Cтраница 1
Корреляционный множитель связан с этой матрицей, как указано выше. [1]
Корреляционный множитель можно получить, разделив соотношение (6.15) на такое же выражение, но предварительно приравняв Р нулю в некоторых сомножителях знаменателя последнего. [2]
Корреляционный множитель fK и коэффициент хаотической диффузии DK имеют значения, одинаковые для обоих изотопов к-элемента, следовательно, рассчитанное таким образом значение параметра Нк относится не только к радиоактивному, но и к основному изотопу к-элемента. [3]
Поэтому корреляционный множитель для примесей в общем случае довольно сложным образом зависит от частоты различных прыжков. [4]
Рассматривая частичные корреляционные множители и члены a a / -, следует принимать во внимание тот факт, что; - й по порядку скачок после первоначального скачка типа а может относиться к типу р и совершаться как параллельно (), так и антипараллельно ( а) а-скачку. Поэтому соответствующие вероятности, как и в предыдущей главе, обозначим через Р и РЙ, причем влияние внешних полей здесь не учитывается. [5]
Природа корреляционного множителя сводится к следующему. [6]
Причины происхождения корреляционного множителя довольно просты. В сплавах, представляющих собой сильно разбавленные растворы замещения, все вакансионные скачки также независимы. Однако прыжки меченого атома примеси или растворителя не независимы, а коррелированы. Таким образом, наиболее вероятное смещение по х для последовательности из двух прыжков - нуль. [7]
Кроме того, корреляционный множитель - константа и, следовательно, наклон, определяемый выражением (3.33), позволяет определить энергии миграции и образования вакансии. [8]
В выражении (3.34) корреляционный множитель вычисляется в пределе, когда число скачков становится бесконечным. Это представляется уместным для средней частоты прыжка, вычисленной при помощи стационарной концентрации вакансий вблизи примеси Vw Wz. Среднее число скачков, приходящееся на вакансию, которое можно вычислить по формуле (3.70), очевидно, конечно. Это вызывает сомнение в правильности введения корреляционного множителя с помощью упомянутого соотношения. [9]
Ввиду смещенности оценок корреляционных множителей в результате перекачки из одной величины в другую, вызванной их взаимной закоррелированностью ( неортогональностью), имеется опасность, что получаемый при этом результат не всегда отражает истинную значимость и значения корреляционных множителей и их погрешностей. Такое смещение оценок может быть усугублено в случае выбора недостаточно адекватной исходной модели, в которую например, не включены все типы взаимодействий существенные в действительности. В случае ограниченных выборок данных такое пренебрежение значимыми эффектами может оказаться вынужденным из-за дефицита степеней свободы. [10]
Чтобы получить выражение для корреляционного множителя, нужно в формуле (3.30) перейти к пределу. Это выполняется, поскольку обмены между единичной вакансией и единичным меченым атомом примеси неразличимы, за исключением ориентации. Так как они неразличимы, вероятность двух последовательных скачков в одном и том же направлении не зависит от того, какой скачок считается первым. Очевидно также, что вероятность двух последовательных скачков в противоположных направлениях не зависит от того, какой из них первый. Таким образом, вероятность того, что первый скачок совершен в направлении - - Х, а второй в направлении - X, будет такой же, как вероятность в случае обратной последовательности событий. [11]
Однако в отличие от корреляционного множителя диффузии, однозначно определяемого характером диффузионного процесса и геометрией кристаллической решетки, множитель / V зависит от степени отклонения реальных условий на границе раздела фаз от равновесных. Поскольку степень неравновесности процесса прямо связана с потоками различных частиц через поверхность раздела фаз, следует считать, что / V является функцией плотностей потока всех частиц, участвующих в гетерогенной реакции. [12]
В табл. 7.3 сравниваются расчеты корреляционного множителя, выполненные с учетом энергии активации для однократного и двукратного скачка. Как легко видеть, различие очень незначительное и дает основания полагать, что влияние энергии перескоков из узлов группы II в узлы группы III на корреляционный множитель невелико. [13]
Это подтверждается тем фактом, что частичные корреляционные множители для двух конфигураций комплекса PQ при больших энергиях связи стремятся к 1 / 3, что было установлено с помощью независимых и точных вычислений. [14]
О степени точности вычислений свидетельствует расчет частичного корреляционного множителя для комплекса, соответствующего переменной РО. [15]