Cтраница 2
Движение, однако, теряет стационарный характер при существенно меньших числах Рэлея, чем в случае системы Лоренца, за счет неустойчивости по отношению к возмущениям, содержащим гармоники 1 / / 22, 7 22, зь Тц. Эта неустойчивость имеет мягкий характер и приводит к развитию регулярных колебаний, в которых принимают участие перечисленные выше 7 гармоник; остальные моды, не обладающие инверсионной симметрией, затухают. Развивающееся течение является четырехвихревым. При дальнейшем увеличении числа Рэлея колебания приобретают нерегулярный характер, сходный со стохастическими колебаниями в системе Лоренца. [16]
Аналогичное обстоятельство имеет место в одномодовом лазере, однако есть существенное отличие. Заключается оно в том, что полная инверсная населенность активной среды зависит от янтенсивностей всех мод (2.76), и по этой причине коэффициент усиления какой-либо отдельной моды становится зависящим от интенсив-ностей остальных мод. [17]
Таким образом, в области ть г rt даже очень слабое трение переводит сфероид в новую трехосную конфигурацию. О такой системе говорят, что она обладает вековой неустойчивостью. Все остальные моды затухают из-за вязкой диссипации. [18]
Это есть не что иное, как теорема о факторизации, которая была выведена для корреляционной функции интенсивности света в разд. Ее физические следствия, которые касаются атомных квантовых скачков при каждом испускании фотона, уже обсуждались. Справедливость предположения о факторизации в данной задаче опять основана на том, что, с точки зрения поведения атома, состояние поля практически не меняется. Те моды поля, которые были первоначально сильно заселены, остаются почти неизменными, тогда как почти все остальные моды остаются незаполненными. [19]
Q наиболее удобен для обогащения изотопом 23 U, так как у этого соединения самое высокое давление паров, и фтор имеет только один стабильный изотоп. Молекула UFe представляет собой правильный октаэдр [1] с атомами фтора в вершинах и атомом урана в центре симметрии. Из шести нормальных типов колебаний молекулы только моды з и 4 обусловливают собственные колебательно-вращательные спектры, в то время как остальные моды проявляются в спектрах только в составных колебаниях. [20]
Из указанного выше второго свойства оптического резонатора следует, как мы увидим в дальнейшем, что в оптическом резонаторе резонансные частоты расположены очень близко друг к другу. АА-о A 2Avo / c - ширина лазерной линии, выраженная в единицах длины волны. Из приведенного выражения видно, что N пропорционально отношению объема резонатора V к кубу длины волны. Так, например, если v5 - 10u Гц ( частота, соответствующая середине видимого диапазона), V I см3 и Avo I7-I09 Гц [ доплеровская ширина линии Ne на длине волны 0 6328 мкм; см. выражение (2.81) ], то число мод Af4-108. При этом лазер излучал бы в широком спектральном диапазоне и во всех направлениях, что является весьма нежелательным. Эта проблема может быть решена с помощью открытого резонатора. В таком резонаторе лишь очень немногие моды, соответствующие суперпозиции распространяющихся почти параллельно оси резонатора волн, будут иметь достаточно низкие потери, чтобы стала возможной генерация. Все остальные моды резонатора соответствуют волнам, которые почти полностью затухают после одного прохождения через резонатор. Хотя отсутствие боковых поверхностей означает, что может возбуждаться лишь очень небольшое число мод, все же число генерируемых мод, как мы покажем ниже, может быть значительно больше, чем одна. [21]