Модель - джейнса-каммингс
Cтраница 1
Модель Джейнса-Каммингса - Пауля, введенная в предыдущем разделе, является самой простой моделью взаимодействия атома с квантованным полем: она рассматривает только один двухуровневый атом и единственную моду поля излучения. [1]
Модель Джейнса-Каммингса - Пауля является схемой, которая демонстрирует перепутывание между атомными и полевыми степенями свободы. [2]
Модель Джейнса-Каммингса - Пауля описывает взаимодействие двухуровневого атома с одной модой квантованного поля излучения. Динамика этой модели определяется уравнением Шредингера для вектора состояния объединенной системы, состоящей из атома и поля. [3]
В модели Джейнса-Каммингса - Пауля мы имеем дело со взаимодействием внутренних степеней свободы с фотонным полем. В ловушке Пауля, как механическом аналоге этой модели, речь идет о взаимодействии внутренних степеней свободы с движением центра инерции. В обоих случаях взаимодействие приводит к перепутыванию этих степеней свободы. [4]
Точное решение модели Джейнса-Каммингса - Пауля для матрицы плотности рп ат атомно-полевой системы позволило нам избежать вычисления вложенных друг в друга коммутаторов. Таким способом найдено точное выражение для матрицы плотности рп. [5]
Отстройка определяет тип модели Джейнса-Каммингса - Пауля. С этой целью возьмем такое значение А, что одно из слагаемых суммы (17.58) становится медленно меняющейся функцией, в то время как все остальные члены быстро осциллируют. [6]
Существование подобного эффекта в модели Джейнса-Каммингса - Пауля Ben-Aryeh Y. [7]
Теперь мы готовы обсудить динамику нерезонансной модели Джейнса-Каммингса - Пауля. [8]
Проанализируем решения ( 15.25 а) модели Джейнса-Каммингса - Пауля в этом случае. [9]
Обсудим теперь физический смысл этих решений для модели Джейнса-Каммингса - Пауля. В частности, проанализируем их в двух предельных случаях: 1) когда световое поле находится в резонансе с атомным переходом и 2) когда оно имеет большую отстройку. В первом случае мы установим связь с результатами первого раздела, которые были получены с помощью алгебры операторов. Во втором случае эволюция во времени вектора состояния Ф) атомно-полевой системы определяется эффективным гамильтонианом, который сохраняет населенности атомных уровней и статистику фотонов. Такой гамильтониан играет важную роль в атомной оптике и квантовой электродинамике резонаторов. [10]
Итак, мы использовали дисперсионный режим взаимодействия для модели Джейнса-Каммингса - Пауля при большой отстройке от резонанса, чтобы с помощью суперпозиции атомных состояний и одного когерентного полевого состояния создать суперпозицию двух когерентных состояний с одинаковыми амплитудами, но различными фазами. В этом процессе происходит перенос когерентности от атомов к полю. Данный метод позволяет приготовить только состояния типа (16.15), но он может быть обобщен для приготовления любой конечной суперпозиции фоковских состояний, как это будет показано в следующем разделе. [11]
Интересно отметить, что эти вероятности были измерены экспериментально для модели Джейнса-Каммингса - Пауля и для атомного мазера. В разделе 16.2 мы обсудим эти эксперименты более подробно. [12]
В предыдущей главе мы решили уравнение Шредингера для вектора состояния модели Джейнса-Каммингса - Пауля, который описывает внутреннее состояние одного атома, взаимодействующего с единственной модой поля резонатора. [13]
Двухуровневый атом взаимодействует с электромагнитным полем резонатора в соответствии с моделью Джейнса-Каммингса - Пау-ля. [14]
Страницы: 1 2 3