описание движения дает метод МД, сводящийся к численному решению уравнений классической механики Ньютона для системы частиц в ограниченном объеме с учетом взаимодействий между ними. В методе БД численно решают уравнения Ланжевена для цепи, а окружающая среда ( растворитель, другие макромолекулы) моделируются непрерывной вязкой матрицей и источником случайных толчков. В методе МК изменение системы рассматривают как случайную последовательность дискретных состояний. Детальность описания понижается от метода МД к методу МК, одновременно увеличивается временной и пространственный масштаб рассматриваемых процессов. [29]
Как уже указывалось в предыдущей главе ( § 164), в основе классической механики Ньютона лежит принцип относительности Галилея, утверждающий одинаковое протекание всех динамических явлений в любых инерциальных ( галилеевых) системах. Все такие системы, согласно этому принципу, равноправны. [30]