Модель - гармонический осциллятор
Cтраница 1
 |
Схемы спектров гармо. [1] |
Модель гармонического осциллятора полезна для понимания основных особенностей колебаний молекул и происхождения колебательных спектров. [2]
Модель гармонического осциллятора часто применяется в приложениях потому, что с помощью надлежащим образом выбранных координат ( так называемых нормальных координат) малые колебания произвольной системы частиц - могут быть представлены как колебания совокупности гермонических осцилляторов. [3]
Модель гармонического осциллятора часто применяется в приложениях потому, что с помощью надлежащим образом выбранных координат ( так называемых нормальных координат) малые колебания произвольной системы частиц могут быть представлены как колебания совокупности гермонических осцилляторов. [4]
Модель гармонического осциллятора играет выдающуюся роль, особенно в квантовой физике. Поскольку эта задача имеет точное решение, она является любимой игрушкой теоретиков, но одновременно служит моделью реальных систем. [5]
Модель гармонического осциллятора имеет большое значение в физике. [6]
 |
Схемы спектров гармонического ( а и ангармонического ( б осцилляторов. [7] |
Модель гармонического осциллятора полезна для понимания основных особенностей колебаний молекул и происхождения колебательных спектров. [8]
 |
Модель гармо - [ IMAGE ] Импульс в ко - [ IMAGE ] При вращении. [9] |
Удобной моделью гармонического осциллятора служит шарик массы т, колеблющийся на пружинных подвесах, как показана на рис. 1.5. Рассмотрим сначала его движение только с качественной стороны. Допустим, что шарик оттянут в сторону и отпущен; после этого он начинает колебаться около положения равновесия, причем если смещение было малым, то колебания будут гармоническими. Поместим начало координат в точку равновесного положения шарика, а ось ох направим по линии движения. Скорость ( а следовательно, и импульс) шарика достигает во время колебаний максимального значения в точке л: - 0; при движении вправо-от точки о координата х растет, а импульс уменьшается. В крайней точке импульс равен нулю, координата достигает максимума. При обратном движении импульс меньше нуля ( скорость направлена к точке о), а координата убывает и после прохождения через начало становится отрицательной. Импульс остается отрицательным до достижения другой крайней точки отрезка, на котором совершаются колебания. В этой точке он обращается в нуль и затем начинает расти в положительном направлении. Схематически это показано на рис. 1.6, где импульс отложен на оси ординат, а смещение - на оси абсцисс. [10]
Вернемся к модели гармонического осциллятора, заимствованной из классической механики, в которой рассматриваются колебания двух массивных материальных точек около положения равновесия. Предположим для простоты, что т2 т Р так что мы можем считать массу т2 покоящейся. [11]
В этом смысле модель гармонических осцилляторов является исключением, если дополнительно предположить, что переданную энергию можно вычислить в первом порядке теории возмущений. [12]
Для квантовой оптики модель гармонического осциллятора особенно важна по двум причинам: 1) недавно ионы в ловушке и атомы в поле стоячей волны были охлаждены до такой температуры, что стало необходимым квантово-механическое описание их движения; 2) при квантовании электромагнитного поля каждая мода является гармоническим осциллятором. Более того, недавно наблюдались эффекты, определяющиеся квантованными полями. Все эти причины побуждают кратко напомнить вывод распределения по координатам собственных энергетических состояний гармонического осциллятора. [13]
Если для молекулы использовать модель гармонического осциллятора, то вычисление величины ReD ( f4) ( ri) без учета проникновения поля в металл приводит к результату, указанному во введении к этой главе. [14]
Изложенные методы основаны на модели гармонического осциллятора для колеблющейся молекулы. Решение механической колебательной задачи основано на частотах колебаний, измеряемых из ИК - и КР-спектров. [15]
Страницы: 1 2 3 4