Модель - точечный заряд
Cтраница 1
Модель точечных зарядов является, конечно, нереалистической для реальных металлов; тем или иным способом мы должны учесть близкодействующие силы между свободными электронами и связанными электронами оболочек. Анализ, сделанный рядом авторов [ 12а - в ], показал, что силы отталкивания между свободными электронами и электронами оболочек в значительной мере компенсируются внутри оболочек кулоиовским потенциалом притяжения. [1]
Модель точечных зарядов является, конечно, нереалистической для реальных металлов; тем или иным способом мы должны учесть близкодействующие силы между свободными электронами и связанными электронами оболочек. Анализ, сделанный рядом авторов [ 12а - в ], показал, что силы отталкивания между свободными электронами и электронами оболочек в значительной мере компенсируются внутри оболочек кулоновским потенциалом притяжения. [2]
В модели точечных зарядов [ уравнения (16.15) - (16.17) ] величина потенциала кубического поля для четвертых степеней по координатам составляет - 8 / 9 для восьмикратного окружения и - 4 / 9 для четырехкратного окружения от величины потенциала, создаваемого шестью лигандами, расположенными в вершинах правильного октаэдра, обладающими тем же самым зарядом и находящимися на тех же самых расстояниях от парамагнитного иона. [3]
Хотя грубый расчет параметров кристаллического поля в модели точечных зарядов может дать значения, качественно согласующиеся с величинами, полученными путем анализа данных резонансных и спектроскопических исследований, попытки улучшить модель, учитывая пространственную плотность заряда соседних ионов и перекрытие их волновых функций с волновыми функциями центрального иона, нарушают согласие, приводя к неверным по величине и знаку значениям потенциала кристаллического поля. [4]
Независимо от того, используется или нет модель точечных зарядов, уравнения ( 1.3 - 2) и ( 1.3 - 3) применимы к описанию электромагнитных процессов, причем поля определены на основании процесса сглаживания. Предполагается, что ( макроскопическая) проводимость среды равна нулю. [5]
В скобках приведены значения параметров, полученные в модели точечного заряда. Для постоянной решетки приведены неопубликованные данные Купера. [6]
Вклады в дипольный момент молекулы Н2О: а - модель точечных зарядов, б - асимметрический диполь, а - атомный вклад в диполь, обусловленный гибридизацией. [7]
 |
Ширина полосы резонанса Na23 в металлическом натрии, измеренная между пиками поглощения. [8] |
Сравнить найденное значение Vzz с величиной, которая получается при использовании модели точечного заряда для донорных атомов Те, и объяснить причину расхождения в значениях VZz, полученных с помощью разных методов. [9]
Решеточный градиент qp и его изменение при давлении могут быть вычислены по модели точечных зарядов, когда известны изменения параметров - решетки под давлением. Электронный вклад может быть получен из расчетов зонной структуры или методом молекулярных орбит алей. [10]
Современные методы рассмотрения электростатической модели более искусственны, чем ранние расчеты с моделью точечных зарядов. [11]
 |
Уровни энергии молекулярных орбиталей в комплексах с КЧ 4 при раз - - 1. [12] |
Теория КП более доступна для понимания и применения, однако ее физическая реальность не выдерживает критики, ибо модель точечных зарядов адекватно не представляет центральный атом и лиганды в комплексе. Вычисление интегралов перекрывания в методе МО при отсутствии точных волновых функций весьма затруднительно. [13]
Радиус электронной ls - орбиты в РЬ приблизительно в 100 раз больше радиуса ядра РЬ, так что модель точечного заряда для орбит атомных электронов является очень хорошей. Но ( i-мезон в 210 раз тяжелее электрона и радиус его ls - орбиты лежит уже внутри ядра РЬ. Очевидно, что ядро теперь уже нельзя рассматривать как точечный заряд и что истинные уровни энергии ( i -мезона в поле ядра определяются размерами ядра и распределением заряда по объему ядра. Излучение, испускаемое такими захваченными мезонами, имеет энергию в несколько Мэв для тяжелых ядер, тогда как энергия обычных рентгеновских переходов составляет десятки кэв. Точное измерение энергий позволит весьма безошибочно определить распределение заряда в ядре. Измерения, выполненные до настоящего времени, дают только один параметр этого распределения - средний квадрат радиуса электрического заряда. [14]
Горностанский и Штагер [10], исследовавшие спектры ЯМР монокристаллов V205, пытались рассчитать тензор градиента электрического поля на ядре 51V, исходя из модели точечных зарядов. [15]
Страницы: 1 2 3