Модель - горение
Cтраница 2
В настоящее время широко распространена неоднократно подтвержденная экспериментально модель горения полимеров, предложенная Бостиком с сотрудниками [2], согласно которой процесс начинается с поглощения полимером тепловой энергии, поступающей с тепловым потоком извне. Под воздействием этой теплоты развиваются реакции деструкции, приводящие к разложению полимера на горючие жидкие и газообразные продукты и часто твердый остаток. [16]
На основании изложенного можно заключить, что для построения модели горения вертикально расположенных образцов необходимо учитывать совместное влияние вынужденной и естественной конвекции на диффузию и теплообмен в зоне горения. [17]
Здесь следует отметить, что в работе [306] предлагается рассматривать модели горения метановоздушной смеси, в которых уже рассматриваются 217 обратимых реакций с участием 35 компонентов, а в работе [151] - 288 обратимых реакций между 34 компонентами. [18]
Существующие теории турбулентного горения [1-3] опираются в значительной степени на модель ламинарного фронтового горения пламени, осложненного присутствием пульсационных скоростей, искривляющих фронт пламени [1, 2] или разрывающих его на отдельные объемы [3, 4], и пригодны в известной степени только для горения гомогенных смесей. [19]
 |
Характерные зоны при горении двухосновного ТРТ. [20] |
При описании механизма горения СТТ сначала рассмотрим горение двух его главных компонентов - ПХА и органического связующего, а затем приступим к рассмотрению моделей горения самого топлива. [21]
Далее будут затронуты неодномерные модели горения и кратко рассмотрено эрозионное горение. При обсуждении неустойчивого горения в § 3 основное внимание будет сосредоточено на вибрационном горении в двигателях твердого ракетного топлива. Будет введено понятие акустической проводимости поверхности и понятие о времени запаздывания; на основе этих понятий будут описаны явления нестабильного горения в ракетных двигателях твердого и жидкого топлива. Изложение будет кратким и большая часть математических вопросов будет опущена. [22]
Модель можно в значительной степени упростить, если принять сферическую симметрию капель, поскольку после этого математическая модель становится одномерной. Первым шагом на пути построения модели горения капли является моделирование ее испарения. Аналитическая модель испарения капли была сформулирована в задачах 5.2 и 5.3. Такие модели легко обобщаются на случай горения капель путем введения дополнительного условия о возникновении сферического пламени предварительно не перемешанной смеси, окружающего каплю. [23]
Влияние турбулентности на распространение пламени очень сложно, и до сих пор нет единого мнения о процессах, протекающих в зоне турбулентного горения. Крайними точками зрения являются так называемые поверхностная и объемная модели горения. Поверхностная модель К. И. Щелкина и Я. К. Трошина предполагает, что при турбулентном горении, так же как и при ламинарном, существует фронт горения, причем имеется в виду горение турбулентных молей с их поверхности. Объемная модель горения Е. С. Щетинкова основывается на том, что турбулентность приводит к забрасыванию отдельных молей загоревшегося топлива в еще холодную смесь, и, наоборот, в продукты сгорания поступают моли несгоревшей смеси. Следовательно, фронт горения распадается на целый ряд отдельных очагов реагирования. [24]
 |
Линии постоянных значении функции тока и процент сгоревшего топлива в каждой зоне при струйном потоке.| Распределение теплового потока по длине, рассчитанное по различным моделям. [25] |
Потоки Q, i которые входят в уравнение теплового баланса, вычисляются по расходу через границы зоны и по удельной энтальпии газов при температуре в зоне. Расход газа и модель горения должны быть определены заранее. [26]
Если быть лаконичным, то следует ответить на эти вопросы почти утвердительно. Почти не только потому, что в науке зачастую дипломатия не менее популярна, чем в международных отношениях, но и ввиду реальных особенностей, свойственных горению частиц в кипящем слое. Кроме того, модель горения топлива в псевдо-ожиженном состоянии еще более дискуссионна. [27]
 |
Схемы движения оболочки заряда ( s, ЭМ заряда ( е, газа - продуктов горения ( g и проникающего тела. [28] |
Параметры модели: RBo, пВо, zBo - отражают свойство ЭМ растрескиваться под действием деформаций заряда и воспламеняться по берегам образующихся трещин вследствие теплопередачи от втекающих в них продуктов горения. Длина 1 полагается равной конечной глубине внедрения ударника. В соответствии с предлагаемой нами моделью горения его скорость определяется не только температурными неоднородностями в заряде ЭМ, которые создаются на стадии внедрения ударника, и давлением pg, но и температурой газа, которая существенно меняется во времени. Газ описывается уравнением состояния Абеля ( с постоянным коволюмом) и соответствующей ему термической формой уравнения. Перетекание газа из каверны ( сечения Ав - А, где Uzg0) в сечение отверстия Асг - Асг, где газ предположительно движется со звуковой скоростью Uzgcr, считается квазистационарным и изоэнтропическим. ЭМ ( и материал оболочки) за пределами гомобарической зоны считаются либо упру-гопластическими либо жесткопластическими. Оболочка рассматривается как тонкая с заданным пределом растяжения, по достижению которого она теряет прочность, но остается по допущению сплошной. Описание процесса сводится к системе алгебраических и пяти простых дифференциальных уравнений. Начальные условия отражают, в частности, то, что после зажигания ЭМ ( непосредственно у поверхности контакта с головной частью ударника) горение по всей поверхности очага начинается при давлении газа в каверне pgo. Это давление обуславливается, в частности, разложением ЭМ за время ударно-волновой стадии у поверхности ударника или выпучивающейся оболочки. [29]
Радиальная скорость становится достаточно малой на расстоянии 7 - 8 см от смесительной головки, что дает возможность перейти к расчету по модели трубок тока. Расчет теплообмена основывается на данных, получаемых из моделей горения, и входит в программу BLEAT расчета пограничного слоя. [30]
Страницы: 1 2 3