Модель - сегмент
Cтраница 1
Модель сегментов, расположенных произвольно на поверхности сфер, позволяет свести расчет степени превращения сферы радиусом а0 - х к вероятностной задаче. Для этого рассмотрим совокупность всех сфер радиусом а - х, выделенных во всех зернах. Как и выше, совокупность сегментов, вырезаемых на сферах всеми зародышами, реальными и воображаемыми, совпадает с совокупностью сегментов, полученных в модели, в которой сегменты произвольно расположены на сфере, так как вероятность получения произвольной конфигурации одна и та же. [1]
Рассмотрим теперь модель сегментов со свободным внутренним. [2]
На следующем шаге построения программно-математического комплекса для моделей сегментов выбираются методы их численного анализа. [3]
Чтобы получить общую модель полимера, мы должны соединить в цепочку модели сегментов. Однако теперь уже ясно, что подвижность сегментов цепных молекул, характеризуемая константой и, обусловлена противодействием их передвижению со стороны всех остальных цепных молекул, рассматриваемых как общая вязкая среда, в которой находится выбранная нами молекула. В то же время вся цепная молекула должна рассматриваться как упруго-эластическая система с внутренним трением. [4]
 |
Общая модель линейного полимера. [5] |
При построении общей модели линейного полимера путем соединения в последовательную цепь моделей сегментов ( рис. 19) мы ввели существенное дополнение, состоящее га том, что все шары с подвижностью и движутся в общей вязкой среде. Это диктуется физическим смыслом моделируемого явления. [6]
Распределение, справедливое во всей области изменения h, получено только для модели свободно сочлененных сегментов. [7]
Конформационные свойства истинных молекулярных цепей в растворе теоретически могут быть хорошо описаны с помощью модели свободно сочлененных прямолинейных сегментов [3, 75], пространственные ориентации которых взаимно независимы. [8]
 |
Общая ( а и упрощенная ( б физические модели Слонимского линейной макромолекулы ( в среде. [9] |
Если пренебречь упругой деформацией ( в высокоэластическом состоянии) и предположить полную свободу вращения сегментов ( модель свободно сочлененных сегментов), то получим упрощенную модель. [10]
Статистическая теория упругости макромолекул и высокоэластичности молекулярных сеток в этой главе рассматривается главным образом на основе модели свободно сочлененных сегментов. Эквивалентность такой модели реальной макромолекуле доказана. Строгими статистическими методами [4.1; 4.2; 11; 15; 87] делается попытка учета модели макромолекулы, отражающей более полно особенности структуры полимерных цепей. [11]
Учитывая, что упругая, высокоэластическая и необратимая деформации аддитивны, необходимо соединить между собой все три элемента модели сегмента последовательно. Однако теперь константы k, k а и и: имеют определенный физический смысл и могут быть при желании связаны с молекулярными параметрами. Действительно, k - это константа упругости, обусловленной деформацией валентных углов и связей в цепных молекулах; k - является не чем иным. [12]
Далее более строго было доказано, что функции распределения полимерных цепей при любых h близки к функциям распределения для модели свободно сочлененных сегментов, если определить число и длину сегментов в этой модели так, чтобы / 12 и йтах длины модели цепи совпадали с соответствующими величинами для реальных цепей. Эти условия впервые были введены Куном и уже применялись в предыдущем разделе этой главы. Оказалось, что функция распределения линейной макромолекулы по h близки к ланжевеновой функции распределения для свободно сочлененной цепи. Эта функция распределения будет рассмотрена в одном из последующих разделов. [13]
I), что общие конформационные свойства истинных молекулярных цепей в растворе теоретически могут быть хорошо описаны с помощью модели свободно-сочлененных прямолинейных сегментов ( Кун [10]), пространственные ориентации которых взаимно независимы. [14]
Эта модель представляет собой цепочку сегментных моделей, поме ценных в вязкую среду. Модель сегмента полимерной молекулы представляет собой соединенные последовательно модели упруго-вязкого тела по Максвеллу и вязко-упругого тела по Кельвину - Фойг-ту. Такая модель сегмента учитывает наличие как упругой, так и высокоэластической деформации, но не учитывает основной особенности полимеров - относительной независимости смещений отдельных участков длинных, гибких цепных молекул. Только представление модели, полимерной цепи как последовательно соединенных моделей сегментов этой цепи, помещенных в вязкую среду, дает возможность теоретического исследования законов деформации полимеров и их связей со строением молекул. [15]
Страницы: 1 2