Соответствующая мода

Cтраница 3

При неоднородном уширении линии перехода каждая мода получает энергию от тех атомов, центральные частоты которых совпадают с ее частотой. Поэтому эффекты насыщения приводят к образованию в контуре усиления провалов на частотах соответствующих мод резонатора. Это способствует многомодовой генерации, так как становится возможным почти независимое усиление мод, отстоящих друг от друга по частоте больше чем на ширину линии отдельного атома. [31]

Интег - [ IMAGE ] Разъюстированный ус.| Линия передачи, эквивалентная разъюстиро-ванному устойчивому резонатору. [32]

При увеличении угла а ось резонатора и вместе с ней пятна мод перемещаются по зеркалам. По мере такого перемещения оси резонатора нанизанные на нее каустические поверхности последовательно, начиная с мод высших порядков, обрезаются на апертурной диафрагме и соответствующие моды выбывают из числа генерирующих. [33]

Модуляционная неустойчивость с несколькими парами боковых частот возбуждения. [34]

Модуляционная неустойчивость, которая была найдена как решение первого порядка, может быть возбуждена накачкой, состоящей из фиксированной центральной частоты и пары боковых частот, симметричных относительно центральной частоты. Что произойдет, если на входе будет больше чем две симметричных частоты возбуждения и они лежат внутри полосы частот накачки, как изображено на рис. 3.17. В этом случае, вследствие процесса четырехвол-нового взаимодействия, все соответствующие моды возбуждения будут усиливаться. Суммарный эффект нельзя описать простой формулой (3.42), потому что он представляет собой нелинейную суперпозицию элементарных процессов, подобно тому, как многосолитонные решения представляют собой нелинейную суперпозицию односолитонных. И так же, как многосолитонные решения, решения более высоких порядков для многочастотных возбуждений могут быть получены преобразованием Дарбу. [35]

Делитель пучка ( BS с классическими полями на входе и выходе.| Делитель пучка с квантовыми полями. [36]

Поскольку он может служить также в качестве аттенюатора, то мы примем его в качестве прототипа аттенюатора или делителя пучка. Так как отражательная способность г и пропускная способность t делителя пучка могут зависеть от частоты, поляризации и, возможно, от направления падающего света, то желательно произвести разложение по модам для падающего, отраженного и прошедшего полей и установить связь между амплитудами соответствующих мод, а не между суммарными полями. [37]

Ska ( 0 рождения и уничтожения для соответствующей моды, а Н становится оператором Гамильтона. [38]

В качестве примера на рис. 6.7 приведены экспериментальные и рассчитанные кривые для первой моды. Видно, что данная мода возбуждается при условии, что направление оси излучателя отличается как от направления оси волновоца, так и от направления волнового вектора бриллюзновской волны соответствующей моды, причем измеренные значения оптимального угла хорошо согласуются с расчетными величинами. [39]

Каждой из этих частот соответствует определенный вид ( мода) волнового движения. Кривые, изображающие зависимость частоты от волнового числа для различных мод, представляют собой ветви частотного спектра. Следует ожидать, что частотное уравнение имеет решения и для комплексных волновых чисел. Соответствующие моды, представляющие интерес при исследовании нестационарных волновых процессов и движения вблизи границ, пока еще не изучены. [40]

Это соотношение называется дисперсионным. В данном случае оно имеет простой вид. Однако в других случаях оно может быть более сложным. Это соотношение позволяет определить частоты колебаний, а следовательно, и энергии соответствующих мод, если известны волновые числа. [41]

Почти все селекторы имеют форму полосы пропускания, близкую к прямоугольной, и практически не влияют на характеристики тех мод, угловая расходимость излучения которых не превышает ширины этой полосы. Такие селекторы, очевидно, способны уменьшить значение расходимости лишь до значения, равного ширине полосы пропускания. Исключение составляет эталон Фабри-Перо, вносящий потери, квадратично зависящие от утла наклона в зоне максимума пропускания. Хотя эти потери 1щя слабо наклоненных волн и невелики, однако легко могут оказаться больше дифракционных потерь соответствующих мод широкоапертурного резонатора. Поэтому с помощью данного селектора порой можно добиться расходимости, меньшей, чем ширина его полосы, однако эта ситуация отнюдь не является типичной. [42]

Примечательным в энергетическом поведении первой моды является очень резкий спад относительной величины переносимой ею энергии сразу после появления других распространяющихся мод. Ни одна из последующих мод не обнаруживает таких свойств. Каждая из них постепенно набирает силу и также постепенно уступает место последующей моде. Наглядное представление описанных свойств полубесконечного волновода дано в работе [282] с использованием картины дисперсионного спектра. На рис. 100 выделены частотные диапазоны, в которых соответствующая мода является доминирующей. [43]

Страницы: 1 2 3