Cтраница 3
Однако закон сохранения импульса в отличие от законов Ньютона справедлив не только и рамках классической механики Ньютона. [31]
Однако закон сохранения импульса в отличие от законов Ньютона справедлив не только в рамках классической механики Ньютона. Например, как показывают эксперименты, он в равной мере справедлив как для макроскопических систем тел, так и для систем микрочастиц, хотя поведение последних описывается не ньютоновской, а квантовой механикой. При этом нужно иметь в виду, что импульсом могут обладать не только частицы и тела, но также и поля. Наглядное тому подтверждение - давление электромагнитных волн и, в частности, света на отражающие или. [32]
Строго говоря, уравнение квантовой механики Шредингера открывает возможность более полно по сравнению с классической механикой Ньютона исследовать движение электронов или других микрочастиц, когда можно пренебречь излучением. [33]
Эти и многие другие противоречия и неясности теории Бора были устранены квантовой механикой, которая в короткий срок приобрела в физике такой же авторитет, как и классическая механика Ньютона. [34]
Если скорости частиц, ускоренных электрическим полем, достигают значений соизмеримых со скоростью с ( скорость света в вакууме), то следует учитывать релятивистский эффект возрастания массы со скоростью и неприменимость формул классической механики Ньютона. [35]
В Специальной теории относительности Эйнштейн выдвинул и другую краеугольную идею: скорость света в вакууме постоянна, независимо от движения источника света. Согласно классической механике Ньютона, свет от источника, приближающегося к наблюдателю, достигает его глаз быстрее, чем тот же свет, идущий от удаляющегося источника. [36]
Здесь следует упомянуть и о трудностях, возникших перед классической механикой. Напомним, что классическая механика Ньютона позволяет правильно описывать и предсказывать явления, происходящие в мире объектов средней величины и в макрокосме. Необходимость описывать поведение частиц, из которых состоят молекулы и атомы, привела в 20 - х годах нашего столетия к появлению новой, квантовой механики. [37]
Законы квантовой механики выражаются в сложной математической форме, и мы не можем на них останавливаться. Отметим еще раз, что квантовая механика не находится в противоречии с классической механикой Ньютона. [38]
Для того чтобы понять существо статистических методов, рассмотрим в качестве простейшего примера газ, состоящий из весьма большого числа N молекул. Мы сознательно будем в этом и следующем параграфе пользоваться для описания состояния газа классической механикой Ньютона и только в дальнейшем перейдем к элементам кван-товомеханического описания. Цель, которую мы этим преследуем, станет более ясной в дальнейшем ( см. § 52): мы хотим показать, что многие идеи волновой механики имеют глубокие корни еще в классической статистической физике, и, в частности, квантовомеханическая постоянная h - постоянная Планка - могла появиться в физике еще до работ Планка и Эйнштейна в результате разработки аппарата статистического описания идеальных газов. [39]
Условие этой задачи очень простое, однако на первый взгляд совершенно не ясно, как к ней подступиться. С одной стороны, очевидно, что движение такой механической системы подчиня - и ется законам классической механики Ньютона. [40]
Законы внутриатомных и внутримолекулярных явлений составляют содержание квантовой ( или волновой) механики. Следует отметить, что квантовая механика, так же как и механика Эйнштейна, включает и классическую механику Ньютона при определенных известных условиях, которым удовлетворяют рассматриваемые явления. [41]
Условие этой задачи очень простое, однако на первый взгляд совершенно неясно, как к ней подступиться. С одной стороны, очевидно, что движение такой механической системы подчиня -, v ется законам классической механики Ньютона. [42]
Но как все, он еще полагал, что электроны - заряженные микрошарики, целиком подвластные законам классической механики Ньютона и классической электродинамики Максвелла. И было совершенно естественно, что для своей стажировки Бор добровольно выбрал Кембридж. [43]
Эти новые представления ищет и Дирак в своих уравнениях, и Шредингер в волновой механике, и Гейзенберг в своем принципе неопределенности. Эти новые методы еще несовершенны, им еще не удается дать законченные, строго систематические формулировки, подобные системе классической механики Ньютона, тем не менее это черты той новой картины мира, которую мы видим пока в отдельные просветы в том или другом аспекте. [44]
Движения материи развиваются в пространстве и времени, представляющих собой неотъемлемые атрибуты движения материи, а следовательно и всех явлений мира. В порядке допустимого отвлечения от действительности можно себе представить существование чисто геометрического абсолютного пространства и протекающего в нем не зависящего ни от каких физических условий абсолютного времени. Такого рода абстракцию допускает классическая механика Ньютона - Галилея, которая пользуется понятием о пространстве как о некоторой абсолютно неизменяемой, безгранично во все стороны распространяющейся сплошной совокупности точек, аналогичной по схеме абсолютно твердому телу. По отношению к таким системам - их иногда называют системами отсчета - и рассматриваются перемещения тел в их механическом движении. Эти системы отсчета могут быть либо неподвижными по отношению к одной основной системе, принимаемой условно за абсолютно неподвижную, либо двигаться произвольным образом по отношению к ней. [45]