Модель - струна
Cтраница 1
Модель линейной струны, используемая В. В. Тарасовым, не отражает реальных физических колебательных процессов, имеющих место в цепных молекулах. [1]
 |
Образование двух адрон-ных струй в процессе аннигиляции е е - - 2 струи. [2] |
Первый из них основан на модели дуальных струн ( см. Дуальность), натягивающихся при разлете цветных жестких партонов. Он базируется на эволюции системы как марковском случайном процессе, что позволяет эффективно использовать Монте-Карло метод для моделирования многочастичных событий. [3]
Рассмотрение проблемы порогов с помощью модели связанных струн может показаться излишним. Однако оно, безусловно, содействует пониманию физической стороны обсуждаемой задачи. В нашем рассмотрении влияние порогового канала учитывается одномерной функцией Грина, которая плавно меняется при переходе через пороговую энергию. [4]
Исходя из рассматриваемой ниже аналогии с моделью струны, назовем пространство, в котором действуют операторы рождения и уничтожения, струнным пространством. Оператор J создает отрезок струны, направленный из узла / в узел у. Источник Ь порождает антикварк, а источник с. Разумеется, эти кварковые состояния в струнном пространстве не следует отождествлять с состояниями физического гильбертова пространства в мире Минковского. [5]
Пересмотрим теперь на этом фоне некоторые свойства моделей струн. Их первое поразительное свойство - предсказание определенной размерности пространства-времени в планковских масштабах, а именно, 26 для бозонных струн и 10 для суперструн. Этот источник беспокойства в дуальных моделях адронов становится теперь одним из главных предсказаний теории. Однако такое предсказание непосредственно не проверяемо, кроме того, возникает проблема объяснения кажущейся четырех-мерности низкоэнергетического мира. [6]
Таким образом, этот результат не противоречит моделям струны или моделям, представленным фиг. Вторичное испускание нейтронов и излучение у-квантов возникает по той же причине в данном рассмотрении, в согласии с тем фактом, что у-ширины выражаются через регулярные функции электромагнитного поля, как было указано выше при выводе соотношний. [7]
Это обстоятельство выявляет тесную связь теории Вильсона с моделью ориентированной струны, для которой вклад в действие от конкретной мировой поверхности, которая заметается струной, пропорционален ее площади. В пределе сильной связи эффективное натяжение струны К совпадает с величиной, вычисленной в начале этой главы. [8]
Аналогия становится еще более разительной при сравнении с уравнением (37.25), в котором подробно рассмотрена модель связанных струн. [9]
Как видно из (13.13), функция, относящаяся к фотонам, является регулярной функцией FL - Это естественный результат, и его следовало ожидать из уравнения (9.1) модели связанных струн. Этот факт может быть установлен, если заметить, что в (9.9) мнимая часть содержит 7 9 и что, согласно (9.10), № связан с функцией fq ( kqr) в основном так же, как интеграл (13.13) с [ функцией FL - Связь парциальных ширин в модели связанных струн с fq обсуждается более полно в одном из последних параграфов настоящей книги в связи с работой Тейхмана и Вигнера. [10]
Гипотеза о невылетании кварков, которая в настоящее время заменяет в квантовой хромодинамике решение задачи об асимптотических состояниях, а также формулировка КХД в терминах струнных переменных ( см. § 34) дали новый толчок развитию таких моделей струны. Кроме того, возникновение релятивистских струн в четырехмерном пространстве-времени рассматривается сейчас в космологии как наиболее естественное объяснение механизма появления неодно-родностей в распределении вещества в ранней вселенной, которые в конце концов привели к формированию галактик. [11]
Возражение против приближения слабой связи, по-видимому, не является серьезным для У излУчения вследствие того, что ширины Г малы по сравнению с энергией у-лучей. Третье возражение снимается тем, что в модели связанных струн ( § 10) Г не меняет своей формы, если вычисления проведены для случая, когда в одном из каналов имеется падающая волна и полная энергия имеет определенное значение. Частота ft), которая приведена в формуле для Г, соответствует, вообще говоря, не центру линии излучения, а скорее энергии испущенного или поглощенного у-кванта, и иллюстрирует еще раз появление зависящих от энергии параметров. С практической точки зрения, в конкретных задачах ядерной физики это влияние частоты на Г пренебрежимо мало. Так как настоящее обсуждение касается в основном принципиальных вопросов, то характер связи Г с Г для случаев, когда излучение не является дипольным, не рассматривается, поскольку очевидно, что связь Г с вероятностью радиационного перехода слабо зависит от порядка мультиполя только через зависимость Г от энергии. Цель настоящего параграфа состоит в том, чтобы показать, каким образом у-излучение может быть рассмотрено как частный случай общей схемы, а также указать на те пункты в рассуждениях, которые содержат приближения. Следует отметить еще раз, что точность обычного выражения для Г зависит от пригодности приближения слабой связи. Это означает, что реакция излучения предполагается слабой по сравнению с силами между ядерными частицами. [12]
В описании спектра бесцветных адронов пользуются популярностью феноменологические модели, возникшие до того, как была определена величина е, и использующие гипотезу о существовании некоторой положительной ( по отношению к внешнему вакууму) объемной энергии в области, занятой полями кварков. Речь идет о так называемых моделях мешков и моделях струн. Согласно первой из них адрон представляется сферической полостью ( мешком) радиусом R, в которой заперты кварки. Предполагается, что внутри мешка кварки движутся как свободные, а запирание обеспечивается соответствующим граничным условием. [13]
Как видно из (13.13), функция, относящаяся к фотонам, является регулярной функцией FL - Это естественный результат, и его следовало ожидать из уравнения (9.1) модели связанных струн. Этот факт может быть установлен, если заметить, что в (9.9) мнимая часть содержит 7 9 и что, согласно (9.10), № связан с функцией fq ( kqr) в основном так же, как интеграл (13.13) с [ функцией FL - Связь парциальных ширин в модели связанных струн с fq обсуждается более полно в одном из последних параграфов настоящей книги в связи с работой Тейхмана и Вигнера. [14]
Дано систематическое изложение теории релятивистской струны и различных ее модификаций. Исследуются классическая и квантовая динамика свободной, струны, поведение струны во внешнем электромагнитном поле, струна с точечными массами на концах, струна в пространстве-времени с кривизной, спиновая струна, суперструна и ба-рионная струна. Рассмотрен геометрический подход к модели струны, базирующийся на дифференциальной геометрии вложенных многообразий. Исследована связь релятивистской струны с полевыми моделями: квантовой хромодинамикой, нелинейной сигма-моделью, моделью Борна-Инфельда. Изложена квантовая теория струны, использующая нелинейное уравнение Лиувилля. [15]
Страницы: 1 2