Cтраница 2
Поскольку в этой части описания мы теперь можем быть уверены, вернемся к недостаткам планетарного атома. Во-первых, Бор был вынужден ввести определенные уровни энергии ( введя ограничение возможных значений импульса) совершенно неподходящей для этого модели. Модель же Шредингера - модель гитарной струны - словно создана для квантования энергии. Волновое явление с наложенными граничными условиями совершенно естественно приводит к определенным энергетическим уровням. Эти квантованные уровни энергии не кажутся более странным ограничением, а вполне логично вытекают из волнового описания. [16]
Модели, рассмотренные в настоящем параграфе, очень схематичны и не могут дать универсального рецепта для интерпретации ядерных резонансов. Однако их основное значение состоит в том, что они указывают такие закономерности и свойства, которые нельзя установить из эмпирического материала. Таким образом, использование выражения (18.7) для вычисления коэффициента проницаемости не обосновано, если нет каких-либо оснований считать, что рассмотренная модель применима к изучаемому резонансу. Действительно, в модели связанных струн появляется большое число различных коэффициентов проницаемости, вид которых зависит от связи резонирующего элемента со струнами, представляющими каналы. [17]
Действительно, последнее получается из (12.15) путем умножения его на / слева и интегрирования по конфигурационному пространству частиц. Уравнения (12.7) и (12.15) представляют взаимодействие с полем излучения в форме, очень сходной с взаимодействием в классической электродинамике. Функция А сходна с одной из функций Фр ( г) в уравнениях (9.1), описывающих колебания струн. Основное различие между уравнениями модели связанных струн и уравнениями, описывающими процессы испускания и поглощения излучения, состоит в том, что последние не содержат величины, соответствующей массе Мр в модели связанных струн. Тот факт, что уравнение (12.7) можно решить относительно А с помощью функций Грина и полученное решение подставить в (12.15), подобно тому, как функции Ф ( г) в (9.1) выражались через Ф ( г) с последующей подстановкой в первое уравнение (9.1), показывает, что А. [18]
Действительно, последнее получается из (12.15) путем умножения его на / слева и интегрирования по конфигурационному пространству частиц. Уравнения (12.7) и (12.15) представляют взаимодействие с полем излучения в форме, очень сходной с взаимодействием в классической электродинамике. Функция А сходна с одной из функций Фр ( г) в уравнениях (9.1), описывающих колебания струн. Основное различие между уравнениями модели связанных струн и уравнениями, описывающими процессы испускания и поглощения излучения, состоит в том, что последние не содержат величины, соответствующей массе Мр в модели связанных струн. Тот факт, что уравнение (12.7) можно решить относительно А с помощью функций Грина и полученное решение подставить в (12.15), подобно тому, как функции Ф ( г) в (9.1) выражались через Ф ( г) с последующей подстановкой в первое уравнение (9.1), показывает, что А. [19]