Остальная мода

Cтраница 1

Остальные моды / п1 распространяются вокруг диска либо в направлении вращения ( мы будем говорить - в прямом направлении) со скоростью, большей 2Q, либо в противоположном направлении. [1]

Все остальные моды являются чисто колебательными. Первая из отмеченных мод с ю0 соответствует смещению диска как целого, а вторая представляет стационарное вращение вокруг новой оси, немного наклоненной по отношению к исходной. [2]

Все остальные моды оказываются неустойчивыми. [3]

Пучок света от теплового источника имеет одинаковые средние числа заполнения по для IJL заполненных мод, а все остальные моды - незаполнены. [4]

Анализ этого выражения показывает, что оно соответствует полю, в котором из нового набора мод возбуждена только первая, тогда как все остальные моды незаполнены. Таким образом, мы показали, что условие когерентности второго порядка означает, что единственный существующий тип возбуждения, т.е. фотон, можно связать лишь с одной модой поля. Однако природа этого возбуждения является достаточно произвольной. Это состояние может быть либо состоянием дискретного возбуждения, т.е. фоковским состоянием, либо когерентным состоянием, либо некоторым произвольным нечистым состоянием. [5]

Поле излучения в виде плоской волны, создаваемое тепловым источником, имеет ц мод с одинаковым средними числом заполнения по, тогда как все остальные моды являются незаполненными. Пусть ki, s и k2, 2 обозначают моды из заполненного набора. [6]

Рассуждая таким же образом, Шавлов, Таунс [8] и Прохоров [9] пришли к идее использования резонаторов другого типа, которые выделяли бы из всех остальных мод лишь некоторые, так называемые основные моды. [7]

Рассмотрите электромагнитное поле, у которого одна ko so - MQAa плоской волны находится в т-фотонном фоковском состоянии внутри объема квантования L3, тогда как все остальные моды находятся в вакуумном состоянии. [8]

Хотя нам удалось получить некоторые результаты ( такие как уровни энергии в солитонном секторе до О ( Я), где Л - константа связи), не уделяя специального внимания нулевым модам, последние будут приводить к расходимостям в высших порядках до тех пор, пока они не будут рассмотрены на иной основе, чем остальные моды ненулевых частот. [9]

Что касается резонаторов с круглыми зеркалами, то основная часть мощности излучения моды с р - I 0 сосредоточена в центральном керне углового распределения шириной - / а. Остальные моды с азимутальными множителями ехр ( / Лр) имеют угловые распределения в виде колец с угловыми диаметрами - ( Vp / / 7r) ( Х / д) шириной - Х / ( 2д), при азимутальных множителях cos / p и sin / p кольца распадаются на 2 / пятен каждое. [10]

Как показала Миллер, реакция гравитационного излучения также приводит к вековой неустойчивости центрально конденсированных твердотельно вращающихся тел за точкой т ть ( п); в этом случае интересующая нас частота по-прежнему адекватно определяется формулой ( 26), но а 2 и о. Все остальные моды, рассмотренные в разд. [11]

Модуль отношения амплитуды первой моды к амплитуде нулевой уменьшается в е раз за и0 1 / ( б - SQ) обходов, отношение интенсивностей при этом уменьшется в е2 раз. Интенсивности остальных мод спадают еще быстрее, причем поскольку потери возрастают с m достаточно резко, суммарная интенсивность этих мод ненамного превышает интенсивность второй моды. [12]

Каждая внутренняя степень свободы связана с определенной модой колебаний. Часть мод описывает растяжение и сжатие связей между атомами вдоль соединяющих атомы линий, остальные моды описывают другие деформации молекулы. [13]

В / стремятся к нулю. В обратном случае конкуренция приводит к выживанию той моды, для которой коэффициент Wj максимален, и вымиранию всех остальных мод. [14]

Фазы автоколебаний в ячейке Хеле - Шоу. [15]

Страницы: 1 2