Модель - сегмент
Cтраница 2
Упругость в модели отражена пружиной ( жесткостью k), высокоэластичность - моделью Кельвина ( жесткость k1 и коэфф. Эти три элемента модели сегмента соединены последовательно в соответствии с аддитивностью слагающих деформации. Линейное строение макромолекулы отражено последовательным соединением всех моделей сегментов в единую цепь, а число сегментов п определяется отношением масс макромолекулы и сегмента. [16]
Упругость в модели отражена пружиной ( жесткостью k), высокоэластичность - моделью Кельвина ( жесткость k и коэфф. Эти три элемента модели сегмента соединены последовательно в соответствии с аддитивностью слагающих деформации. Линейное строение макромолекулы отражено последовательным соединением всех моделей сегментов в единую цепь, а число сегментов п определяется отношением масс макромолекулы и сегмента. [17]
Во-первых, учтем, что для модели свободносочлененных сегментов считается U const. Во-вторых, и о ля реальных макромолекул, как это следует из гл. [18]
Для этого учтем, что для модели свободно сочлененных сегментов считается t / const. Кроме того, и для реальных макромолекул, как это следует из гл. [19]
 |
Схема модели последовательности задержек. [20] |
Наличие двух возможных траекторий транзактов определяет наличие двух выходов в моделях, имитирующих передачу кадров. Как видно из рис. 5.42, модели крайних сегментов моноканала отличаются по количеству выходов, что объясняется отсутствием необходимости имитации дальнейшего распространения сигнала по моноканалу. [21]
 |
Кривая деформации макромолекулы, выражающая зависимость между растягивающей силой и относительным расстоянием между концами макромолекулы. [22] |
Мы привели в наиболее простой форме основы статистической физики макромолекулы, которая является разделом статистической физики вообще, а посему использует идеи и методы этого раздела теоретической физики. Рассматривается статистика линейных макромолекул в приближении модели сво-бодносочлененных сегментов. Выводится распределение свободной макромолекулы по расстояниям между ее концами. Это распределение подчиняется нормальному ( гауссову) закону. [23]
 |
Механическая модель полимерного тела, в которой высокоэластическая деформация не является комбинацией упругой и пластической. [24] |
Модель такой макромолекулы показана на рис. 1.41. Она состоит из последовательно соединенных моделей сегментов, погруженных в вязкую жидкость. Высокоэластический элемент изображен в виде прямоугольника со свободно расположенной в нем пружиной. [25]
Эта модель представляет собой цепочку сегментных моделей, поме ценных в вязкую среду. Модель сегмента полимерной молекулы представляет собой соединенные последовательно модели упруго-вязкого тела по Максвеллу и вязко-упругого тела по Кельвину - Фойг-ту. Такая модель сегмента учитывает наличие как упругой, так и высокоэластической деформации, но не учитывает основной особенности полимеров - относительной независимости смещений отдельных участков длинных, гибких цепных молекул. Только представление модели, полимерной цепи как последовательно соединенных моделей сегментов этой цепи, помещенных в вязкую среду, дает возможность теоретического исследования законов деформации полимеров и их связей со строением молекул. [26]
Упругость в модели отражена пружиной ( жесткостью k), высокоэластичность - моделью Кельвина ( жесткость k1 и коэфф. Эти три элемента модели сегмента соединены последовательно в соответствии с аддитивностью слагающих деформации. Линейное строение макромолекулы отражено последовательным соединением всех моделей сегментов в единую цепь, а число сегментов п определяется отношением масс макромолекулы и сегмента. [27]
Упругость в модели отражена пружиной ( жесткостью k), высокоэластичность - моделью Кельвина ( жесткость k и коэфф. Эти три элемента модели сегмента соединены последовательно в соответствии с аддитивностью слагающих деформации. Линейное строение макромолекулы отражено последовательным соединением всех моделей сегментов в единую цепь, а число сегментов п определяется отношением масс макромолекулы и сегмента. [28]
Эта модель представляет собой цепочку сегментных моделей, поме ценных в вязкую среду. Модель сегмента полимерной молекулы представляет собой соединенные последовательно модели упруго-вязкого тела по Максвеллу и вязко-упругого тела по Кельвину - Фойг-ту. Такая модель сегмента учитывает наличие как упругой, так и высокоэластической деформации, но не учитывает основной особенности полимеров - относительной независимости смещений отдельных участков длинных, гибких цепных молекул. Только представление модели, полимерной цепи как последовательно соединенных моделей сегментов этой цепи, помещенных в вязкую среду, дает возможность теоретического исследования законов деформации полимеров и их связей со строением молекул. [29]
Страницы: 1 2