Cтраница 1
Модель независимых частиц является исходной. Трудность заключена в нуклон-нуклонных взаимодействиях, не включаемых в эффективные потенциалы [ см. выражения ( 3) и ( 4) ], - в так называемых остаточных взаимодействиях. [1]
Успех модели независимых частиц в описании структуры ядер, указывающий на частичную применимость одночастич-ных представлений, также является некоторым аргументом против крайней боровской концепции. Как показал Бракнер [15-21] и в несколько иной форме Бете [ 22J, успех модели оболочек, по-видимому, имеет своей причиной упорядоченное движение частиц внутри ядра, которое можно приблизительно описать как независимое движение эквивалентных частиц с уменьшенной эффективной массой. Таким образом, это не означает, что одночастичная модель с центральным самосогласованным полем осуществляется буквально. [2]
С моделью независимых частиц связан ряд существенных успехов теории ядра. В частности, в рамках этой модели оказалось возможным установить правила отбора для р - и у пеРех л в находящиеся в хорошем согласии с экспериментом. Оболочечная модель позволяет объяснить, и многие другие свойства легких ядер. При конкретном использовании модели независимых частиц учитывается, конечно, ряд дополнительных эффектов. Так, анализ экспериментальных данных показывает, что хотя спин-орбитальное взаимодействие в ядрах и играет столь важную роль в чистом виде, уу-связь осуществляется крайне редко. В большинстве случаев имеет место связь промежуточного типа, близкая к уу-связи. В ряде случаев имеет место взаимодействие конфигураций. [3]
Неожиданный успех модели независимых частиц с сильной спин-орбитальной связью несколько снижается некоторыми ее недостатками, например значения магнитных моментов ядер отличаются от получаемых из кривых Шмидта. Недавно была предложена другая модель, позволяющая усовершенствовать картину в целом. Она называется обобщенной, или коллективной, моделью ( О. [4]
В чем заключается модель независимых частиц, используемая для описания многоэлектронных систем. [5]
Очевидно, что модель независимых частиц схематична. В ней утрачены многие детали атомных спектров. Как и всякое приближение, она имеет свою область применимости. В то же время она содержит мощный параметр ( экранирующий потенциал), подбирая который можно воспроизвести те или иные характеристики атома. В целом модель независимых частиц охватывает основные черты электронной структуры атомов. Именно поэтому возникающие в ней понятия, такие, как спин-орби-таль, оболочка, орбитальная энергия, конфигурация, само понятие одноэлектронного приближения сохраняются во всех более реалистичных приближениях. [6]
Эффекты, не описываемые в модели независимых частиц ( характеризуемой волновой функцией 4 % или матрицей плотности DQ), называют корреляционными эффектами. [7]
Разложение (7.4.14) очень важно при обсуждениях модели независимых частиц, используемой в теории Хартри - Фока. [8]
Многие представления квантовой химии связаны с моделями независимых частиц. Как это очень легко видеть из спектрального представления одночастичной функции Грина ( см., например, [14]), соответствующую модель независимых частиц мы всегда имеем даже в случае системы частиц с очень большим взаимодействием. [9]
Многие представления квантовой химии связаны с моделями независимых частиц. Как это очень легко видеть из спектрального представления одночастичной функции Грина ( см., например, [14]), соответствующую модель независимых частиц мы всегда имеем даже в случае системы частиц с очень большим взаимодействием. [10]
Подробнее этот вопрос может быть рассмотрен в модели независимых частиц, что мы сделаем дальше. Уход плазмы на стенку связан с дрейфовым движением - частиц в неоднородном магнитном поле. При этом наряду с градиентом поля играет роль также и центробежная сила от движения частиц вдоль искривленных силовых линий, действующая в том же направлении. [11]
В вопросе о выборе D полезно использовать модели независимых частиц и представления о локализации электронов. При этом часто бывает целесообразным комбинировать эти две идеи. [12]
В системе, волновая функция которой полностью соответствует модели независимых частиц, когда нуклоны движутся внутри ямы, имеющей размеры ядра, маловероятна большая передача импульса, которая тре буется при поглощении укванта большой энергии. Оба нуклона могут выйти из ядра без дальнейших столкновений или, что должно происходить более часто, один из них может вызвать по пути ядерный каскад. [13]
Прямую противоположность модели непрерывной среды ( проводящей жидкости) представляет модель независимых частиц, в которой при рассмотрении движения отдельных заряженных частиц плазмы полностью пренебрегают взаимодействием между ними. Естественно, что модель независимых частиц более подходит для описания разреженной плазмы, а модель проводящей жидкости - для плотной плазмы. Но значение модели независимых частиц не исчерпывается сильно разреженной плазмой, так как эта модель помогает понять некоторые общие свойства плазмы. [14]
Если система имеет один нуклон сверх заполненной оболочки, то в модели независимых частиц используется только одно такое произведение. Эта модель может считаться хорошей, если матричные элементы Я, связывающие различающиеся одночастичные состояния, малы по сравнению с расстоянием D между уровнями, так как тогда возмущения соседних уровней будут малыми. Важно исключить связь со всеми возможными состояниями 4fv, несмотря даже на то, что они могут возникать в результате разрушения заполненной оболочки. Таким образом, имеет значение группирование уровней с учетом всех уровней системы, описываемых волновыми функциями мультипликативного типа, а не расположение одночастичных уровней. [15]