Cтраница 2
Здесь SQ, О и V обозначают вакуумную диэлектрическую проницаемость, частоту резонатора и объем, занимаемый рассматриваемой модой, соответственно. [16]
Таким образом, говоря об отрицательной температуре излучения, мы иным способом выражаем тот факт, что взаимодействие волны с плазмой приводит к неустойчивости рассматриваемой моды. Отметим, что даже когда коэффициент а отрицателен ( следовательно, функция источника SCD отрицательна), интенсивность излучения - всегда положительно определенная величина, как и должно быть. [17]
Но ни сами уравнения (11.69), (11.70), (11.72), ни спин-волновые представления не изменятся, если будем учитывать члены более высокого порядка ( четвертого и выше), если они, конечно, не связывают различные моды. Такие члены просто надо дополнительно включить при нахождении квадратичной формы АФ по независимым колебательным переменным Am и А /, соответствующим рассматриваемой моде. [18]
На самом же деле, как показано в разд. Однако в уравнении ( 5.1 в) член, учитывающий спонтанное излучение, должен включать в себя лишь ту долю этого излучения, которая дает вклад в рассматриваемую моду. Правильное выражение для этого члена можно вывести только из квантовомеханического рассмотрения электромагнитного поля моды резонатора. [19]
Члены, содержащие В 0, характеризуют переходы в результате вынужденной эмиссии и поглощения, а член с v Q ответствен за потери в резонаторе. Последние члены в правых частях этих уравнений соответственно возникают в результате спонтанной эмиссии; в уравнении для числа фотонов множитель w ( при w 1) перед отношением N / T показывает, что из спонтанно эмиттированных фотонов лишь некоторая часть попадает в рассматриваемую моду. [20]
Индекс моды А, у п опущен, так как мы имеем дело только с одной модой. Напомним, что индекс ц относится к сорту атомов. Согласно этому определению, величина Н ц состоит в основном из двух частей, одна из которых описывает пространственное поведение моды, а другая зависит от относительного положения частоты рассматриваемой моды А, и центральной частоты атомного перехода. Рассмотрим сначала случай бегущих волн, который может реализовываться, например, в кольцевом лазере. [21]
Топлива, проявляющие неустойчивость по отношению к поперечным модам колебаний, могут быть склонны и к продольной неустойчивости горения. Когда в камере возникают продольные колебания, средняя скорость горения ТРТ может увеличиваться в качественном соответствии с механизмом развития неустойчивости поперечных мод. Однако условия устойчивости для двух рассматриваемых мод колебаний совершенно различны. [22]
Формулы (6.26) и (6.27) позволяют определять коэффициент Y. Для этого нужно пропустить луч лазера перпендикулярно оси спирали и исследовать угловую зависимость ширины спектра рассеянного света. Интересно, что при малых углах рассеяния ( q - - 0) времена релаксации двух рассматриваемых мод ведут себя по-разному: для Г - моды время релаксации расходится ( Тт - сх), а для конической моды - стремится к постоянной величине i / KS3ql, пропорциональной квадрату шага спирали. Электрооптические измерения А 22 и ух ( § 6.5) для термотропных ХЖК свидетельствуют о том, что порядок величины модулей упругости и коэффициентов Лесли в ХЖК и НЖК одинаков. [23]
Для большинства практических целей подходит приближенное выражение, которое можно получить, исходя из простых соображений. Можно считать, что мода резонатора образована суперпозицией двух волн, распространяющихся в противоположных направлениях. В соответствии с выражением (1.7) при прохождении волны через слой dz активной среды ее интенсивность изменяется на величину dI a ( N2 - Ni) I dz, где а-сечение перехода на частоте рассматриваемой моды резонатора. Определим теперь следующие величины: 1) 7 и Т2 - коэффициенты пропускания двух зеркал резонатора по мощности; 2) а и а2 - соответствующие относительные коэффициенты потерь на зеркалах; 3) Tt - относительный коэффициент внутренних потерь за проход. [24]