Cтраница 2
Одним из основных постулатов нерелятивистской квантовой механики является утверждение ( см. § 8), что собственные значения операторов характеризуют результаты возможных измерений соответствующих величин в произвольном состоянии. [16]
Уравнение (37.22) является важнейшим соотношением нерелятивистской квантовой механики, играющим основную роль в атомной физике. Функции ф, удовлетворяющие уравнению Шредингера при данном U, называются собственными функциями. Значения W, при которых существуют решения уравнения Шредингера (37.22), называются собственными значениями. Примеры отыскания собственных функций и собственных значений приведены в следующих параграфах. [17]
Уравнение (12.22) является важнейшим соотношением нерелятивистской квантовой механики, играющим основную роль в атомной физике. Функции 1 з, удовлетворяющие уравнению Шредингера при данном U, называются собственными функциями. Значения W, при которых существуют решения уравнения Шредингера (12.22), называются собственными значениями. Примеры отыскания собственных функций и собственных значений приведены в следующих параграфах. [18]
Уравнение (12.22) является важнейшим соотношением нерелятивистской квантовой механики, играющим основную роль в атомной физике. Функции х э, удовлетворяющие уравнению Шредингера при данном U, называются собственными функциями. Значения W, при которых существуют решения уравнения Шредингера (12.22), называются собственными значениями. Примеры отыскания собственных функции и собственных значений приведены в следующих параграфах. [19]
Уравнение Шредингера является основным уравнением нерелятивистской квантовой механики. Оно не может быть выведено из других соотношений. Его следует рассматривать как исходное основное предположение, справедливость которого доказывается тем, что все вытекающие из него следствия самым точным образом согласуются с опытными фактами. [20]
Для чтения книги необходимо знание нерелятивистской квантовой механики и классической релятивистской теории. [21]
Уравнение (12.22) является важнейшим соотношением нерелятивистской квантовой механики, играющим основную роль в атомной физике. Функции гр, удовлетворяющие уравнению Шредингера при данном U, называются собственными функциями. Значения W, при которых существуют решения уравнения Шредингера (12.22), называются собственными значениями. Примеры отыскания собственных функций и собственных значений приведены в следующих параграфах. [22]
Уравнение Шредингера является основным уравнением нерелятивистской квантовой механики. Оно не может быть выведено из других соотношений. Его следует рассматривать как исходное основное предположение, справедливость которого доказывается тем, что все вытекающие из него следствия самым точным образом согласуются с опытными фактами. [23]
Система Хартри применяется преимущественно в нерелятивистской квантовой механике при решении различных задач, связанных со структурой атомов и молекул и процессами их взаимодействия. Поэтому систему Хартри часто называют системой атомных единиц. В системе Хартри, кроме названных постоянных, значение которых по условию приравнивается единице, оказываются равными единице или приобретают простое выражение некоторые другие величины. [24]
Рассмотрим переход от г - функции нерелятивистской квантовой механики к волновому полю релятивистской. В частности, согласно толкованию г - функции в каждый момент времени частица находится с определенной вероятностью в определенной точке пространства. Она отнюдь не заменяется некоторым непрерывно распределенным по пространству материальным полем. [25]
Речь здесь и далее идет о нерелятивистской квантовой механике [4], послужившей основанием для кпантовой химии. [26]
Хотя явление сверхпроводимости наблюдается в области применимости обычной нерелятивистской квантовой механики, тем не менее оказывается чрезвычайно трудным дать исчерпывающее теоретическое объяснение этому замечательному явлению. Несмотря на наличие большого количества превосходных экспериментальных и теоретических работ, посвященных этой проблеме, остается еще много нерешенных вопросов. Однако круг явлений, в которых следует искать объяснения сверхпроводимости, значительно уменьшился. Существуют серьезные указания ( если не строгое доказательство) на то, что сверхпроводимость является скорее предельным случаем диамагнетизма, чем бесконечной электропроводимости. Изотопический эффект свидетельствует о том, что сверхпроводящая фаза возникает благодаря взаимодействию между электронами и колебаниями решетки. [27]
Хотя явление сверхпроводимости наблюдается и области применимости обычной нерелятивистской квантовой механики, тем не менее оказывается чрезвычайно трудным дать исчерпывающее теоретическое объяснение этому замечательному явлению. Несмотря на наличие большого количества превосходных экспериментальных и теоретических работ, посвященных этой проблеме, остается еще много нерешенных вопросов. Однако круг явлений, и которых следует искать объяснения сверхпроводимости, значительно уменьшился. Существуют серьезные указания ( если не строгое доказательство) на то, что сверхпроводимость является скорее предельным случаем диамагнетизма, чем бесконечной электропроводимости. Изотопический эффект свидетельствует о том, что сверхпроводящая фаза возникает благодаря взаимодействию между электронами и колебаниями решетки. [28]
Матрицы 3) J обычно изучаются в курсе нерелятивистской квантовой механики. В релятивистской квантовой теории они также важны, ибо, как мы увидим ниже в гл. J входят в закон преобразования вектора состояния массивных частиц. [29]
Все обсуждение в настоящем разделе ведется в рамках нерелятивистской квантовой механики. [30]