Рассматриваемая мода

Cтраница 1

Зависимость частоты АФМР вблизи точки ФП. а от одностороннего давления Р 0 ( при заданном Н Р, 6 от поля Н ( при заданном Р. 1 - Р О, 2 - Яр О при Я Р, или Нр 0 при Н JL Р, 3 - НР 0 при Н JL Р, или Нр 0 при Н Р. [1]

Рассматриваемые моды связанных МУ колебаний, о / ( &) и un ( k) ( рис. 12.7, Ъ) таковы, что при k - 0 в одной из них ( квазимаг-нонной) магнитные моменты осциллируют относительно застывших деформаций, а в другой ( квазифононной) AL и Ае - осциллируют синфазно, сопровождая друг друга квазиравновесным образом. Аналогами являются оптические и акустические колебания решетки. В этом смысле спор между моделями застывшей или свободной решетки [12.61, 12.62] решается так: застывшая - для квазимагнонов, свободная - для квазифононов. [2]

Рассматриваемую моду называют четной ( симметричной) нормальной волной. Наоборот, противофазность напряжений и токов в линиях ( i - 2, / i - Д) приводит к возникновению в системе второй моды, называемой нечетной ( антисимметричной) нормальной волной. На рис. 10.2 изображена примерная структура электромагнитных полей для обеих нормальных волн применительно к связанным несимметричным полосковым линиям передачи. [3]

Это означает, что рассматриваемая мода выглядит примерно так, как это изображено на рис. 13, а. [4]

Волновой вектор I определяет рассматриваемые моды. [5]

Это означает, что рассматриваемая мода выглядит примерно так, как это изображено на рис. 13, а. [6]

Здесь индекс а обозначает рассматриваемую моду; Jfz - число атомов или молекул в резонаторе, находящихся в верхнем состоянии, а величина К, определяемая (6.61), является вероятностью излучения фотона в единицу времени атомом, находящимся в верхнем состоянии. [7]

Здесь индекс а обозначает рассматриваемую моду; Л ъ - число атомов или молекул в резонаторе, находящихся в верхнем состоянии, а величина / С, определяемая (6.61), является вероятностью излучения фотона в единицу времени атомом, находящимся в верхнем состоянии. [8]

Можно показать, что для рассматриваемых мод отдельные жидкие элементы диска не меняют при возмущениях своей плотности. [9]

Операторы Ь и b описывают рождение и уничтожение фотона рассматриваемой моды поля. Наряду с рождением и уничтожением фотонов мы должны включить в рассмотрение такие же процессы для электронов. [10]

С ее помощью можно вычислить среднюю энергию, приходящуюся на рассматриваемую моду, а разделив эту энергию на энергию одного колебания моды, можно сразу же получить среднее число п ( колебаний данной моды, которые возбуждены. [11]

Характерно, что на временах 5 в развитии неустойчивости проявляется влияние всех рассматриваемых мод. [12]

Тогда р ( ЛуЛ) характеризует отношение периода самой длинной моды к пространственному периоду рассматриваемой моды. [13]

Здесь коллективный индекс J обозначает полный набор квантовых чисел, задание которого необходимо для описания рассматриваемой моды. [14]

Огибающая указанного выше основного солитона распространяется без изменения своей формы с групповой скоростью vl9 совпадающей со скоростью рассматриваемой моды. [15]

Страницы: 1 2