Мода - высший порядок
Cтраница 1
Моды высшего порядка хаотически сменяют друг друга так, что в целом за импульс, состоящий из серии пичков, инверсная населенность исчерпывается равномерно. [2]
Моды высшего порядка имеют такие же законы распространения, что и гауссов пучок, их мы рассмотрим в следующем параграфе. [3]
Следовательно, моды высшего порядка обладают большим затуханием, чем моды низшего порядка. [4]
При генерации на модах высшего порядка распределение, как видно из рис. 1.14, имеет вид пятен или колец. [5]
То, что ТМ-моды и моды высшего порядка обладают большим затуханием, позволяет использовать волноводы с металлическим покрытием в качестве фильтров или поляризаторов, которые пропускают только ТЕ-моды низшего порядка. [6]
Янсаускасом ( 1966) было найдено, что, кроме основной моды, уравнение (11.2) обладает бесконечным числом радиально симметричных мод высшего порядка, ifjn ( p) где п - число узлов поля вдоль радиального направления. [7]
Вопрос об имеющих большие потери модах высшего порядка более обсуждать не будем: в следующем параграфе станет очевидным, что эти моды не могут участвовать в процессе генерации, и их анализ представляет лишь чисто академический интерес. [8]
Заметим, что это выражение, полученное в геометрооптическом приближении, совпадает с выражением (11.11.14), которое было получено методами волновой оптики. Из выражений (11.11.21) и (11.11.22) следует, что моды высшего порядка ( большие s) обладают большими потерями, чем моды низшего порядка. [9]
Как видно из представленных рисунков, с ростом поперечных модовых чисел число областей, в которых сосредоточено поле, возрастает, а их характерный размер, естественно, уменьшается. Так как именно этот размер определяет дифракционную расходимость лазерного излучения, то моды высшего порядка хуже фокусируются и поэтому от них, как правило, стремятся избавляться. [10]
Это выражение представляет собой наш основной результат. Моды высшего порядка обсудим отдельно. [11]
 |
Три низшие ТЕ-моды планарного волновода и соответствующие им зигзагообразные лучи. ф ф2 / t ( ф тг / 2 - 02. [12] |
Эффективные показатели преломления Q / k0 равны 3 473, 3 394 и 3 264 для мод с т О, 1 и 2 соответственно. Эти эффективные показатели преломления соответствуют углам падения луча 02 ( определяемым из условия / 3 / 22fc0sin02), равным 82 9; 75 9 и 68 8 соответственно. У моды высшего порядка эффективный показатель преломления наименьший и приближается к и3; они имеют наименьший угол падения, почти равный критическому углу. На рис. 11.5 показаны зигзагообразные лучи, соответствующие волноводным модам, рассмотренным выше. [13]
В обзоре Михалаче и др. ( 1989) описаны многие экспериментальные работы по нелинейным планар-ным волноводам. Однако позже было установлено, что этот критерий применим лишь к части дисперсионной кривой и лишь для нелинейной волноводной моды низшего порядка. Устойчивость каждой нелинейной моды высшего порядка следует рассматривать отдельно. До сих пор, с применением численных и аналитических методов, были рассмотрены лишь некоторые простейшие случаи. В работе Джонса и Молони ( 1986) был проведен анализ, основанный на обобщении подхода Колоколова для однородных сред. [14]
При этом мы видим, что распределение поля в произвольной точке внутри резонатора дается снова произведением гауссовой функции на полиномы Эрмита. Поэтому распределение интенсивности моды, скажем ТЕМю, сохраняется ( см. рис. 4.28) в любой точке внутри резонатора. Это означает, что с изменением w ( z) размеры мод высшего порядка в радиальном направлении меняются таким же образом, как и у моды ТЕМ0о - Поэтому относительные размеры различных распределений поперечных мод сохраняются неизменными во всех точках вдоль пучка. [15]
Страницы: 1 2